Przez system Walrasa w ekonomii matematycznej rozumiemy zazwyczaj układ równań różniczkowych dynamiki cen w n-produktowej gospodarce

Wielkość: px
Rozpocząć pokaz od strony:

Download "Przez system Walrasa w ekonomii matematycznej rozumiemy zazwyczaj układ równań różniczkowych dynamiki cen w n-produktowej gospodarce"

Transkrypt

1 PRZEGLĄD STATYSTYCZNY R. LVIII ZESZYT EMIL PANEK SYSTEM WALRASA I ZAPASY 1. WSTĘP Przez sysem Walrasa w ekonomii maemaycznej rozumiemy zazwyczaj układ równań różniczkowych dynamiki cen w n-produkowej gospodarce ṗ() = σ f (p()), (1) gdzie: zmienna czasu, R+ 1 = [0, + ), n liczba owarów (wywarzanych i/lub zużywanych) w gospodarce, p() = (p 1 (),..., p n ()) wekor cen owarów w momencie, ṗ() = (ṗ 1 (),..., ṗ n ()) pochodna funkcji (rajekorii) cen w momencie, f (p()) = ( f 1 p(),..., f n p()) funkcja popyu nadwyżkowego(excess demand funcion), f (p()) = f d (p()) f s (p()), f d (p()) = ( f d 1 (p()),..., f n d (p())) funkcja zagregowanego popyu na owary w momencie, f s (p()) = ( f s 1 (p()),..., f n s (p())) funkcja zagregowanej podaży owarów w gospodarce w momencie, σ dodani wskaźnik proporcjonalności (prędkości reakcji cen na zmianę popyu i podaży) 1. Układ równań (1) opisuje prosy mechanizm dososowywania cen do popyu i podaży, zgodnie z kórym: jeżeli popy na pewien owar przekracza jego podaż, a więc gdy w gospodarce mamy do czynienia z niedoborem owaru, jego cena zaczyna rosnąć, jeżeli popy na owar jes niższy od jego podaży, j. gdy w gospodarce mamy nadmiar pewnego owaru, wówczas jego cena zaczyna maleć, jeżeli popy na owar jes równy jego podaży, cena owaru nie zmienia się, zob. np. [4], [5]. Opisany mechanizm zakłada nie ylko anropomorficzne ucieleśnienie rynku konkurencyjnego w posaci niewidzialnej ręki, ale akże bezwzględne jego podporządkowanie zasadzie, że ransakcje kupna-sprzedaży owarów dochodzą do skuku dopiero 1 Nie jes o najogólniejsza posać równania dynamiki cen w gospodarce Walrasa, zob. np. []. W celu zachowania prosoy dalszych wywodów świadomie pozosajemy przy równaniu (1).

2 196 Emil Panek po osiągnięciu przez gospodarkę równowagi. Nie można w żadnym razie układu (1) rakować jako opisu codziennych ransakcji w gospodarce rynkowej, kóre są zawierane permanennie bez względu na o czy ceny p(), po kórych są sprzedawane i/lub kupowane owary, są w chwili zawierania ransakcji cenami równowagi walrasowskiej, czy nie. Dobrze oczywiście, jeżeli są, ale najczęściej ak nie jes i nik się w prakyce specjalnie nad ym nie zasanawia. Wówczas w (1) f (p()) 0, a o oznacza, że chwilowo ma miejsce niedobór jednych owarów (f i (p()) > 0), prowadzący do wzrosu ceniwkonsekwencji do wzrosu ich podaży w przyszłości oraz nadmiar innych ( f j (p()) < 0), prowadzący do powsawania zapasów, kórych w sysemie Walrasa w ogóle się nie uwzględnia. W modelu, kóry prezenujemy poniżej, zapasy nie mają wpływu na ceny owarów. Rosną, gdy na rynku ma miejsce nadwyżka podaży i maleją, gdy zachodzi syuacja odwrona. Za gromadzenie i dysrybucję zapasów odpowiada rząd lub powołana przez rząd agencja, kóra przyjmuje (nieodpłanie) nadwyżki owarów od producenów po o, aby w syuacji niedoboru móc je przekazać (również nieodpłanie) finalnym odbiorcom zbiorowym, reprezenowanym np. przez akie insyucje pożyku publicznego jak opieka społeczna, zdrowona czy pozarządowe organizacje charyaywne. Pokażemy, że przy sandardowych założeniach również w akiej nieypowej gospodarce isnieje (globalnie sabilny) san równowagi konkurencyjnej.. PROSTY SYSTEM WALRASA Z ZAPASAMI Niech f s (p()) = ( f s 1 (p()),..., f n s (p())) oznacza wekor podaży owarów w gospodarce w momencie, kóry dalej uożsamiamy z ich produkcją w ym momencie. Przez z() = (z 1 (),..., z n ()) oznaczamy wekor zapasów w momencie, naomias przez μ (0, 1) sopę nauralnego ubyku zapasów. Jeżeli popy fi d (p()) na owar i-y przekracza podaż (produkcję) fi s (p()), jego zaspokojenie wymaga sięgnięcia po zapasy, kóre w rezulacie zmaleją. Jeżeli fi d (p()) = fi s (p()), wedy w momencie nie ma porzeby sięgania po zapasy, ale zmieniają się one z yułu ich nauralnego ubyku (ze sopą μ ). Jeżeli fi d (p()) = fi s (p()) μz i (), wedy zapasy pozosają na sałym poziomie. Jeżeli f d i (p()) < f s i (p()) μz i (), zapasy owaru i-ego rosną. W prezenowanym modelu, podobnie jak w jego wersji oryginalnej, ceny owarów na rynku kszałują się zgodnie z równaniem (1). Srumień dochodów konsumenów w momencie jes równy warości zrealizowanego popyu p(), min { f s (p()), f d (p()) } czyli produkcji sprzedanej (a nie wyworzonej) przez producenów; symbolem min { f s (p()), f d (p()) } = (min { f s 1 (p), f d 1 (p )},..., min { f s n (p), f d n (p )} ) oznaczamy uaj wekor popyu zrealizowanego przy cenach p, a symbolem x, y n iloczyn skalarny wekorów x, y R n : x, y = x i, y i. Wekor owarów, kóre nie i=1

3 znalazły w momencie nabywcy na rynku Numerical sudy of he wave disk micro-engine operaion 197 max { f s (p()) f d (p()), 0 } = ( max { f s 1 (p()) f d 1 (p()), 0},..., max { f s n (p()) f d n (p()), 0 }) zosaje nieodpłanie gromadzony w posaci zapasów. Tam gdzie zapasy owaru i są dodanie, z i () > 0, ich dynamikę opisuje równanie ż i () = f s i (p()) f d i (p()) μz i(). (a) Naomias am gdzie dochodzi do wyczerpania zapasów, j. gdy z i () = 0, przyjmujemy: ż i () = max{ f s i (p()) f d i (p()) μz i (), 0}. (b) Przez sysem Walrasa z zapasami rozumiemy układ n równań różniczkowych dynamiki cen owarów i ich zapasów w gospodarce konkurencyjnej: ż i () = ṗ() = σ[ f d (p()) f s (p())], (3) fi s (p()) fi d (p()) μz i (), max{ fi s (p()) fi d (p()) μz i (), 0}, i = 1,..., n. gdy gdy z i () > 0, z i () = 0, Weźmy dowolny wekor cen p 0 > 0 i dowolny wekor z 0 0. Δ Definicja 1. Określone na półosi czasu R 1 + = [0, + ) rozwiązanie p(), z() układu (3)-(4) z dodanią funkcją p() i nieujemną funkcją z(), spełniające warunek począkowy p(0) = p 0 > 0, z(0) = z 0 0 (5) nazywamy (p 0, z 0, ) dopuszczalną rajekorią cen i zapasów w gospodarce Walrasa. Obowiązuje sandardowy układ założeń : (I) f d, f s C 1 (R+ n \{0} R n ), (II) p i = 0 f i (p) > 0, (III) p 0 λ >0 ( f d (λp) = f d (p) & f s (λp) = f s (p) ), (IV) p 0 ( p, f d (p) = p, f s (p) ) (prawo Walrasa), n (V) p P+(1) n = {p R+ n p i = 1} λ R n \ (R+ n R ) n i=1 λj(p)λ T < 0 Z ich inerpreacją można zapoznać się np. w pracy [4] rozdz. 3 (4)

4 198 Emil Panek gdzie ( ) fi J(p) =, f = f d f s p j (n,n) (λ jes wekorem wierszowym, T jes znakiem ranspozycji, R n + oznacza nieujemny, a R n niedodani orhan przesrzeni R n ). O własnościach (p 0, z 0, )-dopuszczalnych rajekorii cen i zapasów mówi poniższe wierdzenie. Twierdzenie 1. Przy założeniach (I) (IV) : (i) każde rozwiązanie układu (3) (4) spełnia warunek: 0(p() > 0 & z() 0), (i) rajekoria cen p() leży na powierzchni kuli n-wymiarowej Kr n (0) o promieniu r = p 0 E i środku w 0 (przez x E oznaczamy normę Euklidesa wekora x R n ). Dowód. (i) Załóżmy, że ( ( > 0) i {1,..., n} pi ( ) = 0 ). Wedy p i ( ) > 0 (zgodnie z warunkiem (II)). Trajekoria cen jes funkcją ciągłą i różniczkowalną na obszarze określoności zaem ε >0 ( ε, ) (p i () < 0) i ponieważ p 0 i > 0, więc > 0 (p i ( ) = 0 & ṗ i ( ) 0), co jes sprzeczne z warunkiem (II) i kończy dowód części (i). (i) Z prawa Walrasa orzymujemy: czyli 0 ( p(), ṗ() = σ p(), f d (p()) f s (p()) = 0 ), sąd 0 ( 0 0 p(θ), ṗ(θ) dθ = p(), p() p 0, p 0 = p() E p 0 E = 0), n p i () = r, gdzie r = p 0 E. i=1 3. RÓWNOWAGA Δ Definicja. Mówimy, że sysem Walrasa z zapasami jes w równowadze (długookresowej), jeżeli usalą się akie ceny p() p oraz akie zapasy z() z, przy kórych f d ( p) = f s ( p). (6)

5 Numerical sudy of he wave disk micro-engine operaion 199 W równowadze spełnione są jednocześnie dwa układy równań: f d ( p) f s ( p) = 0 (7a) oraz f s ( p) f d ( p) μ z = 0, (7b) a sąd wynika, że z = 0. Sysem Walrasa (3) (4) w równowadze pozbywa się zapasów. Ławo zauważyć eż, że ceny p w równowadze są dodanie. Rzeczywiście, zakładając p i = 0 dla pewnego i, z warunku (II) orzymujemy f i ( p) = fi d ( p) fi s ( p) > 0, co przeczy (7a). Z dodaniej jednorodności sopnia 0 funkcji popyu f d (p) i podaży f s (p) wnioskujemy, że jeżeli p > 0 jes wekorem cen równowagi, o jes nim akże jego dowolna dodania wielokroność. Półprosą P = {λ p λ>0} nazywamy radycyjnie promieniem cen równowagi. Pokażemy, że w sysemie Walrasa z zapasami ceny równowagi isnieją i są określone jednoznacznie z dokładnością do srukury. Twierdzenie. Przy założeniach (I) (V) isnieje dokładnie jeden wekor cen równowagi rynkowej (spełniający warunek (6)) określony z dokładnością do srukury. Dowód. Uwórzmy funkcję w = (w 1,..., w n ):P n +(1) R n, w i (p) = max {p i + f i (p), 1 p i}, i = 1,..., n. ( ) Wówczas w i C 0 (P n +(1) R n ) oraz p P n +(1) (w(p) > 0). Rzeczywiście, jeżeli p i = 0, o zgodnie z warunkiem (II) f i (p) > 0, czyli w i (p) p i + f i (p) = f i (p) > 0. Jeżeli zaś p i > 0, o w i (p) 1 p i > 0. Niech φ(p) = w(p) w(p), gdzie x = x i (wszędzie dalej ak samo). i Wówczas φ C 0 (P+(1) n R+) n oraz p P+(1) n (φ(p) > 0 & φ(p) = w(p) w(p) = 1),

6 00 Emil Panek zaem φ jes ciągłym odwzorowaniem simpleksu P+(1) n w siebie. Z wierdzenia Brouwera (zob. np. [3], rozdz.1, 4) płynie wówczas wniosek, że p P+(1)(φ( n p) = p > 0). Zgodnie z definicją odwzorowania w(p), p P+(1) (w(p) n 1 ) p, czyli w szczególności w( p) 1 p, zn. w( p) 1 p = 1. Pokażemy, że w( p) > 1. W ym celu załóżmy w( p) = 1. Wedy w( p) = 1 p, zn. zgodnie z (*) 1 p = w( p) p + f ( p), czyli f ( p) 1 p < 0. Oznacza o, że p, f ( p) < 0, co jes sprzeczne z prawem Walrasa (IV). Zaem w( p) > 1, zn. p = φ( p) = w( p) w( p) czyli w( p) > 1 p i wobec (*) w( p) = p + f ( p), co zgodnie z (**) prowadzi do warunku: w( p) <, ( ) 1 p = p + f ( p) w( p). ( ) Mnożąc obusronnie (***) przez wekor f ( p) orzymujemy znowu (zgodnie z prawem Walrasa): p, f ( p) + f ( p), f ( p) p, f ( p) = = 0, w( p) czyli f ( p), f ( p) = 0, co oznacza że f ( p) = f d ( p) f s ( p) = 0. Obie funkcje f d (p), f s (p) są dodanio jednorodne sopnia zero (warunek (III) ), więc również λ >0 ( f (λ p) = f d (λ p) f s (λ p) = f d ( p) f s ( p) = 0 ). Załóżmy, że isnieją dwa wekory cen równowagi p 1, p o różnej srukurze: p 1 = p1 p 1 p = p p i przyjmijmy oznaczenie: p(τ) = p 1 + τ( p p 1 ), τ [0, 1]. Wówczas p(0) = p 1, p(1) = p ( oraz τ [0, 1] p(τ) P n + (1) ).

7 Numerical sudy of he wave disk micro-engine operaion 01 Niech φ(τ) = p p 1, f (p,τ)) f ( p 1 ). Wówczas φ(0) = 0,φ C 1 ( [0, 1] R 1) oraz φ(τ) = λj(p(τ))λ T gdzie λ = p p 1 0, zn. φ(τ) < 0na[0, 1] ( zgodnie z warunkiem (V)), zaem φ(1) = p p 1, f ( p ) f ( p 1 ) < 0, co jes niemożliwe, gdyż f ( p 1 ) = f ( p ) = 0. Orzymana sprzeczność kończy dowód całego wierdzenia. 4. STABILNOŚĆ W sandardowej wersji modelu Walrasa sabilność gospodarki oznacza zbieżność jej dowolnej dopuszczalnej rajekorii cen do pewnego wekora cen równowagi z promienia P. Teraz musimy uwzględnić zbieżność zarówno cen, jak i zapasów do ich poziomu w równowadze. W przypadku cen będzie o pewien wekor p P, a w przypadku zapasów wekor z = 0. Δ Definicja 3. Sysem Walrasa z zapasami nazywamy (globalnie) asympoycznie sabilnym, jeżeli p 0 > 0 z 0 > 0 każda (p 0, z 0, ) dopuszczalna rajekoria cen i za- = pasów spełnia warunek: ( (i) p P lim ) p() = p, (i) lim z() = 0. Twierdzenie 3. Przy założeniach (I) (V) sysem Walrasa z zapasami jes globalnie asympoycznie sabilny. Dowód. Pokażemy najpierw, że p 1 P p P (( p 1, f (p ) > 0)). Dowód wzorowany jes na końcowym fragmencie dowodu wierdzenia. Weźmy dowolną parę wekorów cen p 1 P i p P oraz wprowadźmy oznaczenia: p 1 = p1 p 1, p = p p, p(τ) = p 1 + τ( p p 1 ), τ [0, 1]. Mamy wówczas p(0) = p 1, p(1) = p. Niech φ(τ) = p p 1, f (p(τ)) f ( p 1 ).

8 0 Emil Panek Wówczas φ(0) = 0,φ C 1 ([0, 1] R 1 ) oraz zgodnie z warunkiem (V) ( ) dφ(τ) τ [0, 1] = λj(p(τ))λ T < 0, dτ gdzie λ = p p 1 0. Zaem φ(1) = p p 1, f ( p ) f ( p 1 ) < 0. Ponieważ p 1 P, więc f ( p 1 ) = 0, czyli φ(1) = p, f ( p ) p 1, f ( p ) < 0. W myśl prawa Walrasa (warunek IV) p, f ( p ) = 0, zaem p 1, f ( p ) > 0, a sąd (wobec dodaniej jednorodności sopnia 0 funkcji popyu nadwyżkowego): p 1, f (p ) > 0. ( ) Weźmy eraz dowolną (p 0, z 0, ) dopuszczalną rajekorię cen p() i zapasów z() (rozwiązanie układu (3)-(4) z warunkiem począkowym (5)). Wówczas zgodnie z wierdzeniem 1 (i) 0 ( p() Kr n (0) ), gdzie r = p 0 E. Niech p będzie punkem, w kórym promień cen równowagi P przebija kulę Kr n (0). Jeżeli p 0 = p, o 0 (p() = p) oraz ż i () = μz i () 0,, gdy gdy zi 0 () > 0, zi 0 () = 0, zn. lim z() = 0. Załóżmy eraz, że p 0 p. Wówczas 0 (p() P). Uwórzmy funkcję Oczywiście V C 1 [0, + ) oraz 0: V() = 1 p() p, p() p 0. V() = p() p, ṗ() = σ p(), f d (p()) f s (p()) σ p, f d (p()) f s (p()) = σ p, f (p()) < 0 (zgodnie z (*)). Aby pokazać, że p() p wysarczy udowodnić, że V() 0. Ponieważ V() < 0 oraz V() 0 na półosi [0, + ), zaem lim V() = V 0. Załóżmy, że V > 0. Wówczas δ >0 0 ( p() p E δ ). Niech F(p()) = σ p, f (p()) oraz Ω={p Kr n (0) p p E δ}. Zbiór Ω jes zwary i zgodnie z (**) 0 ( V() = F(p()) < 0 & F(p) C 0 (Ω R 1 ) ), ( )

9 Numerical sudy of he wave disk micro-engine operaion 03 czyli isnieje Wówczas zn. 0 max F(p) = ε <0. p Ω ( V() ε <0 ), 0 V() ε. Orzymana sprzeczność dowodzi, że lim V() = 0, czyli lim p() = p. Rozwiązaniem równania (4) jes funkcja zapasów i ego owaru gdzie z i () = max{zi 0 e μ + e μ e μθ f i (θ)dθ, 0}, (8) 0 zi 0 e μ + e μ e μθ f i (θ)dθ = e [ μ zi 0 σ 1 e μθ ṗ i (θ) dθ] = = e μ [ z 0 i (1 μ)σ 1 p 0 i 0 ] σ 1 (1 μ)p i () σ 1 (1 μ) p i < 0. 0 Zaem zgodnie z (4) i (lim z i () = 0), co zamyka dowód wierdzenia. Ławo pokazać, że w szczególnym przypadku, gdy sopa ubyku zapasów μ = 0, a począkowy zapas owarów z 0 > 0, wedy dodanim cenom p odpowiada w równowadze dodani wekor zapasów z. Również aki san równowagi jes globalnie asympoycznie sabilny. Uniwersye Ekonomiczny w Poznaniu Wydział Informayki i Gospodarki Elekronicznej Kaedra Ekonomii Maemaycznej LITERATURA [1] McKenzie L.W. (00), Classical General Equilibrium Theory, The MIT Press, Cambridge. [] Morishima M. (1996), Dynamic economic heory, Cambridge Universiy Press. [3] Nikaido H., (1968), Convex Srucures and Economic Theory, Acad. Press, New York and London. [4] Panek E., (003), Ekonomia maemayczna, Wydawnicwo AEP, Poznań. [5] Takayama A., (1997), Mahemaical Economics, Cambridge Universiy Press.

10 04 Emil Panek SYSTEM WALRASA I ZAPASY Sreszczenie W lieraurze z zakresu równowagi ogólnej L. Walrasa sandardowo zakłada się, że o dynamice cen owarów w gospodarce konkurencyjnej decydują relacje między popyem i podażą, co jes oczywiście prawdą. Prawdą jes jednak również o, że różnice między popyem i podażą prowadzą do powsawania zapasów owarów, czego w sandardowych modelach równowagi ogólnej najczęściej już się nie uwzględnia. Arykuł jes skromną próbą wypełnienia ej luki. Przedsawiamy w nim nawiązujący do Walrasa model kszałowania cen, uzupełniony o układ równań dynamiki zapasów w gospodarce konkurencyjnej. Dowodzimy isnienia sanu równowagi konkurencyjnej w akiej gospodarce oraz jego globalnej sabilności. Słowa kluczowe: sysem Walrasa, równowaga konkurencyjna, sabilność WALRASIAN SYSTEM AND STOCKS Absrac In he lieraure concerning Walrasian general equilibrium i is normally assumed ha in he compeiive economy he decisive facor influencing he price dynamics is he relaion beween demand and supply, wha is acually rue. However i is also rue ha he differences beween demand and supply lead o he creaion of socks of goods, wha in sandard models of he general equilibrium is usually no aken ino consideraion. This aricle is a modes aemp o fill his gap. We presen in i a model of price adjusmen, which refers o Walras and is complemened by a sysem of equaions of socks dynamics in he compeiive economy. We prove he exisence of compeiive equilibrium in his economy and is global sabiliy. Keywords: Walras Sysem, compeiive equilibrium, sabiliy

ψ przedstawia zależność

ψ przedstawia zależność Ruch falowy 4-4 Ruch falowy Ruch falowy polega na rozchodzeniu się zaburzenia (odkszałcenia) w ośrodku sprężysym Wielkość zaburzenia jes, podobnie jak w przypadku drgań, funkcją czasu () Zaburzenie rozchodzi

Bardziej szczegółowo

z graniczną technologią

z graniczną technologią STUDIA OECOOMICA POSAIESIA 23, vol., no. (25) Uniwersye Ekonomiczny w Poznaniu, Wydział Informayki i Gospodarki Elekronicznej, Kaedra Ekonomii Maemaycznej emil.panek@ue.poznan.pl iesacjonarny model von

Bardziej szczegółowo

y 1 y 2 = f 2 (t, y 1, y 2,..., y n )... y n = f n (t, y 1, y 2,..., y n ) f 1 (t, y 1, y 2,..., y n ) y = f(t, y),, f(t, y) =

y 1 y 2 = f 2 (t, y 1, y 2,..., y n )... y n = f n (t, y 1, y 2,..., y n ) f 1 (t, y 1, y 2,..., y n ) y = f(t, y),, f(t, y) = Uk lady równań różniczkowych Pojȩcia wsȩpne Uk ladem równań różniczkowych nazywamy uk lad posaci y = f (, y, y 2,, y n ) y 2 = f 2 (, y, y 2,, y n ) y n = f n (, y, y 2,, y n ) () funkcje f j, j =, 2,,

Bardziej szczegółowo

Równania różniczkowe. Lista nr 2. Literatura: N.M. Matwiejew, Metody całkowania równań różniczkowych zwyczajnych.

Równania różniczkowe. Lista nr 2. Literatura: N.M. Matwiejew, Metody całkowania równań różniczkowych zwyczajnych. Równania różniczkowe. Lisa nr 2. Lieraura: N.M. Mawiejew, Meody całkowania równań różniczkowych zwyczajnych. W. Krysicki, L. Włodarski, Analiza Maemayczna w Zadaniach, część II 1. Znaleźć ogólną posać

Bardziej szczegółowo

MAKROEKONOMIA 2. Wykład 3. Dynamiczny model DAD/DAS, część 2. Dagmara Mycielska Joanna Siwińska - Gorzelak

MAKROEKONOMIA 2. Wykład 3. Dynamiczny model DAD/DAS, część 2. Dagmara Mycielska Joanna Siwińska - Gorzelak MAKROEKONOMIA 2 Wykład 3. Dynamiczny model DAD/DAS, część 2 Dagmara Mycielska Joanna Siwińska - Gorzelak ( ) ( ) ( ) i E E E i r r = = = = = θ θ ρ ν φ ε ρ α * 1 1 1 ) ( R. popyu R. Fishera Krzywa Phillipsa

Bardziej szczegółowo

Ruch płaski. Bryła w ruchu płaskim. (płaszczyzna kierująca) Punkty bryły o jednakowych prędkościach i przyspieszeniach. Prof.

Ruch płaski. Bryła w ruchu płaskim. (płaszczyzna kierująca) Punkty bryły o jednakowych prędkościach i przyspieszeniach. Prof. Ruch płaski Ruchem płaskim nazywamy ruch, podczas kórego wszyskie punky ciała poruszają się w płaszczyznach równoległych do pewnej nieruchomej płaszczyzny, zwanej płaszczyzną kierującą. Punky bryły o jednakowych

Bardziej szczegółowo

MAKROEKONOMIA 2. Wykład 3. Dynamiczny model DAD/DAS, część 2. Dagmara Mycielska Joanna Siwińska - Gorzelak

MAKROEKONOMIA 2. Wykład 3. Dynamiczny model DAD/DAS, część 2. Dagmara Mycielska Joanna Siwińska - Gorzelak MAKROEKONOMIA 2 Wykład 3. Dynamiczny model DAD/DAS, część 2 Dagmara Mycielska Joanna Siwińska - Gorzelak ( ) ( ) ( ) E i E E i r r ν φ θ θ ρ ε ρ α 1 1 1 ) ( R. popyu R. Fishera Krzywa Phillipsa Oczekiwania

Bardziej szczegółowo

DYNAMIKA KONSTRUKCJI

DYNAMIKA KONSTRUKCJI 10. DYNAMIKA KONSTRUKCJI 1 10. 10. DYNAMIKA KONSTRUKCJI 10.1. Wprowadzenie Ogólne równanie dynamiki zapisujemy w posaci: M d C d Kd =P (10.1) Zapis powyższy oznacza, że równanie musi być spełnione w każdej

Bardziej szczegółowo

dr Bartłomiej Rokicki Katedra Makroekonomii i Teorii Handlu Zagranicznego Wydział Nauk Ekonomicznych UW

dr Bartłomiej Rokicki Katedra Makroekonomii i Teorii Handlu Zagranicznego Wydział Nauk Ekonomicznych UW Kaedra Makroekonomii i Teorii Handlu Zagranicznego Wydział Nauk Ekonomicznych UW Sposoby usalania płac w gospodarce Jednym z głównych powodów, dla kórych na rynku pracy obserwujemy poziom bezrobocia wyższy

Bardziej szczegółowo

ZAKRZYWIONA MAGISTRALA W NIESTACJONARNEJ GOSPODARCE GALE A. CZĘŚĆ II

ZAKRZYWIONA MAGISTRALA W NIESTACJONARNEJ GOSPODARCE GALE A. CZĘŚĆ II PRZEGLĄD STATYSTYCZNY R. LXII ZESZYT 4 2015 EMIL PANEK 1 ZAKRZYWIONA MAGISTRALA W NIESTACJONARNEJ GOSPODARCE GALE A. CZĘŚĆ II 1. WSTĘP Obrazem geometrycznym zakrzywionej magistrali w niestacjonarnej gospodarce

Bardziej szczegółowo

2.1 Zagadnienie Cauchy ego dla równania jednorodnego. = f(x, t) dla x R, t > 0, (2.1)

2.1 Zagadnienie Cauchy ego dla równania jednorodnego. = f(x, t) dla x R, t > 0, (2.1) Wykład 2 Sruna nieograniczona 2.1 Zagadnienie Cauchy ego dla równania jednorodnego Równanie gań sruny jednowymiarowej zapisać można w posaci 1 2 u c 2 2 u = f(x, ) dla x R, >, (2.1) 2 x2 gdzie u(x, ) oznacza

Bardziej szczegółowo

MAKROEKONOMIA 2. Wykład 3. Dynamiczny model DAD/DAS, część 2. Dagmara Mycielska Joanna Siwińska - Gorzelak

MAKROEKONOMIA 2. Wykład 3. Dynamiczny model DAD/DAS, część 2. Dagmara Mycielska Joanna Siwińska - Gorzelak MAKROEKONOMIA 2 Wykład 3. Dynamiczny model DAD/DAS, część 2 Dagmara Mycielska Joanna Siwińska - Gorzelak E i E E i r r 1 1 1 ) ( R. popyu R. Fishera Krzywa Phillipsa Oczekiwania Reguła poliyki monearnej

Bardziej szczegółowo

Zasada pędu i popędu, krętu i pokrętu, energii i pracy oraz d Alemberta bryły w ruchu postępowym, obrotowym i płaskim

Zasada pędu i popędu, krętu i pokrętu, energii i pracy oraz d Alemberta bryły w ruchu postępowym, obrotowym i płaskim Zasada pędu i popędu, kręu i pokręu, energii i pracy oraz d Alembera bryły w ruchu posępowym, obroowym i płaskim Ruch posępowy bryły Pęd ciała w ruchu posępowym obliczamy, jak dla punku maerialnego, skupiając

Bardziej szczegółowo

RÓWNANIA RÓŻNICZKOWE WYKŁAD 13

RÓWNANIA RÓŻNICZKOWE WYKŁAD 13 RÓWNANIA RÓŻNICZKOWE WYKŁAD 13 Geomeria różniczkowa Geomeria różniczkowa o dział maemayki, w kórym do badania obieków geomerycznych wykorzysuje się meody opare na rachunku różniczkowym. Obieky geomeryczne

Bardziej szczegółowo

II. Równania autonomiczne. 1. Podstawowe pojęcia.

II. Równania autonomiczne. 1. Podstawowe pojęcia. II. Równania autonomiczne. 1. Podstawowe pojęcia. Definicja 1.1. Niech Q R n, n 1, będzie danym zbiorem i niech f : Q R n będzie daną funkcją określoną na Q. Równanie różniczkowe postaci (1.1) x = f(x),

Bardziej szczegółowo

Wykład FIZYKA I. 2. Kinematyka punktu materialnego. Dr hab. inż. Władysław Artur Woźniak

Wykład FIZYKA I. 2. Kinematyka punktu materialnego. Dr hab. inż. Władysław Artur Woźniak Wykład FIZYKA I. Kinemayka punku maerialnego Kaedra Opyki i Fooniki Wydział Podsawowych Problemów Techniki Poliechnika Wrocławska hp://www.if.pwr.wroc.pl/~wozniak/fizyka1.hml Miejsce konsulacji: pokój

Bardziej szczegółowo

Dyskretny proces Markowa

Dyskretny proces Markowa Procesy sochasyczne WYKŁAD 4 Dyskreny roces Markowa Rozarujemy roces sochasyczny X, w kórym aramer jes ciągły zwykle. Będziemy zakładać, że zbiór sanów jes co najwyżej rzeliczalny. Proces X, jes rocesem

Bardziej szczegółowo

Modelowanie ryzyka kredytowego MODELOWANIE ZA POMOCA HAZARDU

Modelowanie ryzyka kredytowego MODELOWANIE ZA POMOCA HAZARDU Modelowanie ryzyka kredyowego MODELOWANIE ZA POMOCA PROCESU HAZARDU Mariusz Niewęgłowski Wydział Maemayki i Nauk Informacyjnych, Poliechniki Warszawskiej Warszawa 2014 hazardu Warszawa 2014 1 / 18 Proces

Bardziej szczegółowo

Politechnika Gdańska Wydział Elektrotechniki i Automatyki Katedra Inżynierii Systemów Sterowania. Podstawy Automatyki

Politechnika Gdańska Wydział Elektrotechniki i Automatyki Katedra Inżynierii Systemów Sterowania. Podstawy Automatyki Poliechnika Gdańska Wydział Elekroechniki i Auomayki Kaedra Inżynierii Sysemów Serowania Podsawy Auomayki Repeyorium z Podsaw auomayki Zadania do ćwiczeń ermin T15 Opracowanie: Kazimierz Duzinkiewicz,

Bardziej szczegółowo

VII. ZAGADNIENIA DYNAMIKI

VII. ZAGADNIENIA DYNAMIKI Konderla P. Meoda Elemenów Skończonych, eoria i zasosowania 47 VII. ZAGADNIENIA DYNAMIKI. Równanie ruchu dla zagadnienia dynamicznego Q, (7.) gdzie M NxN macierz mas, C NxN macierz łumienia, K NxN macierz

Bardziej szczegółowo

HETEROGENICZNE OCZEKIWANIA A KONKURENCJA DOSKONAŁA. MODEL MATEMATYCZNY

HETEROGENICZNE OCZEKIWANIA A KONKURENCJA DOSKONAŁA. MODEL MATEMATYCZNY STUDIA I PRACE WYDZIAŁU NAUK EKONOMICZNYCH I ZARZĄDZANIA NR 35, T. 2 Rober Kruszewski Szkoła Główna Handlowa w Warszawie HETEROGENICZNE OCZEKIWANIA A KONKURENCJA DOSKONAŁA. MODEL MATEMATYCZNY STRESZCZENIE

Bardziej szczegółowo

oznacza przyrost argumentu (zmiennej niezależnej) x 3A82 (Definicja). Granicę (właściwą) ilorazu różnicowego funkcji f w punkcie x x x e x lim x lim

oznacza przyrost argumentu (zmiennej niezależnej) x 3A82 (Definicja). Granicę (właściwą) ilorazu różnicowego funkcji f w punkcie x x x e x lim x lim WYKŁAD 9 34 Pochodna nkcji w pnkcie Inerpreacja geomerczna pochodnej Własności pochodnch Twierdzenia Rolle a Lagrange a Cach ego Regla de lhôspiala Niech ( ) O( ) będzie nkcją określoną w pewnm ooczeni

Bardziej szczegółowo

Dynamiczne formy pełzania i relaksacji (odprężenia) górotworu

Dynamiczne formy pełzania i relaksacji (odprężenia) górotworu Henryk FILCEK Akademia Górniczo-Hunicza, Kraków Dynamiczne formy pełzania i relaksacji (odprężenia) góroworu Sreszczenie W pracy podano rozważania na ema możliwości wzbogacenia reologicznego równania konsyuywnego

Bardziej szczegółowo

Dystrybucje, wiadomości wstępne (I)

Dystrybucje, wiadomości wstępne (I) Temat 8 Dystrybucje, wiadomości wstępne (I) Wielkości fizyczne opisujemy najczęściej przyporządkowując im funkcje (np. zależne od czasu). Inną drogą opisu tych wielkości jest przyporządkowanie im funkcjonałów

Bardziej szczegółowo

WZROST GOSPODARCZY A BEZROBOCIE

WZROST GOSPODARCZY A BEZROBOCIE Wojciech Pacho & WZROST GOSPODARCZ A BEZROBOCIE Celem niniejszego arykułu jes pokazanie związku pomiędzy ezroociem a dynamiką wzrosu zagregowanej produkcji. Poszukujemy oowiedzi na pyanie czy i jak silnie

Bardziej szczegółowo

ZAKRZYWIONA MAGISTRALA W NIESTACJONARNEJ GOSPODARCE GALE A. CZĘŚĆ I

ZAKRZYWIONA MAGISTRALA W NIESTACJONARNEJ GOSPODARCE GALE A. CZĘŚĆ I PRZEGLĄD STATYSTYCZNY R. LXII ZESZYT 2 2015 EMIL PANEK 1 ZAKRZYWIONA MAGISTRALA W NIESTACJONARNEJ GOSPODARCE GALE A. CZĘŚĆ I 1. WSTĘP W teorii magistral mimo upływu czasu do nielicznych należą prace poświęcone

Bardziej szczegółowo

MAKROEKONOMIA 2. Wykład 3. Dynamiczny model DAD/DAS, część 2. Dagmara Mycielska Joanna Siwińska - Gorzelak

MAKROEKONOMIA 2. Wykład 3. Dynamiczny model DAD/DAS, część 2. Dagmara Mycielska Joanna Siwińska - Gorzelak MAKROEKONOMIA 2 Wykład 3. Dynamiczny model DAD/DAS, część 2 Dagmara Mycielska Joanna Siwińska - Gorzelak 2 Plan wykładu Zakłócenia w modelu DAD/DAS: Wzros produkcji poencjalnej; Zakłócenie podażowe o sile

Bardziej szczegółowo

( ) ( ) ( τ) ( t) = 0

( ) ( ) ( τ) ( t) = 0 Obliczanie wraŝliwości w dziedzinie czasu... 1 OBLICZANIE WRAśLIWOŚCI W DZIEDZINIE CZASU Meoda układu dołączonego do obliczenia wraŝliwości układu dynamicznego w dziedzinie czasu. Wyznaczane będą zmiany

Bardziej szczegółowo

Metody Lagrange a i Hamiltona w Mechanice

Metody Lagrange a i Hamiltona w Mechanice Meody Lagrange a i Hamilona w Mechanice Mariusz Przybycień Wydział Fizyki i Informayki Sosowanej Akademia Górniczo-Hunicza Wykład 7 M. Przybycień (WFiIS AGH) Meody Lagrange a i Hamilona... Wykład 7 1 /

Bardziej szczegółowo

Informacja o przestrzeniach Sobolewa

Informacja o przestrzeniach Sobolewa Wykład 11 Informacja o przestrzeniach Sobolewa 11.1 Definicja przestrzeni Sobolewa Niech R n będzie zbiorem mierzalnym. Rozważmy przestrzeń Hilberta X = L 2 () z iloczynem skalarnym zdefiniowanym równością

Bardziej szczegółowo

Całka nieoznaczona Andrzej Musielak Str 1. Całka nieoznaczona

Całka nieoznaczona Andrzej Musielak Str 1. Całka nieoznaczona Całka nieoznaczona Andrzej Musielak Sr Całka nieoznaczona Całkowanie o operacja odwrona do liczenia pochodnych, zn.: f()d = F () F () = f() Z definicji oraz z abeli pochodnych funkcji elemenarnych od razu

Bardziej szczegółowo

Ewa Dziawgo Uniwersytet Mikołaja Kopernika w Toruniu. Analiza wrażliwości modelu wyceny opcji złożonych

Ewa Dziawgo Uniwersytet Mikołaja Kopernika w Toruniu. Analiza wrażliwości modelu wyceny opcji złożonych DYNAMICZNE MODELE EKONOMETRYCZNE X Ogólnopolskie Seminarium Naukowe, 4 6 września 7 w Toruniu Kaedra Ekonomerii i Saysyki, Uniwersye Mikołaja Kopernika w Toruniu Uniwersye Mikołaja Kopernika w Toruniu

Bardziej szczegółowo

C d u. Po podstawieniu prądu z pierwszego równania do równania drugiego i uporządkowaniu składników lewej strony uzyskuje się:

C d u. Po podstawieniu prądu z pierwszego równania do równania drugiego i uporządkowaniu składników lewej strony uzyskuje się: Zadanie. Obliczyć przebieg napięcia na pojemności C w sanie przejściowym przebiegającym przy nasępującej sekwencji działania łączników: ) łączniki Si S są oware dla < 0, ) łącznik S zamyka się w chwili

Bardziej szczegółowo

Wykład 5 Elementy teorii układów liniowych stacjonarnych odpowiedź na dowolne wymuszenie

Wykład 5 Elementy teorii układów liniowych stacjonarnych odpowiedź na dowolne wymuszenie Wykład 5 Elemeny eorii układów liniowych sacjonarnych odpowiedź na dowolne wymuszenie Prowadzący: dr inż. Tomasz Sikorski Insyu Podsaw Elekroechniki i Elekroechnologii Wydział Elekryczny Poliechnika Wrocławska

Bardziej szczegółowo

Przemieszczeniem ciała nazywamy zmianę jego położenia

Przemieszczeniem ciała nazywamy zmianę jego położenia 1 Przemieszczeniem ciała nazywamy zmianę jego położenia + 0 k k 0 Przemieszczenie jes wekorem. W przypadku jednowymiarowym możliwy jes ylko jeden kierunek, a zwro określamy poprzez znak. Przyjmujemy, że

Bardziej szczegółowo

Matematyka ubezpieczeń majątkowych r. ma złożony rozkład Poissona. W tabeli poniżej podano rozkład prawdopodobieństwa ( )

Matematyka ubezpieczeń majątkowych r. ma złożony rozkład Poissona. W tabeli poniżej podano rozkład prawdopodobieństwa ( ) Zadanie. Zmienna losowa: X = Y +... + Y N ma złożony rozkład Poissona. W abeli poniżej podano rozkład prawdopodobieńswa składnika sumy Y. W ejże abeli podano akże obliczone dla k = 0... 4 prawdopodobieńswa

Bardziej szczegółowo

EMIL PANEK, HENRYK J. RUNKA DWA TWIERDZENIA O MAGISTRALI W MODELU VON NEUMANNA 1. WSTĘP

EMIL PANEK, HENRYK J. RUNKA DWA TWIERDZENIA O MAGISTRALI W MODELU VON NEUMANNA 1. WSTĘP PRZEGLĄD STATYSTYCZY R. LIX ZESZYT 2 2012 EMIL PAEK, HERYK J. RUKA DWA TWIERDZEIA O MAGISTRALI W MODELU VO EUMAA 1. WSTĘP W pracy [5] przedstawiono prosty dowód słabego twierdzenia o magistrali w modelu

Bardziej szczegółowo

ROZDZIAŁ 8 WIELOSTABILNOŚĆ W NIELINIOWYM MODELU CYKLU KONIUNKTURALNEGO Z OCZEKIWANIAMI

ROZDZIAŁ 8 WIELOSTABILNOŚĆ W NIELINIOWYM MODELU CYKLU KONIUNKTURALNEGO Z OCZEKIWANIAMI Rober Kruszewski ROZDZIAŁ 8 WIELOSTABILNOŚĆ W NIELINIOWM MODELU CKLU KONIUNKTURALNEGO Z OCZEKIWANIAMI Wprowadzenie Głównym celem opracowania jes zbadanie wpływu prosego mechanizmu oczekiwań na dynamikę

Bardziej szczegółowo

1 Nierówność Minkowskiego i Hoeldera

1 Nierówność Minkowskiego i Hoeldera 1 Nierówność Minkowskiego i Hoeldera Na państwa użytek załączam precyzyjne sformułowania i dowody nierówności Hoeldera i Minkowskiego: Twierdzenie 1.1 Nierówność Hoeldera). Niech p, q będą takimi liczbami

Bardziej szczegółowo

2. Wprowadzenie. Obiekt

2. Wprowadzenie. Obiekt POLITECHNIKA WARSZAWSKA Insyu Elekroenergeyki, Zakład Elekrowni i Gospodarki Elekroenergeycznej Bezpieczeńswo elekroenergeyczne i niezawodność zasilania laoraorium opracował: prof. dr ha. inż. Józef Paska,

Bardziej szczegółowo

Metody badania wpływu zmian kursu walutowego na wskaźnik inflacji

Metody badania wpływu zmian kursu walutowego na wskaźnik inflacji Agnieszka Przybylska-Mazur * Meody badania wpływu zmian kursu waluowego na wskaźnik inflacji Wsęp Do oceny łącznego efeku przenoszenia zmian czynników zewnęrznych, akich jak zmiany cen zewnęrznych (szoki

Bardziej szczegółowo

NEOKLASYCZNY MODEL WZROSTU GOSPODARCZEGO Z CYKLICZNĄ LICZBĄ PRACUJĄCYCH 1

NEOKLASYCZNY MODEL WZROSTU GOSPODARCZEGO Z CYKLICZNĄ LICZBĄ PRACUJĄCYCH 1 STUDIA OECONOMICA POSNANIENSIA 8, vol. 6, no. 9 DOI:.8559/SOEP.8.9. Paweł Dykas Uniwersye Jagielloński w Krakowie, Wydział Zarządzania i Komunikacji Społecznej, Kaedra Ekonomii Maemaycznej pawel.dykas@uj.edu.pl

Bardziej szczegółowo

WYKŁAD FIZYKAIIIB 2000 Drgania tłumione

WYKŁAD FIZYKAIIIB 2000 Drgania tłumione YKŁD FIZYKIIIB Drgania łumione (gasnące, zanikające). F siła łumienia; r F r b& b współczynnik łumienia [ Nm s] m & F m & && & k m b m F r k b& opis różnych zjawisk izycznych Niech Ce p p p p 4 ± Trzy

Bardziej szczegółowo

EKONOMETRIA wykład 2. Prof. dr hab. Eugeniusz Gatnar.

EKONOMETRIA wykład 2. Prof. dr hab. Eugeniusz Gatnar. EKONOMERIA wykład Prof. dr hab. Eugeniusz Ganar eganar@mail.wz.uw.edu.pl Przedziały ufności Dla paramerów srukuralnych modelu: P bˆ j S( bˆ z prawdopodobieńswem parameru b bˆ S( bˆ, ( m j j j, ( m j b

Bardziej szczegółowo

Programowanie dynamiczne i modele rekurencyjne w ekonomii Wykład 1

Programowanie dynamiczne i modele rekurencyjne w ekonomii Wykład 1 Programowanie dynamiczne i modele rekurencyjne w ekonomii Wykład 1 Michał Ramsza 3 marca 2015 Sreszczenie Pierwszy wykład bazuje głównie na [5, roz. 11.1 11.5], [1, roz. 1] oraz [4, roz. 1]. Maeriał obejmuje

Bardziej szczegółowo

Wykład 4 Metoda Klasyczna część III

Wykład 4 Metoda Klasyczna część III Teoria Obwodów Wykład 4 Meoda Klasyczna część III Prowadzący: dr inż. Tomasz Sikorski Insyu Podsaw Elekroechniki i Elekroechnologii Wydział Elekryczny Poliechnika Wrocławska D-, 5/8 el: (7) 3 6 fax: (7)

Bardziej szczegółowo

Równowaga i stabilność gospodarki konkurencyjnej z zapasami

Równowaga i stabilność gospodarki konkurencyjnej z zapasami Uniwersytet Ekonomiczny w Poznaniu Wydział Informatyki i Gospodarki Elektronicznej Katedra Ekonomii Matematycznej Streszczenie rozprawy doktorskiej Równowaga i stabilność gospodarki konkurencyjnej z zapasami

Bardziej szczegółowo

WYCENA KONTRAKTÓW FUTURES, FORWARD I SWAP

WYCENA KONTRAKTÓW FUTURES, FORWARD I SWAP Krzyszof Jajuga Kaedra Inwesycji Finansowych i Zarządzania Ryzykiem Uniwersye Ekonomiczny we Wrocławiu WYCENA KONRAKÓW FUURES, FORWARD I SWAP DWA RODZAJE SYMERYCZNYCH INSRUMENÓW POCHODNYCH Symeryczne insrumeny

Bardziej szczegółowo

Mikroekonomia. Wykład 4

Mikroekonomia. Wykład 4 Mikroekonomia Wykład 4 Ekonomia dobrobytu Na rynku doskonale konkurencyjnym, na którym występuje dwóch konsumentów scharakteryzowanych wypukłymi krzywymi obojętności, równowaga ustali się w prostokącie

Bardziej szczegółowo

Równanie przewodnictwa cieplnego (I)

Równanie przewodnictwa cieplnego (I) Wykład 4 Równanie przewodnictwa cieplnego (I) 4.1 Zagadnienie Cauchy ego dla pręta nieograniczonego Rozkład temperatury w jednowymiarowym nieograniczonym pręcie opisuje funkcja u = u(x, t), spełniająca

Bardziej szczegółowo

ĆWICZENIE 7 WYZNACZANIE LOGARYTMICZNEGO DEKREMENTU TŁUMIENIA ORAZ WSPÓŁCZYNNIKA OPORU OŚRODKA. Wprowadzenie

ĆWICZENIE 7 WYZNACZANIE LOGARYTMICZNEGO DEKREMENTU TŁUMIENIA ORAZ WSPÓŁCZYNNIKA OPORU OŚRODKA. Wprowadzenie ĆWICZENIE 7 WYZNACZIE LOGARYTMICZNEGO DEKREMENTU TŁUMIENIA ORAZ WSPÓŁCZYNNIKA OPORU OŚRODKA Wprowadzenie Ciało drgające w rzeczywisym ośrodku z upływem czasu zmniejsza ampliudę drgań maleje energia mechaniczna

Bardziej szczegółowo

O PEWNYCH KRYTERIACH INWESTOWANIA W OPCJE NA AKCJE

O PEWNYCH KRYTERIACH INWESTOWANIA W OPCJE NA AKCJE MEODY ILOŚCIOWE W BADANIACH EKONOMICZNYCH om XIII/3, 01, sr 43 5 O EWNYCH KRYERIACH INWESOWANIA W OCJE NA AKCJE omasz Warowny Kaedra Meod Ilościowych w Zarządzaniu oliechnika Lubelska e-mail: warowny@pollubpl

Bardziej szczegółowo

SYMULACYJNA ANALIZA PRODUKCJI ENERGII ELEKTRYCZNEJ I CIEPŁA Z ODNAWIALNYCH NOŚNIKÓW W POLSCE

SYMULACYJNA ANALIZA PRODUKCJI ENERGII ELEKTRYCZNEJ I CIEPŁA Z ODNAWIALNYCH NOŚNIKÓW W POLSCE SYMULACYJNA ANALIZA PRODUKCJI ENERGII ELEKTRYCZNEJ I CIEPŁA Z ODNAWIALNYCH NOŚNIKÓW W POLSCE Janusz Sowiński, Rober Tomaszewski, Arur Wacharczyk Insyu Elekroenergeyki Poliechnika Częsochowska Aky prawne

Bardziej szczegółowo

Teoria miary i całki

Teoria miary i całki Teoria miary i całki Spis treści 1 Wstęp 3 2 lgebra zbiorów 5 3 Pierścienie, ciała, σ ciała zbiorów. 7 3.1 Definicja pierścienia ciała i σ ciała............... 7 3.2 Pierścień, ciało i σ ciało generowane

Bardziej szczegółowo

Dwa równania kwadratowe z częścią całkowitą

Dwa równania kwadratowe z częścią całkowitą Dwa równania kwadratowe z częścią całkowitą Andrzej Nowicki Wydział Matematyki i Informatyki Uniwersytet M. Kopernika w Toruniu anow @ mat.uni.torun.pl 4 sierpnia 00 Jeśli r jest liczbą rzeczywistą, to

Bardziej szczegółowo

Pojęcia podstawowe 1

Pojęcia podstawowe 1 Tomasz Lubera Pojęcia podsawowe aa + bb + dd + pp + rr + ss + Kineyka chemiczna dział chemii fizycznej zajmujący się przebiegiem reakcji chemicznych w czasie, ich mechanizmami oraz wpływem różnych czynników

Bardziej szczegółowo

Model przepływów międzygałęziowych (model Leontiewa)

Model przepływów międzygałęziowych (model Leontiewa) Model przepływów międzygałęziowych (model Leontiewa) Maciej Grzesiak Przedstawimy tzw. analizę wejścia-wyjścia jako narzędzie do badań ekonomicznych. Stworzymy matematyczny model gospodarki, w którym można

Bardziej szczegółowo

STATYSTYCZNY OPIS PRZEPŁYWU BAROTROPOWEGO NA SFERZE

STATYSTYCZNY OPIS PRZEPŁYWU BAROTROPOWEGO NA SFERZE MODELOWANIE INŻYNIERSKIE ISNN 896-77X 3, s. 93-98, Gliwice 6 SAYSYCZNY OPIS PRZEPŁYWU AROROPOWEGO NA SFERZE ANDRZEJ ICHA Insyu Maemayki, Pomorska Akademia Pedagogiczna w Słupsku Sreszczenie. Praca doyczy

Bardziej szczegółowo

Wykład 3 POLITYKA PIENIĘŻNA POLITYKA FISKALNA

Wykład 3 POLITYKA PIENIĘŻNA POLITYKA FISKALNA Makroekonomia II Wykład 3 POLITKA PIENIĘŻNA POLITKA FISKALNA PLAN POLITKA PIENIĘŻNA. Podaż pieniądza. Sysem rezerwy ułamkowej i podaż pieniądza.2 Insrumeny poliyki pieniężnej 2. Popy na pieniądz 3. Prowadzenie

Bardziej szczegółowo

Podstawowe wyidealizowane elementy obwodu elektrycznego Rezystor ( ) = ( ) ( ) ( ) ( ) ( ) ( ) ( τ ) i t i t u ( ) u t u t i ( ) i t. dowolny.

Podstawowe wyidealizowane elementy obwodu elektrycznego Rezystor ( ) = ( ) ( ) ( ) ( ) ( ) ( ) ( τ ) i t i t u ( ) u t u t i ( ) i t. dowolny. Tema. Opracował: esław Dereń Kaedra Teorii Sygnałów Insyu Telekomunikacji Teleinformayki i Akusyki Poliechnika Wrocławska Prawa auorskie zasrzeżone Podsawowe wyidealizowane elemeny obwodu elekrycznego

Bardziej szczegółowo

Równowaga w prostym modelu wymiany

Równowaga w prostym modelu wymiany Równowaga w prostym modelu wymiany Piotr Maćkowiak Katedra Ekonomii Matematycznej Uniwersytet Ekonomiczny w Poznaniu Między teorią a zastosowaniami matematyka w działaniu Będlewo 2015 P.Maćkowiak (KEM

Bardziej szczegółowo

Równania różniczkowe liniowe wyższych rzędów o stałych współcz

Równania różniczkowe liniowe wyższych rzędów o stałych współcz Równania różniczkowe liniowe wyższych rzędów o stałych współczynnikach Katedra Matematyki i Ekonomii Matematycznej SGH 12 maja 2016 Równanie liniowe n-tego rzędu Definicja Równaniem różniczkowym liniowym

Bardziej szczegółowo

Przemysław Klęsk. Słowa kluczowe: analiza składowych głównych, rozmaitości algebraiczne

Przemysław Klęsk. Słowa kluczowe: analiza składowych głównych, rozmaitości algebraiczne Przemysław Klęsk O ALGORYTMIE PRINCIPAL MANIFOLDS OPARTYM NA PCA SŁUŻACYM DO ZNAJDOWANIA DZIEDZIN JAKO ROZMAITOŚCI ALGEBRAICZNYCH NA PODSTAWIE ZBIORU DANYCH, PROPOZYCJA MIAR JAKOŚCI ROZMAITOŚCI Sreszczenie

Bardziej szczegółowo

1 Relacje i odwzorowania

1 Relacje i odwzorowania Relacje i odwzorowania Relacje Jacek Kłopotowski Zadania z analizy matematycznej I Wykazać, że jeśli relacja ρ X X jest przeciwzwrotna i przechodnia, to jest przeciwsymetryczna Zbadać czy relacja ρ X X

Bardziej szczegółowo

LABORATORIUM TECHNIKI CIEPLNEJ INSTYTUTU TECHNIKI CIEPLNEJ WYDZIAŁ INŻYNIERII ŚRODOWISKA I ENERGETYKI POLITECHNIKI ŚLĄSKIEJ

LABORATORIUM TECHNIKI CIEPLNEJ INSTYTUTU TECHNIKI CIEPLNEJ WYDZIAŁ INŻYNIERII ŚRODOWISKA I ENERGETYKI POLITECHNIKI ŚLĄSKIEJ INSTTUTU TECHNIKI CIEPLNEJ WDZIAŁ INŻNIERII ŚRODOWISKA I ENERGETKI POLITECHNIKI ŚLĄSKIEJ INSTRUKCJA LABORATORJNA Tema ćwiczenia: WZNACZANIE WSPÓŁCZNNIKA PRZEWODZENIA CIEPŁA CIAŁ STAŁCH METODĄ STANU UPORZĄDKOWANEGO

Bardziej szczegółowo

WYBRANE DZIAŁY ANALIZY MATEMATYCZNEJ. Wykład VII Przekształcenie Fouriera.

WYBRANE DZIAŁY ANALIZY MATEMATYCZNEJ. Wykład VII Przekształcenie Fouriera. 7. Całka Fouriera w posaci rzeczywisej. Wykład VII Przekszałcenie Fouriera. Doychczas rozparywaliśmy szeregi Fouriera funkcji w ograniczonym przedziale [ l, l] lub [ ] Teraz pokażemy analogicznie przedsawienie

Bardziej szczegółowo

Jacek Kwiatkowski Magdalena Osińska. Procesy zawierające stochastyczne pierwiastki jednostkowe identyfikacja i zastosowanie.

Jacek Kwiatkowski Magdalena Osińska. Procesy zawierające stochastyczne pierwiastki jednostkowe identyfikacja i zastosowanie. DYNAMICZNE MODELE EKONOMETRYCZNE Jacek Kwiakowski Magdalena Osińska Uniwersye Mikołaja Kopernika Procesy zawierające sochasyczne pierwiaski jednoskowe idenyfikacja i zasosowanie.. Wsęp Większość lieraury

Bardziej szczegółowo

Ekonometryczne modele nieliniowe

Ekonometryczne modele nieliniowe Ekonoeryczne odele nieliniowe Wykład 4 NMNK, MNW, eody radienowe Lieraura W. Greene Econoeric Analysis, rozdz. 7. sr. -4 J. Hailon 994 ie Series Analysis, sr. 33 5 Chun-Min Kuan 7 Inroducion o Econoeric

Bardziej szczegółowo

Pobieranie próby. Rozkład χ 2

Pobieranie próby. Rozkład χ 2 Graficzne przedsawianie próby Hisogram Esymaory przykład Próby z rozkładów cząskowych Próby ze skończonej populacji Próby z rozkładu normalnego Rozkład χ Pobieranie próby. Rozkład χ Posać i własności Znaczenie

Bardziej szczegółowo

Równowaga i stabilność rynku konkurencyjnego z krzyżowymi zależnościami między dynamiką cen, popytem na towary i ich podażą

Równowaga i stabilność rynku konkurencyjnego z krzyżowymi zależnościami między dynamiką cen, popytem na towary i ich podażą Monika Majewska * Równowaga i stabilność rynku konkurencyjnego z krzyżowymi zależnościami między dynamiką cen, popytem na towary i ich podażą Wstęp Równowaga od lat pozostaje niezmiennie w centrum zainteresowania

Bardziej szczegółowo

Gr.A, Zad.1. Gr.A, Zad.2 U CC R C1 R C2. U wy T 1 T 2. U we T 3 T 4 U EE

Gr.A, Zad.1. Gr.A, Zad.2 U CC R C1 R C2. U wy T 1 T 2. U we T 3 T 4 U EE Niekóre z zadań dają się rozwiązać niemal w pamięci, pamięaj jednak, że warunkiem uzyskania różnej od zera liczby punków za każde zadanie, jes przedsawienie, oprócz samego wyniku, akże rozwiązania, wyjaśniającego

Bardziej szczegółowo

A i. i=1. i=1. i=1. i=1. W dalszej części skryptu będziemy mieli najczęściej do czynienia z miarami określonymi na rodzinach, które są σ - algebrami.

A i. i=1. i=1. i=1. i=1. W dalszej części skryptu będziemy mieli najczęściej do czynienia z miarami określonymi na rodzinach, które są σ - algebrami. M. Beśka, Wstęp do teorii miary, rozdz. 3 25 3 Miara 3.1 Definicja miary i jej podstawowe własności Niech X będzie niepustym zbiorem, a A 2 X niepustą rodziną podzbiorów. Wtedy dowolne odwzorowanie : A

Bardziej szczegółowo

O pewnych klasach funkcji prawie okresowych (niekoniecznie ograniczonych)

O pewnych klasach funkcji prawie okresowych (niekoniecznie ograniczonych) (niekoniecznie ograniczonych) Wydział Matematyki i Informatyki Uniwersytet im. Adama Mickiewicza, Poznań Będlewo, 25-30 maja 2015 Funkcje prawie okresowe w sensie Bohra Definicja Zbiór E R nazywamy względnie

Bardziej szczegółowo

WPROWADZENIE Podsawowe kierunki badań Zachowania klasyczne i dziwne Diagnosyka dziwnych zachowań Źródła zachowań chaoycznych Sysem pojęciowy Przykłady

WPROWADZENIE Podsawowe kierunki badań Zachowania klasyczne i dziwne Diagnosyka dziwnych zachowań Źródła zachowań chaoycznych Sysem pojęciowy Przykłady KLASYFIKACJA ZACHOWAŃ WYBRANYCH UKŁADÓW DYNAMICZNYCH Wojciech MITKOWSKI Kaedra Auomayki Wydział Elekroechniki, Auomayki, Inormayki i Elekroniki Akademia Górniczo-Hunicza w Krakowie Zielona Góra, lisopada

Bardziej szczegółowo

Kinematyka W Y K Ł A D I. Ruch jednowymiarowy. 2-1 Przemieszczenie, prędkość. x = x 2 - x x t

Kinematyka W Y K Ł A D I. Ruch jednowymiarowy. 2-1 Przemieszczenie, prędkość. x = x 2 - x x t Wykład z fizyki. Pior Posmykiewicz W Y K Ł A D I Ruch jednowymiarowy Kinemayka Zaczniemy wykład z fizyki od badania przedmioów będących w ruchu. Dział fizyki, kóry zajmuje się badaniem ruchu ciał bez wnikania

Bardziej szczegółowo

Liczby zespolone. x + 2 = 0.

Liczby zespolone. x + 2 = 0. Liczby zespolone 1 Wiadomości wstępne Rozważmy równanie wielomianowe postaci x + 2 = 0. Współczynniki wielomianu stojącego po lewej stronie są liczbami całkowitymi i jedyny pierwiastek x = 2 jest liczbą

Bardziej szczegółowo

Zestaw 2. Definicje i oznaczenia. inne grupy V 4 grupa czwórkowa Kleina D n grupa dihedralna S n grupa symetryczna A n grupa alternująca.

Zestaw 2. Definicje i oznaczenia. inne grupy V 4 grupa czwórkowa Kleina D n grupa dihedralna S n grupa symetryczna A n grupa alternująca. Zestaw 2 Definicja grupy Definicje i oznaczenia grupa zbiór z działaniem łącznym, posiadającym element neutralny, w którym każdy element posiada element odwrotny grupa abelowa (przemienna) grupa, w której

Bardziej szczegółowo

Prawa wielkich liczb, centralne twierdzenia graniczne

Prawa wielkich liczb, centralne twierdzenia graniczne , centralne twierdzenia graniczne Katedra matematyki i ekonomii matematycznej 17 maja 2012, centralne twierdzenia graniczne Rodzaje zbieżności ciągów zmiennych losowych, centralne twierdzenia graniczne

Bardziej szczegółowo

VI. Równania różniczkowe liniowe wyższych rzędów

VI. Równania różniczkowe liniowe wyższych rzędów VI. 1. Równanie różniczkowe liniowe n-tego rzędu o zmiennych współczynnikach Niech podobnie jak w poprzednim paragrafie K = C lub K = R. Podobnie jak w dziedzinie rzeczywistej wprowadzamy pochodne wyższych

Bardziej szczegółowo

7 Twierdzenie Fubiniego

7 Twierdzenie Fubiniego M. Beśka, Wstęp do teorii miary, wykład 7 19 7 Twierdzenie Fubiniego 7.1 Miary produktowe Niech i będą niepustymi zbiorami. Przez oznaczmy produkt kartezjański i tj. zbiór = { (x, y : x y }. Niech E oraz

Bardziej szczegółowo

ZASTOSOWANIE ZASADY MAKSIMUM PONTRIAGINA DO ZAGADNIENIA

ZASTOSOWANIE ZASADY MAKSIMUM PONTRIAGINA DO ZAGADNIENIA ZASTOSOWANIE ZASADY MAKSIMUM PONTRIAGINA DO ZAGADNIENIA DYNAMICZNYCH LOKAT KAPITAŁOWYCH Krzysztof Gąsior Uniwersytet Rzeszowski Streszczenie Celem referatu jest zaprezentowanie praktycznego zastosowania

Bardziej szczegółowo

Nowokeynesowski model gospodarki

Nowokeynesowski model gospodarki M.Brzoza-Brzezina Poliyka pieniężna: Neokeynesowski model gospodarki Nowokeynesowski model gospodarki Model nowokeynesowski (laa 90. XX w.) jes obecnie najprosszym, sandardowym narzędziem analizy procesów

Bardziej szczegółowo

ESTYMACJA KRZYWEJ DOCHODOWOŚCI STÓP PROCENTOWYCH DLA POLSKI

ESTYMACJA KRZYWEJ DOCHODOWOŚCI STÓP PROCENTOWYCH DLA POLSKI METODY ILOŚCIOWE W BADANIACH EKONOMICZNYCH Tom XIII/3, 202, sr. 253 26 ESTYMACJA KRZYWEJ DOCHODOWOŚCI STÓP PROCENTOWYCH DLA POLSKI Adam Waszkowski Kaedra Ekonomiki Rolnicwa i Międzynarodowych Sosunków

Bardziej szczegółowo

Układy równań i nierówności liniowych

Układy równań i nierówności liniowych Układy równań i nierówności liniowych Wiesław Krakowiak 1 grudnia 2010 1 Układy równań liniowych DEFINICJA 11 Układem równań m liniowych o n niewiadomych X 1,, X n, nazywamy układ postaci: a 11 X 1 + +

Bardziej szczegółowo

Twierdzenia Rolle'a i Lagrange'a

Twierdzenia Rolle'a i Lagrange'a Twierdzenia Rolle'a i Lagrange'a Zadanie 1 Wykazać, że dla dowolnych zachodzi. W przypadku nierówność (a właściwie równość) w treści zadania spełniona jest w sposób oczywisty, więc tego przypadku nie musimy

Bardziej szczegółowo

II.1. Zagadnienia wstępne.

II.1. Zagadnienia wstępne. II.1. Zagadnienia wsępne. Arysoeles ze Sagiry wyraźnie łączy ruch z czasem: A jes niemożliwe, żeby zaczął się albo usał ruch, gdyż jak powiedzieliśmy ruch jes wieczny, a ak samo i czas, bo czas jes albo

Bardziej szczegółowo

Silniki cieplne i rekurencje

Silniki cieplne i rekurencje 6 FOTO 33, Lao 6 Silniki cieplne i rekurencje Jakub Mielczarek Insyu Fizyki UJ Chciałbym Pańswu zaprezenować zagadnienie, kóre pozwala, rozważając emaykę sprawności układu silników cieplnych, zapoznać

Bardziej szczegółowo

Korzystając z własności metryki łatwo wykazać, że dla dowolnych x, y, z X zachodzi

Korzystając z własności metryki łatwo wykazać, że dla dowolnych x, y, z X zachodzi M. Beśka, Wstęp do teorii miary, Dodatek 158 10 Dodatek 10.1 Przestrzenie metryczne Niech X będzie niepustym zbiorem. Funkcję d : X X [0, ) spełniającą dla x, y, z X warunki (i) d(x, y) = 0 x = y, (ii)

Bardziej szczegółowo

Uniwersytet Mikołaja Kopernika Wydział Matematyki i Informatyki

Uniwersytet Mikołaja Kopernika Wydział Matematyki i Informatyki Uniwersytet Mikołaja Kopernika Wydział Matematyki i Informatyki Stabilność rozwiązań równań różniczkowych w ujęciu lokalnych układów dynamicznych. Adam Kanigowski Toruń 2010 1 Spis treści 1 Wprowadzenie

Bardziej szczegółowo

4 Równania różniczkowe w postaci Leibniza, równania różniczkowe zupełne

4 Równania różniczkowe w postaci Leibniza, równania różniczkowe zupełne Równania w postaci Leibniza 4 1 4 Równania różniczkowe w postaci Leibniza, równania różniczkowe zupełne 4.1 Równania różniczkowe w postaci Leibniza Załóżmy, że P : D R i Q: D R są funkcjami ciągłymi określonymi

Bardziej szczegółowo

Podstawy elektrotechniki

Podstawy elektrotechniki Wydział Mechaniczno-Energeyczny Podsawy elekroechniki Prof. dr hab. inż. Juliusz B. Gajewski, prof. zw. PWr Wybrzeże S. Wyspiańskiego 27, 50-370 Wrocław Bud. A4 Sara kołownia, pokój 359 Tel.: 7 320 320

Bardziej szczegółowo

VII. Elementy teorii stabilności. Funkcja Lapunowa. 1. Stabilność w sensie Lapunowa.

VII. Elementy teorii stabilności. Funkcja Lapunowa. 1. Stabilność w sensie Lapunowa. VII. Elementy teorii stabilności. Funkcja Lapunowa. 1. Stabilność w sensie Lapunowa. W rozdziale tym zajmiemy się dokładniej badaniem stabilności rozwiązań równania różniczkowego. Pojęcie stabilności w

Bardziej szczegółowo

ZESZYTY NAUKOWE NR 2 (74) AKADEMII MORSKIEJ W SZCZECINIE. Adaptacyjny układ stabilizacji kursu statku. An Adaptive System of Ship Course Stabilization

ZESZYTY NAUKOWE NR 2 (74) AKADEMII MORSKIEJ W SZCZECINIE. Adaptacyjny układ stabilizacji kursu statku. An Adaptive System of Ship Course Stabilization ISSN 9-69 Zenon Zwierzewicz, ior Borkowski ZESZYY NAUKOWE NR 74 AKADEMII MORSKIEJ W SZCZECINIE EXLO-SHI 4 Adapacyjny układ sabilizacji kursu saku Słowa kluczowe: serowanie adapacyjne, idenyfikacja modelu,

Bardziej szczegółowo

Matematyka A, kolokwium, 15 maja 2013 rozwia. ciem rozwia

Matematyka A, kolokwium, 15 maja 2013 rozwia. ciem rozwia Maemayka A kolokwium maja rozwia zania Należy przeczyać CA LE zadanie PRZED rozpocze ciem rozwia zywania go!. Niech M. p. Dowieść że dla każdej pary liczb ca lkowiych a b isnieje aka para liczb wymiernych

Bardziej szczegółowo

DYNAMICZNE MODELE EKONOMETRYCZNE

DYNAMICZNE MODELE EKONOMETRYCZNE DYNAMICZNE MODELE EKONOMETRYCZNE IX Ogólnopolskie Seminarium Naukowe, 6 8 września 2005 w Toruniu Kaedra Ekonomerii i Saysyki, Uniwersye Mikołaja Kopernika w Toruniu Kaarzyna Kuziak Akademia Ekonomiczna

Bardziej szczegółowo

Praca domowa nr 1. Metodologia Fizyki. Grupa 1. Szacowanie wartości wielkości fizycznych Zad Stoisz na brzegu oceanu, pogoda jest idealna,

Praca domowa nr 1. Metodologia Fizyki. Grupa 1. Szacowanie wartości wielkości fizycznych Zad Stoisz na brzegu oceanu, pogoda jest idealna, Praca domowa nr. Meodologia Fizyki. Grupa. Szacowanie warości wielkości fizycznych Zad... Soisz na brzegu oceanu, pogoda jes idealna, powierze przeźroczyse; proszę oszacować jak daleko od Ciebie znajduje

Bardziej szczegółowo

Reakcja banków centralnych na kryzys

Reakcja banków centralnych na kryzys Reakcja banków cenralnych na kryzys Andrzej Rzońca Warszawa, 18 lisopada 2011 r. Plan Podsawowa lekcja z kryzysu dla poliyki pieniężnej Jak wyglądała reakcja poliyki pieniężnej na kryzys? Dlaczego reakcja

Bardziej szczegółowo

specyfikacji i estymacji modelu regresji progowej (ang. threshold regression).

specyfikacji i estymacji modelu regresji progowej (ang. threshold regression). 4. Modele regresji progowej W badaniach empirycznych coraz większym zaineresowaniem cieszą się akie modele szeregów czasowych, kóre pozwalają na objaśnianie nieliniowych zależności między poszczególnymi

Bardziej szczegółowo

III. Układy liniowe równań różniczkowych. 1. Pojęcie stabilności rozwiązań.

III. Układy liniowe równań różniczkowych. 1. Pojęcie stabilności rozwiązań. III. Układy liniowe równań różniczkowych. 1. Pojęcie stabilności rozwiązań. Analiza stabilności rozwiązań stanowi ważną część jakościowej teorii równań różniczkowych. Jej istotą jest poszukiwanie odpowiedzi

Bardziej szczegółowo

Europejska opcja kupna akcji calloption

Europejska opcja kupna akcji calloption Europejska opcja kupna akcji callopion Nabywca holder: prawo kupna long posiion jednej akcji w okresie epiraiondae po cenie wykonania eercise price K w zamian za opłaę C Wysawca underwrier: obowiązek liabiliy

Bardziej szczegółowo