Przeprowadzenie eksperymentów dla potrzeb realizacji pozostałych Etapów Zadania
|
|
- Julia Pawłowska
- 7 lat temu
- Przeglądów:
Transkrypt
1 U [kv] I [MA] di/dt Etap 8. Adaptacja układu PF-1000 do realizacji celu szczegółowego 1. Dr. Marian Paduch, IFPiLM. Przeprowadzenie eksperymentów dla potrzeb realizacji pozostałych Etapów Zadania Po przeprowadzeniu podstawowych prac adaptacyjnych i wstępnym uruchomieniu powstałego układu DPF-1000U powstała możliwość przeprowadzenia na tym etapie prac, szeregu eksperymentalnych sesji mających na celu dostarczenie danych potrzebnych do realizacji pozostałych Etapów Zadania Testowanie systemu diagnostyk do pomiaru parametrów plazmy powstającej przy powierzchni tarcz z różnych materiałów Podczas eksploatacji wysoko-energetycznych układów jakim jest plasma-focus, bardzo ważna jest znajomość przebiegów czasowych prądu płynącego w obwodzie, jego pochodnej jak również napięcia na kolektorze (rys. 8.1). Są to podstawowe (rutynowe) diagnostyki rejestrowane w głównym stanowisku pomiarowym. di1/dt 2,0 di1/dt 1,8 di1/dt 1,6 di1/dt 1,4 1,2 1,0 0,8 0,6 0,4 0,2 0,0-0,2-0,4-0,6-0,8-1,0-1,2-1,4-1, time [ s] di/dt I(t) 2,2 2,0 1,8 1,6 1,4 1,2 1,0 0,8 0,6 0,4 0,2 0,0 i_rog i_rog i_rog i_rog time [ s] U(t) u_col u_col u_col time [ s] Rys.8.1. Pomiary podstawowe Jako diagnostyki uzupełniające zainstalowano system sond scyntylacyjnych pozwalających na pomiar czasowej emisji neutronów w trzech kierunkach (0, 90, oraz 180 stopni względem osi symetrii elektrod układu). Do określenia całkowitej emisji neutronów używane są liczniki srebrne. Przyjęto że diagnostykami umożliwiającymi badanie oddziaływania intensywnych strumieni plazmy z tarczami stałymi będą: 1. wielo-kadrowa interferometria pozwalającą wizualizować powstającą plazmę i określenie rozkładów przestrzennych koncentracji elektronów, 2. spektroskopia widzialna i rentgenowska umożliwiające określenie parametrów plazmy powstającej w pobliżu tarczy,
2 3. system detektorów miękkiego promieniowania X pozwalający na rejestrację zmian emisji promieniowania w wybranych zakresach widmowych z określonej części sznura plazmowego, 4. wielo-kadrowa szybka kamera wizyjna przeznaczona do rejestracji procesów erozji tarcz obciążanych impulsowymi strumieniami plazmy, 5. Rentgenowskie camery-obscury przeznaczone do zobrazowania emisji tego promieniowania z obszaru zgęstka plazmowego i tarczy. 6. wielokanałowa diagnostyka jonowa przeznaczona do analizy wysokoenergetycznych jonów (w tym produktów syntezy). Przyjęto, że diagnostyką bazową będzie interferometria i wszystkie pomiary czasowe będą zsynchronizowane z laserem diagnostycznym. Aby to zrealizować opracowano i uruchomiono system którego schemat przedstawiono na rys Układ opóźnienia ms Do Układu Sterowania gas-puff START Układ opóźnienia 2.0 ms Do Generatora DPF-1000U Układ opóźnienia 0.5 ms Do Lasera Diagnostycznego Główne Stanowisko Pomiarowe Laser Diagnostyczny Płytka dzieląca Soczewka Sonda di/dt Komora eksperymentalna Spektrograf Diagnostyka Optyczna 32 kanałowy 32 kanałowy Dzielnik Dzielnik światłowodowy Ruchome stanowiska pomiarowe Światłowody Rys Schemat synchronizacji diagnostyk zainstalowanych przy układzie DPF-1000U.
3 Anoda PF Zasada pracy tego układu jest następująca, sygnał startowy uruchamia układ gas-puff, następnie po zadanych opóźnieniach wyzwalane są wielo-kadrowa kamera wizyjna i laser diagnostyczny a po dalszych 1.5 ms generator PF i następuje wyładowanie. Sygnał z zainstalowanej w kolektorze sondy magnetycznej podany jest na układ synchronizacji głównego stanowiska pomiarowego. Z tego układu po odpowiednich opóźnieniach wyzwalane są: oscyloskop rejestrujący przebiegi napięciowo-prądowe, spektrograf oraz generator lasera diagnostycznego. Następuje wygenerowanie impulsu laserowego który oświetla 16-to kadrowy interferometr oraz poprzez 32 kanałowy dzielnik optyczny wszystkie pozostałe układy rejestracji. Jako główna diagnostyka parametrów plazmy oddziaływującej na tarcze jest interferometria. Pozwala ona określić rozkłady koncentracji elektronów w plazmie w kolejnych chwilach rozwoju sznura plazmowego. Równie ważne informacje można uzyskać na podstawie sygnałów z detektorów miękkiego promieniowania rentgenowskiego emitowanego z obszaru pomiędzy anodą a naświetlaną próbką. Zainstalowano i uruchomiono zestaw czterech PIN-diod które rejestrują promieniowanie w tym samym zakresie widmowym ale każda z innego obszaru o średnicy 30 mm, tak jak pokazano na rys Tarcza Pole obserwacji diody Rys Pola obserwacji PIN-diod w obszarze anoda-tarcza. Przykładowe wyniki rejestracji przedstawiono na rys Rys Przebiegi emisji miękkiego promieniowania rentgenowskiego z obszaru anoda-tarcza.
4 Przeprowadzone testy wykazały, że wyniki pomiarów uzyskane za pomocą systemu diod i interferometrii są niezwykle przydatne do oceny parametrów plazmy oddziaływującej na tarczę i dlatego pomiary miękkiego promieniowania rentgenowskiego zostały włączone jako diagnostyka rutynowa. Można stwierdzić, że wymienione powyżej diagnostyki 1-5 będą przydatne w badaniach związanych z programem innych badaniach związanych z oddziaływaniem plazma-tarcza. Po zainstalowaniu w odpowiednich portach układu DPF-1000U przewidzianych diagnostyk przeprowadzono szereg sesji eksperymentalnych mających na dostarczenie danych eksperymentalnych umożliwiających realizację pozostałych Etapów Zadania związanych z badaniami oddziaływania strumieni plazmy z tarczami W/CFC/SS. Szczegółowe wyniki tych badań przedstawione są w sprawozdaniach Etapów 1.1, 2.2, 2.5. Pomiary parametrów strumienia plazmy emitowanego z układu DPF-1000 w miejscu mocowania tarczy w zależności od ciśnienia gazu roboczego i energii generatora układu DPF-1000U Pomiary parametrów strumienia plazmy przeprowadzono dla potrzeb realizacji Zadania Etapu 1.1 punkt 3. Zmianę energii generatora uzyskano poprzez zmianę napięcia ładowania baterii kondensatorów układu DPF-1000U. Przyjęto dwa poziomy napięć 19 i 23 kv co odpowiada energii zgromadzonej 200 i 290 kj. Natomiast ciśnienie gazu roboczego możemy zmieniać poprzez zmianę ciśnienia początkowego jak również poprzez odpowiednie napuszczanie gazu poprzez gas-puff. W tym przypadku możemy zmieniać czas napuszczania, ciśnienie początkowe w komorze gas-puff lub też poprzez zmianę napięcia sterującego młotkiem. Pierwsza sesja eksperymentalna miała na celu określenie wpływu systemu gas-puff na parametry plazmy. Na rys. 8.5a i 8.5b przedstawiono fotografie czoła elektrod obu Rys. 8.5a. Elektrody układu PF bez systemu dynamicznego napuszczania gas-puff Rys. 8.5b. Elektrody układu PF z systemem dynamicznego napuszczania gas-puff przypadków. Badania wykazały, że zauważalny wpływ na parametry strumienia plazmy ma czas napuszczania (wybrano dwa czasy napuszczania 1.5 i 2 ms) natomiast ciśnienie początkowe gazu w komorze gas-puff (zmieniane w zakresie 1 do 4 atm.) daje wyniki niejednoznaczne a układ dynamicznego napuszczania gazu najlepiej pracuje przy ciśnieniu 2 atm. i przy takim ciśnieniu przeprowadzono wszystkie badania. Pomiary przeprowadzono również dla kilku wariantów warunków energetycznogazowych. Dla ustalonego napięcia ładowania baterii (19 lub 23 kv) zmieniano czas napuszczania (1.5 i 2 ms).
5 Jednym z ważniejszych parametrów strumienia plazmy padającej na tarczę jest jego energia. Można to wyznaczyć na podstawie obrazów wielo-kadrowej interferometrii z których określamy ilość cząstek padających na tarczę i ich prędkość. Badania wykazały, że dla napięcia ładowania baterii kondensatorów 23 kv na tarczę pada około 10^19 cząstek z prędkością 10^7 cm/s. Z wartości tych wynika, że pęd strumienia plazmy wynosi ok kgm/s. Wielkość tę postanowiono zweryfikować eksperymentalnie. Aby było to możliwe należy tarczę zawiesić swobodnie na nici stalowej która pod wpływem plazmy zostanie zerwana (przetopiona) i nie będzie zaburzała ruchu tarczy. Na nici umieszczono lekką tarczę węglową (rys. 8.6a). Na rys. 8.6b przedstawiono zdjęcie cieniowe tej samej tarczy wykonane podczas wyładowania (rys. 8.6c. przedstawia typowy interferogram wykonany w tym samym czasie). Widać wyraźnie zerwaną nić i nie zmienione położenie tarczy. Rys. 8.6a. Zdjęcie cieniowe tarczy węglowej przed udarem. Rys. 8.6b i 8.6c. Zdjęcie cieniowe tarczy wykonane 220ns po maksimum kompresji i typowy interferogram wykonany w takich samym warunkach. Po tych wstępnych badaniach umieszczono na osi układu tarczę wolframowa o wymiarach 10x10x10 mm (rys. 8.7a i 8.7b) i jej ruch w trakcie wyładowania (i po jego zakończeniu) rejestrowano szybką wielo-kadrową kamerą wizyjna (wykonaną przez firmę ACS). Wyładowania dokonano przy napięciu ładowania baterii 23 kv (bez włączania gaspuff). Wykres ruchu tarczy pod wpływem strumienia plazmy przedstawiono na rys. 8.8.
6 Rys. 8.7a. Widok tarczy wolframowej na tle elektrody wewnętrznej urządzenia PF. Rys. 8.7b. Obraz tarczy wolframowej (umieszczonej w odległości 70 mm od czoła elektrody wewnętrznej urządzenia PF) rejestrowany przez kamerę ACS. Rys Wykres ruchu tarczy wolframowej dla napięcia ładowania baterii 19 kv.
7 Pomierzona prędkość tarczy wynosi 0,48 m/s (odpowiada to pędowi 0,0096 kgm/s) dla napięcia ładowania baterii 19 kv i 0,82 m/s (odpowiada to pędowi 0,0164 kgm/s) dla napięcia 23 kv. Sa to wyniki kilkakrotnie większe niż szacowane (0,003 kgm/s) i wynika z tego faktu pominięcia w szacunkach strumienia wiązek jonowych których jest o rząd mniej ale poruszają się z prędkościami ok. 5x10^8cm/s. Aby dokładnie pomierzyć parametry wiązek należy rozwijać diagnostyki przeznaczone do analizy wysokoenergetycznych jonów. Wstępne badania testowe urządzeń diagnostycznych przeznaczonych do analizy wysokoenergetycznych jonów (realizacja Etapu 2.2 IPJ) Jednymi z ważniejszych diagnostyk pozwalających śledzić wiązki jonów są diagnostyki umożliwiające zarejestrowanie liczbę i kierunek z którego przybyły jony (kamery otworkowe) a także ich rozkłady energetyczne. Przygotowano wielokanałową diagnostykę do analizy wysokoenergetycznych jonów (w tym produktów syntezy). Wykonane zostały 34 kamery które zostały umieszczone w specjalnej konstrukcji przedstawionej na rys Rys Diagnostyka do analizy wysokoenergetycznych jonów. Po zainstalowaniu systemu kamer w komorze DPF-1000U przeprowadzono dwie sesje pomiarowe. Uzyskano prawidłowe naświetlenie detektorów kamer co po ich wytrawieniu
8 pozwoli na określenie parametrów wysokoenergetycznych jonów (w tym produktów syntezy protonów i neutronów). Zainstalowano i uruchomiono zminiaturyzowany spektrometr typu Thomsona. Uzyskano parabole przy różnych warunkach gazowych w komorze. Następnie w trzech miejscach paraboli (odpowiadających trzem różnym energią jonów) umieszczono detektory pozwalające rejestrować w czasowe zmiany intensywności jonów o określonych energiach. Wyniki pomiarów przedstawione będą w sprawozdania z Etap 1.1. Badanie czasowo-przestrzennych parametrów plazmy i jej widma promieniowania, przy powierzchni tarczy węglowej poddanej działaniu impulsowego strumienia plazmy dla ustalonych warunków pracy układu DPF-1000U Pomiary parametrów strumienia plazmy przeprowadzono dla potrzeb realizacji Zadania Etapu 1.1 punkt 5 oraz etapów 4.1 i 4.2. Przeprowadzono dwie sesje eksperymentalne w trakcie których pomiary prowadzono w stałych warunkach energetyczno-gazowych natomiast sesje między sobą różniły się odległością tarczy od czoła elektrody wewnętrznej. W pierwszej sesji odległość ta wynosiła 70 mm, natomiast w drugiej 90 mm. Sposób mocowania tarcz pokazano na rys. 8.10a i 8.10b. Przeprowadzono kilka sesji pomiarowych dla trzech wariatów próbek węglowych. Rys. 8.10a. Uchwyt tarczy Rys. 8.10b. Mocowanie tarczy w komorze eksperymentalnej Wyniki pomiarów posłużyły do realizacji przedstawionych wcześniej Etapów 1.1 oraz 4.1 i 4.2.
9 Pomiar luminancji tarczy obciążonej impulsowymi strumieniami plazmy na urządzeniu DPF-1000U. (Etap 2.5) W ramach Etapu 2.5 wykonany został prototyp szybkiej, wielo-kadrowej kamery wizyjnej z dodatkowym bramkowaniem elektrooptycznym przeznaczonej do rejestracji procesów erozji tarczy obciążanych impulsowymi strumieniami plazmy. Układy optyczne kamery pozwalają na obserwację tarczy zarówno prostopadle do kierunku padania strumieni plazmy jak i wzdłuż strumieni. Po zainstalowaniu kamery na stanowisku pomiarowym i zsynchronizowaniu z urządzeniem DPF-1000U przeprowadzono cykl badań które pozwoliły stwierdzić, że kamera jest odporna na zakłócenia towarzyszące silnoprądowemu wyładowaniu. Rys Widok szybkiej kamery wizyjnej na stanowisku pomiarowym (obserwacja prostopadle do kierunku padania strumieni). Jak już wcześniej wspomniano przy obserwacji z kierunku prostopadłego do kierunku padania strumieni plazmowych przeprowadzono z powodzeniem badania umożliwiające określenie pędu jaki jest przekazywany tarczy w zależności od energii baterii. W tym wypadku czas obserwacji wynosił kilka sekund a czas ekspozycji kilka mikrosekund. Tarcza była podświetlana halogenem o mocy 800 W i zawieszona była swobodnie. Zarejestrowano (przy stosunkowo niewielkim wzmocnieniu kamery) obrazy położenia tarczy w kolejnych chwilach czasu co umożliwiło określenie jej prędkości. Bardziej ekstremalne warunki występowały podczas prób zarejestrowania świecenia plazmy w obszarze anoda-tarcza. W tym wypadku mamy do czynienia z dużą luminancją strumieni plazmowych (potrzebne jest małe wzmocnienie kamery) i małą intensywnością świecenia tarczy (potrzebne duże wzmocnienie). Przeprowadzono pomiary zmieniając warunki eksperymentu to znaczy: wielkość rejestrowanego obrazu, czas ekspozycji, wzmocnienie kamery i odstęp między
10 kadrami (przy stabilnym umocowaniu tarczy rys. 8.14). W zdecydowanej większości przypadków zarejestrowano intensywne świecenie w czasie wyładowania plasma-focus które zanikało w czasie kilku kolejnych kadrów (po kilkuset mikrosekundach) a następnie wzrost intensywności obrazu. Może to być efekt aparaturowy związany z utratą wzmocnienia w kamerze pod wpływem bardzo intensywnego impulsowego oświetlenia podczas wyładowania. Rys Układ do pomiaru świecenia plazmy w obszarze anoda-próbka (lewy) okno diagnostyczne w kolektorze PF (prawy). W celu zweryfikowania tych faktów wykonano badania uzupełniające. Do pomiaru użyto fotodiody sprzężonej ze światłowodem i układem optycznym usytuowanym wzdłuż osi P-F od strony kolektora (rys lewy) za oknem optycznym (rys prawy). Stanowisko zostało tak zaprojektowane aby po próbach stanowiło podstawę do zamontowania kamery na tym kierunku obserwacji. Nie stwierdzono istotnego wzrostu świecenia w czasach kilkuset mikrosekund po rozpoczęciu wyładowania. Może to sugerować, że należy lepiej dobrać parametry szybkiej, wielo-kadrowej kamery wizyjnej podczas rejestracji. Sesje eksperymentalne przeprowadzone dla potrzeb realizacji pozostałych etapów (Etap 1.1, 2.2, 2.5, 4.1 i 4.2). W poniższej tabeli podano dane sesji pomiarowych przeprowadzonych w 2013 r. Data Ilość strzałów Uwagi Gas-puff poosiowy, interferometria Próbki węglowe, interferometria Etap 4.1 i Optymalizacja PF, testowanie aparatury Etap Próbki węglowe, gas-puff Etap 4.1 i Gas-puff poosiowy, interferometria Próbki węglowe testowanie aparatury Etap 1.1, 4.1 i 4.2
11 Data Ilość strzałów Uwagi Pomiary jonowe Etap 1.1 i Optymalizacja PF, testowanie aparatury Etap Pomiary luminancji Etap Badania materiałowe gas-puff, spektrometria, badania jonowe i X-owe Etap 1.1, 2.2, 4.1 i Pomiary luminancji. Etap 2.5 Próbka wolframowa Jak wynika z tabeli na potrzeby realizacji innych Zadań oddano łącznie 181 strzałów w pierwszym półroczu i 264 w drugim. Uzyskane w eksperymentach dane potwierdzają przydatność zainstalowanej aparatury a także użyteczność DPF-1000U w realizacji celów programu. Projekt, wykonanie i uruchomienie: systemy mocowania tarcz (układ śluzy umożliwiający wprowadzanie tarczy bez zapowietrzania komory, układ umożliwiający pozycjonowanie tarczy) Wcześniejsze badania wykazały, że umieszczanie w pobliżu anody, metalowych elementów mocujących tarcze, prostopadle do osi urządzenia plasma-focus (patrz rys. 8.10) ze względu na płynący przez nie prąd nastręcza poważne problemy ze stabilnością tarczy. Co prawda w trakcie oddziaływania strumieni (plazmy i wiązek jonowych) jest ona nieruchoma ale odbiega to od warunków występujących w oddziaływaniu plazma ścianka. Przyjęto więc, że elementy mocujące tarcze wprowadzane będą poprzez śluzę wzdłuż osi urządzenia naprzeciw elektrody wewnętrznej. Śluza (rys i 8.14a) zbudowana została z następujących elementów próżniowych typu NW40: zaworu, trójnika, wysoko napięciowego Rys Śluza zamontowana we wrotach komory DPF-1000U. Widok z boku (lewy) i od tylu (prawy) elementu izolacyjnego i uchwytu mocującego pręt przesuwny. Cały zestaw próżniowy został zamocowany do okna komory (w tak zwanych wrotach) z możliwością wstępnego przesuwu góra-dół. Po zainstalowaniu badanej próbki w specjalnym uchwycie znajdującym się na
12 końcu elementu izolacyjnego następuje odpompowanie śluzy. Po uzyskaniu odpowiedniego poziomu ciśnienia gazu w śluzie zamykany jest zawór od strony układu pompowego i otwierany jest zawór od strony komory. Ponieważ objętość śluzy jest znacznie mniejsza od objętości komory urządzenia DPF-1000U (ponad tysiąc razy) wystarczy uzyskać ciśnienie rzędu 10^-3 mbar. W tym momencie możemy umieścić próbkę w obszar oddziaływania strumieni plazmowych. Pręt przesuwny z próbką w uchwycie izolacyjnym wsuwany jest przez pierścień izolacyjny (rys. 8.14b) podwieszony na dwóch cięgnach. Dzięki temu możliwa jest regulacja położenia próbki w płaszczyźnie prostopadłej do osi urządzenia poprzez wsuwanie i wysuwanie cięgien na których zawieszony jest pierścień izolacyjny. a b c d Rys Elementy mocowania i regulacji tarczy: a śluza, b regulacja położenia, c, d uchwyt tarczy. Tak zaprojektowany i wykonany system mocowania tarcz został poddany testom. Polegały one na sprawdzeniu czy nie następuje pogorszenie próżni podczas wsuwania pręta przesuwnego a także czy mamy wystarczalnie powtarzalne położenie próbki po jej wsunięciu (uwzględniając możliwość regulacji). Testy wykazały, że przyjęte rozwiązania śluzy są poprawne i pozwalają na jej użyteczną eksploatację. Zbudowany system śluzy pozwala na wprowadzanie tarcz bez zapowietrzania komory jedynie próbek wymiarach o wymiarach poprzecznych mniejszych niż 20x20 mm co jest zupełnie wystarczające do realizacji pozostałych Etapów Zadania gdyż próbki przeznaczone do badań miały wymiary 10x10x10 mm. Jest to jednak pewne ograniczenie. Innym ograniczeniem a właściwie utrudnieniem jest brak podglądu pozycjonowania próbki wzdłuż osi układu w
13 przypadku stosowania systemu impulsowego, poosiowego napuszczania gazu. Z tego powodu należy zbudowany system potraktować jako prototyp i wykonać nowy system wprowadzania próbki bez zapowietrzania komory oparty o elementy próżniowe typu NW60. Projekt takiego układu przedstawiono na rys Zasada pracy jest taka sama jak wcześniej opisanego prototypu. c f e b g d a Rys System śluzy oparty o elementy typu NW60. a flansza przesuwna na wrotach komory, b przejściówka izolacyjna na standard NW60, c zawór NW60, d zawór NW40 (do pompy próżniowej, e trójnik NW60x60x40, f uchwyt pręta przesuwnego, g pręt przesuwny. W układzie tym zachowano standard NW40 od strony pompy próżniowej natomiast na kierunku wsuwania próbek mamy możliwość umieszczenia elementów o średnicy do 60 mm. Dlatego też można zrezygnować z dotychczasowego sposobu regulacji położenia próbki w płaszczyźnie prostopadłej do osi urządzenia DPF-1000U poprzez cięgna podtrzymujące pręt przesuwny i przenieś tę czynność do uchwytu próbki. W celu zwiększenia stabilności pręta przesuwnego a co za tym idzie stabilności położenia próbki zwiększono średnicę pręta przesuwnego do 20 mm (zamiast dotychczasowej 10 mm) i zastosowano teleskopową podporę wysuwanego pręta w połowie odległości pomiędzy czołem elektrody centralnej DPF a ścianą komory eksperymentalnej. Dodatkowo zaprojektowana cięgno ułatwiające wyciąganie próbki po eksperymencie. Widok zainstalowanej śluzy i cięgna przedstawiono na rys
14 Rys System układu wprowadzania tarcz zamontowany przy komorze eksperymentalnej urządzenia DPF-1000U. Nowy, udoskonalony układ do wprowadzania tarcz bez konieczności zapowietrzania komory znacznie ułatwi wymianę próbek. Ponadto możliwe będzi badanie próbek o większch wymiarach nawet do 50 mm. Podsumowanie W 2013 r. prace prowadzone na urządzeniu DPF-1000U obejmowały dwa zagadnienia: 1. Projekt, wykonanie i uruchomienie: systemu mocowania tarcz (układ śluzy umożliwiający wprowadzanie tarczy bez zapowietrzania komory, układ umożliwiający pozycjonowanie tarczy). 2. Przeprowadzenie eksperymentów dla potrzeb realizacji pozostałych Etapów Zadania. Testowanie systemu diagnostyk do pomiaru parametrów plazmy powstającej przy powierzchni tarcz z różnych materiałów. (Etap 1.1 IFPiLM) Pomiary parametrów strumienia plazmy emitowanego z układu DPF-1000 w miejscu mocowania tarczy w zależności od ciśnienia gazu roboczego i energii generatora układu DPF-1000U. (Etap 1.1 IFPiLM) Wstępne badania testowe urządzeń diagnostycznych przeznaczonych do analizy wysokoenergetycznych jonów (realizacja Etapu 2.2 IPJ) Badanie czasowo-przestrzennych parametrów plazmy i jej widma promieniowania, przy powierzchni tarczy węglowej poddanej działaniu impulsowego strumienia plazmy dla ustalonych warunków pracy układu DPF-1000U. (Etap 1.1 IFPiLM i 4.1, 4.2 PW) Badanie czasowo-przestrzennych parametrów plazmy i jej widma promieniowania, przy powierzchni tarczy wolframowej poddanej działaniu impulsowego strumienia plazmy dla ustalonych warunków pracy układu DPF-1000U. (Etap 1.1 IFPiLM i 4.1, 4.2 PW) Pomiar luminancji tarczy obciążonej impulsowymi strumieniami plazmy na urządzeniu DPF-1000U. (Etap 2.5) Wszystkie wymienione prace zostały wykonane zgodnie z założeniami i w wyznaczonym terminie.
NCBiR zadania badawcze IFPiLM. Marek Scholz
NCBiR zadania badawcze IFPiLM Marek Scholz Wstęp Warunki utrzymania plazmy: R dt n d n t dt v r ilośl reakcji m s R dt 3 n 5 14 cm -3 10 s T ~ 10 kev D T 4 He(3,5 MeV) n(14.1 MeV) R dt P A br n d n t n
Bardziej szczegółowoAnaliza dynamiki fali gazowej 1. wytwarzanej przez elektrodynamiczny impulsowy zawór gazowy
Świerk 10.08.2015 Analiza dynamiki fali gazowej wytwarzanej przez elektrodynamiczny impulsowy zawór gazowy Andrzej Horodeński Bogdan Staszkiewicz Celem pracy jest sprawdzenie, czy fala gazowa wytwarzania
Bardziej szczegółowoZworka amp. C 1 470uF. C2 100pF. Masa. R pom Rysunek 1. Schemat połączenia diod LED. Rysunek 2. Widok płytki drukowanej z diodami LED.
Ćwiczenie. Parametry dynamiczne detektorów i diod LED. Cel ćwiczenia. Celem ćwiczenia jest zapoznanie się z podstawowymi parametrami dynamicznymi diod LED oraz detektorów. Poznanie możliwych do uzyskania
Bardziej szczegółowoEfekt Halla. Cel ćwiczenia. Wstęp. Celem ćwiczenia jest zbadanie efektu Halla. Siła Loretza
Efekt Halla Cel ćwiczenia Celem ćwiczenia jest zbadanie efektu Halla. Wstęp Siła Loretza Na ładunek elektryczny poruszający się w polu magnetycznym w kierunku prostopadłym do linii pola magnetycznego działa
Bardziej szczegółowoLaboratorium techniki laserowej Ćwiczenie 2. Badanie profilu wiązki laserowej
Laboratorium techniki laserowej Ćwiczenie 2. Badanie profilu wiązki laserowej 1. Katedra Optoelektroniki i Systemów Elektronicznych, WETI, Politechnika Gdaoska Gdańsk 2006 1. Wstęp Pomiar profilu wiązki
Bardziej szczegółowoStanowisko do pomiaru fotoprzewodnictwa
Stanowisko do pomiaru fotoprzewodnictwa Kraków 2008 Układ pomiarowy. Pomiar czułości widmowej fotodetektorów polega na pomiarze fotoprądu w funkcji długości padającego na detektor promieniowania. Stanowisko
Bardziej szczegółowoĆwiczenie 1. Parametry statyczne diod LED
Ćwiczenie. Parametry statyczne diod LED. Cel ćwiczenia. Celem ćwiczenia jest zapoznanie się z podstawowymi właściwościami i charakterystykami diod LED. Poznanie ograniczeń i sposobu zasilania tego typu
Bardziej szczegółowo2. Metody, których podstawą są widma atomowe 32
Spis treści 5 Spis treści Przedmowa do wydania czwartego 11 Przedmowa do wydania trzeciego 13 1. Wiadomości ogólne z metod spektroskopowych 15 1.1. Podstawowe wielkości metod spektroskopowych 15 1.2. Rola
Bardziej szczegółowoTheory Polish (Poland)
Q3-1 Wielki Zderzacz Hadronów (10 points) Przeczytaj Ogólne instrukcje znajdujące się w osobnej kopercie zanim zaczniesz rozwiązywać to zadanie. W tym zadaniu będą rozpatrywane zagadnienia fizyczne zachodzące
Bardziej szczegółowoSPEKTROSKOPIA RENTGENOWSKA. Demonstracja instrukcja wykonawcza. goniometr
ĆWICZENIE 105 SPEKTROSKOPIA RENTGENOWSKA Demonstracja instrukcja wykonawcza 1 Wykaz przyrządów a. Urządzenie RTG z anodą wolframową. b. Goniometr z kryształem analizującym LiF. c. Detektor promieniowania
Bardziej szczegółowoγ6 Liniowy Model Pozytonowego Tomografu Emisyjnego
γ6 Liniowy Model Pozytonowego Tomografu Emisyjnego Cel ćwiczenia Celem ćwiczenia jest zaprezentowanie zasady działania pozytonowego tomografu emisyjnego. W doświadczeniu użyjemy detektory scyntylacyjne
Bardziej szczegółowoMOŻLIWOŚCI DIAGNOSTYKI WYŁADOWAŃ NIEZUPEŁNYCH POPRZEZ POMIAR ICH PROMIENIOWANIA ULTRAFIOLETOWEGO
MOŻLIWOŚCI DIAGNOSTYKI WYŁADOWAŃ NIEZUPEŁNYCH POPRZEZ POMIAR ICH PROMIENIOWANIA ULTRAFIOLETOWEGO Autorzy: Jerzy Skubis, Michał Kozioł Toruń, 2019 CEL I ZAKRES BADAŃ Podjęta tematyka badawcza ma na celu
Bardziej szczegółowo1 Źródła i detektory. I. Badanie charakterystyki spektralnej nietermicznych źródeł promieniowania elektromagnetycznego
1 I. Badanie charakterystyki spektralnej nietermicznych źródeł promieniowania elektromagnetycznego Cel ćwiczenia: Wyznaczenie charakterystyki spektralnej nietermicznego źródła promieniowania (dioda LD
Bardziej szczegółowoUkład aktywnej redukcji hałasu przenikającego przez przegrodę w postaci płyty mosiężnej
Układ aktywnej redukcji hałasu przenikającego przez przegrodę w postaci płyty mosiężnej Paweł GÓRSKI 1), Emil KOZŁOWSKI 1), Gracjan SZCZĘCH 2) 1) Centralny Instytut Ochrony Pracy Państwowy Instytut Badawczy
Bardziej szczegółowoUMO-2011/01/B/ST7/06234
Załącznik nr 7 do sprawozdania merytorycznego z realizacji projektu badawczego Szybka nieliniowość fotorefrakcyjna w światłowodach półprzewodnikowych do zastosowań w elementach optoelektroniki zintegrowanej
Bardziej szczegółowo22. SPRAWDZANIE GEOMETRII SAMOCHODU
22. SPRAWDZANIE GEOMETRII SAMOCHODU 22.0. Uwagi dotyczące bezpieczeństwa podczas wykonywania ćwiczenia Podczas wykonywania ćwiczenia obowiązuje ogólna instrukcja BHP. Wykonujący ćwiczenie dodatkowo powinni
Bardziej szczegółowoUMO-2011/01/B/ST7/06234
Załącznik nr 9 do sprawozdania merytorycznego z realizacji projektu badawczego Szybka nieliniowość fotorefrakcyjna w światłowodach półprzewodnikowych do zastosowań w elementach optoelektroniki zintegrowanej
Bardziej szczegółowoĆwiczenie ELE. Jacek Grela, Łukasz Marciniak 3 grudnia Rys.1 Schemat wzmacniacza ładunkowego.
Ćwiczenie ELE Jacek Grela, Łukasz Marciniak 3 grudnia 2009 1 Wstęp teoretyczny 1.1 Wzmacniacz ładunkoczuły Rys.1 Schemat wzmacniacza ładunkowego. C T - adaptor ładunkowy, i - źródło prądu reprezentujące
Bardziej szczegółowoReakcje syntezy lekkich jąder
Reakcje syntezy lekkich jąder 1. Synteza jąder lekkich w gwiazdach 2. Warunki wystąpienia procesu syntezy 3. Charakterystyka procesu syntezy 4. Kontrolowana reakcja syntezy termojądrowej 5. Zasada konstrukcji
Bardziej szczegółowoLaboratorium z Krystalografii. 2 godz.
Uniwersytet Śląski Instytut Chemii Zakład Krystalografii Laboratorium z Krystalografii 2 godz. Zbadanie zależności intensywności linii Ka i Kb promieniowania charakterystycznego X emitowanego przez anodę
Bardziej szczegółowoInstrukcja do ćwiczenia laboratoryjnego nr 7
Instrukcja do ćwiczenia laboratoryjnego nr 7 Temat: Badanie właściwości elektrycznych półprzewodnikowych przyrządów optoelektronicznych.. Cel ćwiczenia: Poznanie budowy, zasady działania, charakterystyk
Bardziej szczegółowoSzczegółowy Opis Przedmiotu Zamówienia 18/D/ApBad/2016. Projekt, wykonanie oraz dostawa komory do pomiaru przepływu w uszczelnieniu labiryntowym.
I. Przedmiot. Szczegółowy Opis Przedmiotu Zamówienia 18/D/ApBad/2016 Projekt, wykonanie oraz dostawa komory do pomiaru przepływu w uszczelnieniu labiryntowym. II. Opis przedmiotu. Stanowisko powinno spełniać
Bardziej szczegółowoPomiar pojemności i rezystancji izolacji międzyzwojowej uzwojeń transformatorów determinujące niezawodność
Pomiar pojemności i rezystancji izolacji międzyzwojowej uzwojeń transformatorów determinujące niezawodność Tadeusz Glinka Jakub Bernatt Instytut Napędów i Maszyn Elektrycznych KOMEL TRANSFORMER 17 6 11
Bardziej szczegółowo(12) OPIS PATENTOWY (19) PL (11)
RZECZPOSPOLITA POLSKA (12) OPIS PATENTOWY (19) PL (11) 161567 (13) B1 Urząd Patentowy Rzeczypospolitej Polskiej (21) Numer zgłoszenia: 282081 (22) Data zgłoszenia: 30.10.1989 (51) IntCl5: G 01N 3/18 G01N
Bardziej szczegółowoPomiar drogi koherencji wybranych źródeł światła
Politechnika Gdańska WYDZIAŁ ELEKTRONIKI TELEKOMUNIKACJI I INFORMATYKI Katedra Optoelektroniki i Systemów Elektronicznych Pomiar drogi koherencji wybranych źródeł światła Instrukcja do ćwiczenia laboratoryjnego
Bardziej szczegółowoInstrukcja do ćwiczenia Optyczny żyroskop światłowodowy (Indywidualna pracownia wstępna)
Instrukcja do ćwiczenia Optyczny żyroskop światłowodowy (Indywidualna pracownia wstępna) 1 Schemat żyroskopu Wiązki biegnące w przeciwną stronę Nawinięty światłowód optyczny Źródło światła Fotodioda Polaryzator
Bardziej szczegółowoPrzykłady pomiarów wielkości ogniska Lamp rentgenowskich
Przykłady pomiarów wielkości ogniska Lamp rentgenowskich Dominik SENCZYK Politechnika Poznańska E-mail: dominik.senczyk@put.poznan.pl 1. Wprowadzenie Ze względu na duże znaczenie wielkości ogniska lampy
Bardziej szczegółowoPL B1. Mechanizm regulacyjny położenia anody odporny na temperaturę i oddziaływanie próżni
PL 220256 B1 RZECZPOSPOLITA POLSKA (12) OPIS PATENTOWY (19) PL (11) 220256 (13) B1 Urząd Patentowy Rzeczypospolitej Polskiej (21) Numer zgłoszenia: 402066 (22) Data zgłoszenia: 15.12.2012 (51) Int.Cl.
Bardziej szczegółowoŻarówka elektryczna jako pompa jonowo-sorpcyjna
Żarówka elektryczna jako pompa jonowo-sorpcyjna Celem niniejszej pracy było sprawdzenie, czy i na ile skutecznie żarówka elektryczna 100W/230V może pracować jako pompa jonowo-sorpcyjna. Celem przeprowadzenia
Bardziej szczegółowoTemat ćwiczenia: Przekaźniki półprzewodnikowe
Temat ćwiczenia: Przekaźniki półprzewodnikowe 1. Wprowadzenie Istnieje kilka rodzajów przekaźników półprzewodnikowych. Zazwyczaj są one sterowane optoelektrycznie z pełną izolacja galwaniczną napięcia
Bardziej szczegółowoLaboratorium z Krystalografii specjalizacja: Fizykochemia związków nieorganicznych
Uniwersytet Śląski - Instytut Chemii Zakład Krystalografii ul. Bankowa 14, pok. 133, 40-006 Katowice tel. 0323591197, e-mail: izajen@wp.pl opracowanie: dr Izabela Jendrzejewska Laboratorium z Krystalografii
Bardziej szczegółowoPomiar prędkości światła
Tematy powiązane Współczynnik załamania światła, długość fali, częstotliwość, faza, modulacja, technologia heterodynowa, przenikalność elektryczna, przenikalność magnetyczna. Podstawy Będziemy modulować
Bardziej szczegółowoZASTOSOWANIE NAŚWIETLANIA LASEROWEGO DO BLOKADY PROPAGACJI PĘKNIĘĆ ZMĘCZENIOWYCH
Sylwester KŁYSZ *, **, Anna BIEŃ **, Janusz LISIECKI *, Paweł SZABRACKI ** * Instytut Techniczny Wojsk Lotniczych, Warszawa ** Uniwersytet Warmińsko-Mazurski, Olsztyn ZASTOSOWANIE NAŚWIETLANIA LASEROWEGO
Bardziej szczegółowoEKG (Elektrokardiogram zapis czasowych zmian potencjału mięśnia sercowego)
6COACH 26 EKG (Elektrokardiogram zapis czasowych zmian potencjału mięśnia sercowego) Program: Coach 6 Projekt: na ZMN060c CMA Coach Projects\PTSN Coach 6\EKG\EKG_zestaw.cma Przykład wyników: EKG_wyniki.cma
Bardziej szczegółowoLABORATORIUM Pomiar charakterystyki kątowej
Ćwiczenie 6 LABORATORIUM Pomiar charakterystyki kątowej Opracował: Grzegorz Wiśniewski Zagadnienia do przygotowania Opisz budowę złączy światłowodowych. Opisz budowę lasera w tym lasera półprzewodnikowego.
Bardziej szczegółowoPL B1. POLITECHNIKA WARSZAWSKA, Warszawa, PL INSTYTUT TECHNOLOGII EKSPLOATACJI. PAŃSTWOWY INSTYTUT BADAWCZY, Radom, PL
RZECZPOSPOLITA POLSKA (12) OPIS PATENTOWY (19) PL (11) 207917 (13) B1 Urząd Patentowy Rzeczypospolitej Polskiej (21) Numer zgłoszenia: 380341 (22) Data zgłoszenia: 31.07.2006 (51) Int.Cl. G01B 21/04 (2006.01)
Bardziej szczegółowoĆwicz. 4 Elementy wykonawcze EWA/PP
1. Wprowadzenie Temat ćwiczenia: Przekaźniki półprzewodnikowe Istnieje kilka rodzajów przekaźników półprzewodnikowych. Zazwyczaj są one sterowane optoelektrycznie z pełną izolacja galwaniczną napięcia
Bardziej szczegółowoĆw.1. Monitorowanie temperatury
Ćw.1. Monitorowanie temperatury Wstęp Ćwiczenie przedstawia metodę monitorowania temperatury w obecności pola elektromagnetycznego przy użyciu czujników światłowodowych. Specjalna technologia kryształów
Bardziej szczegółowospis urządzeń użytych dnia moduł O-01
Cel ćwiczenia Celem ćwiczenia jest poznanie wybranych reprezentatywnych elementów optoelektronicznych nadajników światła (fotoemiterów), odbiorników światła (fotodetektorów) i transoptorów oraz zapoznanie
Bardziej szczegółowoUMO-2011/01/B/ST7/06234
Załącznik nr 5 do sprawozdania merytorycznego z realizacji projektu badawczego Szybka nieliniowość fotorefrakcyjna w światłowodach półprzewodnikowych do zastosowań w elementach optoelektroniki zintegrowanej
Bardziej szczegółowoNarodowe Centrum Badań Jądrowych Dział Edukacji i Szkoleń ul. Andrzeja Sołtana 7, Otwock-Świerk. Imię i nazwisko:... Imię i nazwisko:...
Narodowe Centrum Badań Jądrowych Dział Edukacji i Szkoleń ul. Andrzeja Sołtana 7, 05-400 Otwock-Świerk ĆWICZENIE 4 L A B O R A T O R I U M F I Z Y K I A T O M O W E J I J Ą D R O W E J Dobór optymalnego
Bardziej szczegółowoStanowisko do badania zjawiska tłumienia światła w ośrodkach materialnych
Stanowisko do badania zjawiska tłumienia światła w ośrodkach materialnych Na rys. 3.1 przedstawiono widok wykorzystywanego w ćwiczeniu stanowiska pomiarowego do badania zjawiska tłumienia światła w ośrodkach
Bardziej szczegółowoPróżnia w badaniach materiałów
Próżnia w badaniach materiałów Pomiary ciśnień parcjalnych Konstanty Marszałek Kraków 2011 Analiza składu masowego gazów znajduje coraz większe zastosowanie ze względu na liczne zastosowania zarówno w
Bardziej szczegółowoBADANIA PLAZMY I SYNTEZY TERMOJĄDROWEJ W IFPiLM
PL0100818 BADANIA PLAZMY I SYNTEZY TERMOJĄDROWEJ W IFPiLM Andrzej Gałkowski Instytut Fizyki Plazmy i Laserowej Mikrosyntezy, Warszawa WSTĘP Prace w zakresie fizyki plazmy i kontrolowanej syntezy termojądrowej
Bardziej szczegółowoInstrukcja do ćwiczenia laboratoryjnego nr 6b
Instrukcja do ćwiczenia laboratoryjnego nr 6b Temat: Charakterystyki i parametry półprzewodnikowych przyrządów optoelektronicznych. Cel ćwiczenia: Zapoznać z budową, zasadą działania, charakterystykami
Bardziej szczegółowoSTYCZNIK PRÓŻNIOWY CXP 630A kV INSTRUKCJA OBSŁUGI
STYCZNIK PRÓŻNIOWY CXP 630A 630-12kV INSTRUKCJA OBSŁUGI Olsztyn, 2011 1. SPRAWDZENIE, KWALIFIKACJA Przed zainstalowaniem urządzenia należy sprawdzić, czy jest on zgodny z zamówieniem, w szczególności w
Bardziej szczegółowoTRANZYSTORY BIPOLARNE
Instrukcja do ćwiczenia laboratoryjnego TRANZYSTORY BIPOLARNE Instrukcję opracował: dr inż. Jerzy Sawicki Wymagania, znajomość zagadnień: 1. Tranzystory bipolarne rodzaje, typowe parametry i charakterystyki,
Bardziej szczegółowoWytrzymałość dielektryczne powietrza w zależności od ciśnienia
Politechnika Lubelska Wydział Elektrotechniki i Informatyki Katedra rządzeń Elektrycznych i TWN 0-8 Lublin, ul. Nadbystrzycka 8A www.kueitwn.pollub.pl LABORATORIM TECHNIKI WYSOKICH NAPIĘĆ Instrukcja do
Bardziej szczegółowo(12) OPIS PATENTOWY (19)PL (11) (13) B1 PL (51) IntCl7 G 01B 9/10
RZECZPOSPOLITA POLSKA Urząd Patentowy Rzeczypospolitej Polskiej (12) OPIS PATENTOWY (19)PL (11)190114 (2 1) Numer zgłoszenia 332339 (22) Data zgłoszenia 30.03.1999 (13) B1 (51) IntCl7 G 01B 9/10 (54) Głowica
Bardziej szczegółowoBadanie licznika Geigera- Mullera
Badanie licznika Geigera- Mullera Cel ćwiczenia Celem ćwiczenia jest zbadanie charakterystyki napięciowej licznika Geigera-Müllera oraz wyznaczenie szczególnych napięć detektora Wstęp Licznik G-M jest
Bardziej szczegółowoĆwiczenie nr 31: Modelowanie pola elektrycznego
Wydział PRACOWNIA FIZYCZNA WFiIS AGH Imię i nazwisko.. Temat: Rok Grupa Zespół Nr ćwiczenia Data wykonania Data oddania Zwrot do popr. Data oddania Data zaliczenia OCENA Ćwiczenie nr : Modelowanie pola
Bardziej szczegółowo1. Nadajnik światłowodowy
1. Nadajnik światłowodowy Nadajnik światłowodowy jest jednym z bloków światłowodowego systemu transmisyjnego. Przetwarza sygnał elektryczny na sygnał optyczny. Jakość transmisji w dużej mierze zależy od
Bardziej szczegółowoĆWICZENIA LABORATORYJNE Z KONSTRUKCJI METALOWCH. Ć w i c z e n i e H. Interferometria plamkowa w zastosowaniu do pomiaru przemieszczeń
Akademia Górniczo Hutnicza Wydział Inżynierii Mechanicznej i Robotyki Katedra Wytrzymałości, Zmęczenia Materiałów i Konstrukcji Nazwisko i Imię: Nazwisko i Imię: Wydział Górnictwa i Geoinżynierii Grupa
Bardziej szczegółowoSpektrometr XRF THICK 800A
Spektrometr XRF THICK 800A DO POMIARU GRUBOŚCI POWŁOK GALWANIZNYCH THICK 800A spektrometr XRF do szybkich, nieniszczących pomiarów grubości powłok i ich składu. Zaprojektowany do pomiaru grubości warstw
Bardziej szczegółowoIM21 SPEKTROSKOPIA ODBICIOWA ŚWIATŁA BIAŁEGO
IM21 SPEKTROSKOPIA ODBICIOWA ŚWIATŁA BIAŁEGO Cel ćwiczenia: Zapoznanie się z metodą pomiaru grubości cienkich warstw za pomocą interferometrii odbiciowej światła białego, zbadanie zjawiska pęcznienia warstw
Bardziej szczegółowoNazwisko i imię: Zespół: Data: Ćwiczenie nr 9: Swobodne spadanie
Nazwisko i imię: Zespół: Data: Ćwiczenie nr 9: Swobodne spadanie Cel ćwiczenia: Obserwacja swobodnego spadania z wykorzystaniem elektronicznej rejestracji czasu przelotu kuli przez punkty pomiarowe. Wyznaczenie
Bardziej szczegółowoĆwiczenie nr 2 : Badanie licznika proporcjonalnego fotonów X
Ćwiczenie nr 2 : Badanie licznika proporcjonalnego fotonów X Oskar Gawlik, Jacek Grela 16 lutego 2009 1 Podstawy teoretyczne 1.1 Liczniki proporcjonalne Wydajność detekcji promieniowania elektromagnetycznego
Bardziej szczegółowoLABORATORIUM POMIARY W AKUSTYCE. ĆWICZENIE NR 4 Pomiar współczynników pochłaniania i odbicia dźwięku oraz impedancji akustycznej metodą fali stojącej
LABORATORIUM POMIARY W AKUSTYCE ĆWICZENIE NR 4 Pomiar współczynników pochłaniania i odbicia dźwięku oraz impedancji akustycznej metodą fali stojącej 1. Cel ćwiczenia Celem ćwiczenia jest poznanie metody
Bardziej szczegółowoSTATYCZNA PRÓBA ROZCIĄGANIA
Mechanika i wytrzymałość materiałów - instrukcja do ćwiczenia laboratoryjnego: STATYCZNA PRÓBA ROZCIĄGANIA oprac. dr inż. Jarosław Filipiak Cel ćwiczenia 1. Zapoznanie się ze sposobem przeprowadzania statycznej
Bardziej szczegółowoZałącznik nr 8. do sprawozdania merytorycznego z realizacji projektu badawczego
Załącznik nr 8 do sprawozdania merytorycznego z realizacji projektu badawczego Szybka nieliniowość fotorefrakcyjna w światłowodach półprzewodnikowych do zastosowań w elementach optoelektroniki zintegrowanej
Bardziej szczegółowoPolitechnika Warszawska Instytut Mikroelektroniki i Optoelektroniki Zakład Optoelektroniki
Politechnika Warszawska Instytut Mikroelektroniki i Optoelektroniki Zakład Optoelektroniki LASEROWY POMIAR ODLEGŁOŚCI INTERFEROMETREM MICHELSONA Instrukcja wykonawcza do ćwiczenia laboratoryjnego ćwiczenie
Bardziej szczegółowoReakcje syntezy lekkich jąder
Reakcje syntezy lekkich jąder 1. Synteza jąder lekkich w gwiazdach 2. Warunki wystąpienia procesu syntezy 3. Charakterystyka procesu syntezy 4. Kontrolowana reakcja syntezy termojądrowej 5. Zasada konstrukcji
Bardziej szczegółowoSzczegółowe Dane Techniczne Szkieletu Głównego kalorymetru elektromagnetycznego HADES ECAL
Projekt, wykonanie oraz montaż szkieletu głównego kalorymetru elektromagnetycznego (HADES ECAL) dla eksperymentu HADES w Ośrodku Badań z Wiązkami Jonów oraz Antyprotonów FAIR w Darmstadt (Niemcy) Przedmiotem
Bardziej szczegółowoĆwiczenie nr 34. Badanie elementów optoelektronicznych
Ćwiczenie nr 34 Badanie elementów optoelektronicznych 1. Cel ćwiczenia Celem ćwiczenia jest zapoznanie się z elementami optoelektronicznymi oraz ich podstawowymi parametrami, a także doświadczalne sprawdzenie
Bardziej szczegółowo1.3. Poziom ekspozycji na promieniowanie nielaserowe wyznacza się zgodnie z wzorami przedstawionymi w tabeli 1, przy uwzględnieniu:
Załącznik do rozporządzenia Ministra Pracy i Polityki Społecznej z dnia 27 maja 2010 r. Wyznaczanie poziomu ekspozycji na promieniowanie optyczne 1. Promieniowanie nielaserowe 1.1. Skutki oddziaływania
Bardziej szczegółowopobrano z serwisu Fizyka Dla Każdego - http://fizyka.dk - zadania fizyka, wzory fizyka, matura fizyka
7. Pole magnetyczne zadania z arkusza I 7.8 7.1 7.9 7.2 7.3 7.10 7.11 7.4 7.12 7.5 7.13 7.6 7.7 7. Pole magnetyczne - 1 - 7.14 7.25 7.15 7.26 7.16 7.17 7.18 7.19 7.20 7.21 7.27 Kwadratową ramkę (rys.)
Bardziej szczegółowoKlasyczny efekt Halla
Klasyczny efekt Halla Rysunek pochodzi z artykułu pt. W dwuwymiarowym świecie elektronów, autor: Tadeusz Figielski, Wiedza i Życie, nr 4, 1999 r. Pełny tekst artykułu dostępny na stronie http://archiwum.wiz.pl/1999/99044800.asp
Bardziej szczegółowoBADANIE INTERFEROMETRU YOUNGA
Celem ćwiczenia jest: BADANIE INTERFEROMETRU YOUNGA 1. poznanie podstawowych właściwości interferometru z podziałem czoła fali w oświetleniu monochromatycznym i świetle białym, 2. demonstracja możliwości
Bardziej szczegółowoDIODY PÓŁPRZEWODNIKOWE
Instrukcja do ćwiczenia laboratoryjnego DIODY PÓŁPRZEWODNIKOWE Instrukcję opracował: dr inż. Jerzy Sawicki Wymagania i wiedza konieczna do wykonania ćwiczenia: 1. Znajomość instrukcji do ćwiczenia, w tym
Bardziej szczegółowoWZMACNIACZ NAPIĘCIOWY RC
WZMACNIACZ NAPIĘCIOWY RC 1. WSTĘP Tematem ćwiczenia są podstawowe właściwości jednostopniowego wzmacniacza pasmowego z tranzystorem bipolarnym. Zadaniem ćwiczących jest dokonanie pomiaru częstotliwości
Bardziej szczegółowoĆwiczenie nr 6 Temat: BADANIE ŚWIATEŁ DO JAZDY DZIENNEJ
60-965 Poznań Grupa: Elektrotechnika, sem 3., Podstawy Techniki Świetlnej Laboratorium wersja z dn. 03.11.2015 Ćwiczenie nr 6 Temat: BADANIE ŚWIATEŁ DO JAZDY DZIENNEJ Opracowanie wykonano na podstawie
Bardziej szczegółowoBudowa prototypu aparatury do prowadzenia reakcji pod zwiększonym ciśnieniem (10 barów).
Zaprojektowanie i zbudowanie aparatury ciśnieniowej do testowania zdolności MOF-ów do adsorpcji i uwalniania wody. Przeprowadzenie testów i wykonanie ewentualnych korekt w zaprojektowanym systemie w zależności
Bardziej szczegółowoF = e(v B) (2) F = evb (3)
Sprawozdanie z fizyki współczesnej 1 1 Część teoretyczna Umieśćmy płytkę o szerokości a, grubości d i długości l, przez którą płynie prąd o natężeniu I, w poprzecznym polu magnetycznym o indukcji B. Wówczas
Bardziej szczegółowoLABORATORIUM MECHANIKI PŁYNÓW
Ćwiczenie numer 5 Wyznaczanie rozkładu prędkości przy przepływie przez kanał 1. Wprowadzenie Stanowisko umożliwia w eksperymentalny sposób zademonstrowanie prawa Bernoulliego. Układ wyposażony jest w dyszę
Bardziej szczegółowoZałącznik nr 6 I. SZCZEGÓŁOWY OPIS PRZEDMIOTU ZAMÓWIENIA
Załącznik nr 6 OPIS PRZEDMIOTU ZAMÓWIENIA WRAZ Z WYCENĄ CZĘŚĆ 6 ZESTAW DO POMIARU WYDAJNOŚCI OPTYCZNEJ METALICZNYCH KAPILAR RENTGENOWSKICH Z WYKORZYSTANIEM MIKROŹRÓDŁA RENTGENOWSKIEGO Dostawa i instalacja
Bardziej szczegółowoTHICK 800A DO POMIARU GRUBOŚCI POWŁOK. THICK 800A spektrometr XRF do szybkich, nieniszczących pomiarów grubości powłok i ich składu.
THICK 800A DO POMIARU GRUBOŚCI POWŁOK THICK 800A spektrometr XRF do szybkich, nieniszczących pomiarów grubości powłok i ich składu. Zoptymalizowany do pomiaru grubości warstw Detektor Si-PIN o rozdzielczości
Bardziej szczegółowoZałącznik nr. 1 do Zapytania Ofertowego - Szczegółowy Opis Przedmiotu Zamówienia
Załącznik nr. 1 do Zapytania Ofertowego - Szczegółowy Opis Przedmiotu Zamówienia Przedmiotem niniejszego zapytania ofertowego jest dostawa trzech stanowisk badania procesów termo-chemicznych do laboratorium
Bardziej szczegółowoProtokół z kontroli jakości badań mammograficznych wykonywanych w ramach Populacyjnego programu wczesnego wykrywania raka piersi
Protokół z kontroli jakości badań mammograficznych wykonywanych w ramach Populacyjnego programu wczesnego wykrywania raka piersi Użytkownik Mammograf/ Nazwa producenta/ Nazwa modelu lub typu/ Rok rozpoczęcia
Bardziej szczegółowoMAKING LIGHT WORK. SONDA FOCUS PRZEPŁYWOMIERZA ŚWIECY OPIS:
OPIS: Sonda FOCUS optycznego przepływomierza (OFM) została specjalnie stworzona dla aplikacji gazowych z dużymi wahaniami przepływu i w szerokim zakresie średnic rurociągu. Na dokładność OFM nie ma wpływu
Bardziej szczegółowoWyznaczanie profilu wiązki promieniowania używanego do cechowania tomografu PET
18 Wyznaczanie profilu wiązki promieniowania używanego do cechowania tomografu PET Ines Moskal Studentka, Instytut Fizyki UJ Na Uniwersytecie Jagiellońskim prowadzone są badania dotyczące usprawnienia
Bardziej szczegółowoLIV OLIMPIADA FIZYCZNA 2004/2005 Zawody II stopnia
LIV OLIMPIADA FIZYCZNA 004/005 Zawody II stopnia Zadanie doświadczalne Masz do dyspozycji: cienki drut z niemagnetycznego metalu, silny magnes stały, ciężarek o masie m=(100,0±0,5) g, statyw, pręty stalowe,
Bardziej szczegółowoEkspansja plazmy i wpływ atmosfery reaktywnej na osadzanie cienkich warstw hydroksyapatytu. Marcin Jedyński
Ekspansja plazmy i wpływ atmosfery reaktywnej na osadzanie cienkich warstw hydroksyapatytu. Marcin Jedyński Metoda PLD (Pulsed Laser Deposition) PLD jest nowoczesną metodą inżynierii powierzchni, umożliwiającą
Bardziej szczegółowoΒ2 - DETEKTOR SCYNTYLACYJNY POZYCYJNIE CZUŁY
Β2 - DETEKTOR SCYNTYLACYJNY POZYCYJNIE CZUŁY I. Cel ćwiczenia Celem ćwiczenia jest zapoznanie się z zasadą działania detektorów pozycyjnie czułych poprzez pomiar prędkości światła w materiale scyntylatora
Bardziej szczegółowoFotoelementy. Symbole graficzne półprzewodnikowych elementów optoelektronicznych: a) fotoogniwo b) fotorezystor
Fotoelementy Wstęp W wielu dziedzinach techniki zachodzi potrzeba rejestracji, wykrywania i pomiaru natężenia promieniowania elektromagnetycznego o różnych długościach fal, w tym i promieniowania widzialnego,
Bardziej szczegółowoLaboratorium z Krystalografii. 2 godz.
Uniwersytet Śląski Instytut Chemii Zakład Krystalografii Laboratorium z Krystalografii 2 godz. Zbadanie zależności intensywności linii Kα i Kβ promieniowania charakterystycznego X emitowanego przez anodę
Bardziej szczegółowoNZ54: Zakład Fizyki Transportu Promieniowania
Przegląd działalności naukowej IFJ PAN 7 8 stycznia 014 Oddział V Zastosowań Fizyki i Badań Interdyscyplinarnych NZ54: Zakład Fizyki Transportu Promieniowania Kierownik: dr hab. Krzysztof Drozdowicz Przegląd
Bardziej szczegółowoAKUSTYKA. Matura 2007
Matura 007 AKUSTYKA Zadanie 3. Wózek (1 pkt) Wózek z nadajnikiem fal ultradźwiękowych, spoczywający w chwili t = 0, zaczyna oddalać się od nieruchomego odbiornika ruchem jednostajnie przyspieszonym. odbiornik
Bardziej szczegółowoWyznaczanie stosunku e/m elektronu
Ćwiczenie 27 Wyznaczanie stosunku e/m elektronu 27.1. Zasada ćwiczenia Elektrony przyspieszane w polu elektrycznym wpadają w pole magnetyczne, skierowane prostopadle do kierunku ich ruchu. Wyznacza się
Bardziej szczegółowoXL OLIMPIADA FIZYCZNA ETAP I Zadanie doświadczalne
XL OLIMPIADA FIZYCZNA ETAP I Zadanie doświadczalne ZADANIE D2 Nazwa zadania: Światełko na tafli wody Mając do dyspozycji fotodiodę, źródło prądu stałego (4,5V bateryjkę), przewody, mikroamperomierz oraz
Bardziej szczegółowoBadanie diod półprzewodnikowych
Badanie diod półprzewodnikowych Proszę zbudować prosty obwód wykorzystujący diodę, który w zależności od jej kierunku zaświeci lub nie zaświeci żarówkę. Jak znaleźć żarówkę: Indicators -> Virtual Lamp
Bardziej szczegółowoPRZYRZĄD DO BADANIA RUCHU JEDNOSTAJNEGO l JEDNOSTANIE ZMIENNEGO V 5-143
Przyrząd do badania ruchu jednostajnego i jednostajnie zmiennego V 5-43 PRZYRZĄD DO BADANIA RUCHU JEDNOSTAJNEGO l JEDNOSTANIE ZMIENNEGO V 5-43 Oprac. FzA, IF US, 2007 Rys. Przyrząd stanowi równia pochyła,
Bardziej szczegółowoPomiar wilgotności : Biomasa, pelety i zrębki drewniane. Potrzeba pomiaru w czasie rzeczywistym.
Pomiar wilgotności : Biomasa, pelety i zrębki drewniane. Potrzeba pomiaru w czasie rzeczywistym. Proces produkcji peletu odbywa się poprzez wtłaczanie suchych trocin, zrębków drzewnych pod dużym ciśnieniem
Bardziej szczegółowoSchemat układu zasilania diod LED pokazano na Rys.1. Na jednej płytce połączone są różne diody LED, które przełącza się przestawiając zworkę.
Ćwiczenie 3. Parametry spektralne detektorów. Cel ćwiczenia. Celem ćwiczenia jest zapoznanie się z podstawowymi parametrami detektorów i ich podstawowych parametrów. Poznanie zależności związanych z oddziaływaniem
Bardziej szczegółowoPROCEDURA USTAWIANIA CZUJNIKÓW
www.alcaplast.cz PROCEDURA USTAWIANIA CZUJNIKÓW 1. Cechy oprogramowania Oprogramowanie Alca IR służy do ustawiania parametrów czujników podczerwieni M673D spółki ALCAPLAST. Do ustawienia czujnika konieczny
Bardziej szczegółowoProcedura orientacyjna wyznaczania poziomu mocy akustycznej źródeł ultradźwiękowych
Procedura orientacyjna wyznaczania poziomu mocy źródeł ultradźwiękowych w oparciu o pomiary poziomu ciśnienia akustycznego w punktach pomiarowych lub metodą omiatania na powierzchni pomiarowej prostopadłościennej
Bardziej szczegółowoLaboratorium LAB3. Moduł pomp ciepła, kolektorów słonecznych i hybrydowych układów grzewczych
Laboratorium LAB3 Moduł pomp ciepła, kolektorów słonecznych i hybrydowych układów grzewczych Pomiary identyfikacyjne pól prędkości przepływów przez wymienniki, ze szczególnym uwzględnieniem wymienników
Bardziej szczegółowoJ14. Pomiar zasięgu, rozrzutu zasięgu i zdolności hamującej cząstek alfa w powietrzu PRZYGOTOWANIE
J14 Pomiar zasięgu, rozrzutu zasięgu i zdolności hamującej cząstek alfa w powietrzu PRZYGOTOWANIE 1. Oddziaływanie ciężkich cząstek naładowanych z materią [1, 2] a) straty energii na jonizację (wzór Bethego-Blocha,
Bardziej szczegółowoĆwiczenie 2a. Pomiar napięcia z izolacją galwaniczną Doświadczalne badania charakterystyk układów pomiarowych CZUJNIKI POMIAROWE I ELEMENTY WYKONAWCZE
Politechnika Łódzka Katedra Mikroelektroniki i Technik Informatycznych 90-924 Łódź, ul. Wólczańska 221/223, bud. B18 tel. 42 631 26 28 faks 42 636 03 27 e-mail secretary@dmcs.p.lodz.pl http://www.dmcs.p.lodz.pl
Bardziej szczegółowoBadanie wyładowań ślizgowych
Politechnika Lubelska Wydział Elektrotechniki i Informatyki Katedra Urządzeń Elektrycznych i TWN 0-1 Lublin, ul. Nadbystrzycka A www.kueitwn.pollub.pl LABORATORIUM TECHNIKI WYSOKICH NAPIĘĆ Instrukcja do
Bardziej szczegółowoWydział Elektryczny. Katedra Automatyki i Elektroniki. Instrukcja do ćwiczeń laboratoryjnych z przedmiotu:
Politechnika Białostocka Wydział Elektryczny Katedra Automatyki i Elektroniki Instrukcja do ćwiczeń laboratoryjnych z przedmiotu: ELEKTROTECHNIKA I ELEKTRONIKA W POJAZDACH SAMOCHODOWYCH UKŁAD ZAPŁONOWY
Bardziej szczegółowo