Rezonanse magnetyczne oraz wybrane techniki pomiarowe fizyki ciała stałego
|
|
- Andrzej Marek Bednarski
- 7 lat temu
- Przeglądów:
Transkrypt
1 Paweł Szroeder Rezonanse magnetyczne oraz wybrane techniki pomiarowe fizyki ciała stałego Wykład VII Czasy relaksacji T 1 oraz T 2 w spektroskopii NMR Obrazowanie NMR Zasady bezpieczeństwa pomiaru Dwuwymiarowy NMR Magnetometria NMR
2 Relaksacja spin-sieć (T 1 ) Dynamikę NMR, podobnie jak EPR, charakteryzują czasy relaksacji T 1 oraz T 2. Czas T 1 opisuje procesy powrotu spinów do stanu równowagi termicznej, naruszonej wskutek pochłaniania promieniowania. Na przykład, jeŝeli lód o temperaturze 80 K umieszczony w polu magnetycznym B 0 = 1 T wchodzi w rezonans magnetyczny pochłaniając dawkę promieniowania o składowej magnetycznej B 1 = 10 5 T, to po jednej sekundzie osiągnie temperaturę spinową 10 8 K i pochłonie J mol -1 energii. Ogromna róŝnica temperatury spinowej i sieciowej spowoduje spontaniczne oddanie nadmiaru energii przez spiny do otoczenia i powrót spinów do równowagi termicznej. Sieć, czyli otoczenie ogrzeje się o K.
3 Relaksacja spin-sieć (T 1 ) Protonowy czas T 1 w cieczach jest rzędu 1 s, w ciałach stałych bywa dłuŝszy,w gazach krótszy. Tab. Przykładowe czasy relaksacji T 1 w cieczach Woda Ciecz Etanol Kwas siarkowy Gliceryna Benzen Czas relaksacji T 1 [s] 3,6 2,2 0,7 0,023 19,3 Główną rolę w mechanizmach oddawania sieci energii spinów odgrywają przejścia wymuszone. Czynnikiem wymuszającym przejścia są fluktuacje pola magnetycznego, które wywołane są fluktuacjami cząstek obdarzonych momentami magnetycznymi i elektrycznymi. Powstające pole o szerokim zakresie częstości wymusza przejścia tym silniej, im większe ma natęŝenie.
4 Relaksacja spin-sieć (T 1 ) NatęŜenie zmiennego pola zaleŝy od takich czynników, jak stan skupienia oraz lepkość (w związku z tym równieŝ temperatura). Czas relaksacji T 1 ze wzrostem lepkości cieczy początkowo maleje, zaś po osiągnięciu minimum rośnie lepkość Obecność jonów paramagnetycznych lub rodników posiadających niesparowane elektrony powoduje wzrost natęŝenia pola fluktuacyjnego. Relaksacja jest bardziej efektywna i maleje czas T 1. Domieszki jonów Cu 2+ lub Fe 3+ w wodzie skracają T 1 protonów wody do 10-3 s. Odprowadzanie zaabsorbowanej energii do sieci zapobiega nasyceniu poziomów i zanikowi absorpcji T 1 T 2
5 Relaksacja spin-spin (T 2 ) Czas relaksacji T 2 jest miarą szybkości strat zgodności fazy pomiędzy poszczególnymi spinami w badanym układzie spinów po ustaniu działania zmiennego pola B 1. Odbywa się to w ten sposób, Ŝe jądro o określonym spinie oddaje zaabsorbowaną energię innemu jądru na niŝszym poziomie energetycznym, które równieŝ spełnia warunek rezonansowy. Tzw. wymiana spinów powoduje, Ŝe jądro pozostaje na pewnym poziomie spinowym przez określony czas T 2. Czas relaksacji spin-spin T 2 określa zatem rozmycie poziomu energetycznego. W myśl zasady nieoznaczoności Heisenberga h h ε τ =, h v τ =. 2 4π Szerokość rozmytego poziomu energetycznego wynosi 1 v =, 4πτ gdzie τ jest czasem Ŝycia cząstki układu na danym poziomie, który związany jest z czasami relaksacji T 1 oraz T 2 przybliŝonym związkiem 1 1 τ T T 2.
6 Czynnik nasycenia Protonowe czasy relaksacji T 2 oraz T 1 w cieczach są do siebie zbliŝone i stosunkowo duŝe. Zatem protonowe linie NMR cieczy i roztworów są wąskie. W ciałach stałych czasy T 2 są rzędu 10-5 s, przez co rozmyte sygnały NMR zacierają struktury multipletów. We wszystkich układach T 2 T 1, dlatego czas T 2 decyduje przede wszystkim o szerokości sygnału. Długie czasy relaksacji groŝą nasyceniem i zahamowaniem absorpcji. Miarą poziomu nasycenia (patrz wykład 1) jest czynnik nasycenia s 1 = 2 1+ γ N B 2 1 T T 1 2, z którego wynika, Ŝe oprócz czasów relaksacji za nasycenie sygnału NMR odpowiedzialna jest równieŝ wielkość składowej magnetycznej promieniowania B 1.
7 Czynnik nasycenia wyznaczanie czasów relaksacji Sygnał NMR jest proporcjonalny do urojonej części dynamicznej podatności magnetycznej s I = I ( ) T s ω ω Jeśli stosujemy słabe pola B 1, współczynnik nasycenia s 1, amplituda sygnału dla częstości rezonansowej I I 0 a szerokość połówkowa ω 1/2 1/T 2. Przy odpowiednio duŝych wartościach B 1, wartość współczynnika zmniejsza się, maleje amplituda sygnału w warunkach rezonansu oraz rośnie szerokość linii: 0 2 I = si, ω = 0 1/ 2 1 st 2. Mierząc amplitudę I sygnału dla kilku wartości B 1 moŝna ze wzoru 1 s = 2 1+ γ N B wyznaczyć czasy relaksacji T 1 oraz T T T 1 2
8 Wyznaczanie czasów relaksacji metodami impulsowymi WydłuŜanie czasu TE pomiędzy impulsami π i prowadzi do wykładniczego spadku amplitudy echa spinowego τ V = V0 exp. T Metoda Carra-Purcella wyznaczania czasu T 2 W metodzie tej po impulsie π/2 stosuje się serię równoodległych impulsów π, z których kaŝdy generuje echo o spadającej amplitudzie. Obwiednia tych ech daje krzywą wykładniczego spadku. 2 B 1 M TE τ 3τ 5τ t 2τ 4τ 6τ t Długości impulsów π oraz π/2 naleŝy dobierać doświadczalnie. Błędy dobrania impulsu π mogą w tej metodzie kumulować się. By skompensować błąd długości impulsów, impulsy π są przykładane wzdłuŝ osi prostopadłej do osi impulsów π/2.
9 Wyznaczanie czasów relaksacji metodami impulsowymi Wyznaczanie czasu T 1 metodą odrostu namagnesowania x B 0 z y (1) M (2) (3) M M π/2 t = 0 (4) M (5) µ i (6) µ i π/2 π echo t = t 1 t = t 1 + τ Układ w stałym polu magnetycznym ma niezerowe namagnesowanie wzdłuŝ kierunku stałego pola (osi z) (1). Po pierwszym impulsie π/2 namagnesowanie zostaje przeniesione na płaszczyznę xy (2). Po odpowiednio długim, porównywalnym z relaksacją T 1, czasie repetycji TR składowa z namagnesowania ulega odrostowi (3). Ponownie włączany jest impuls π/2 który przenosi namagnesowanie na płaszczyznę xy (4). Wówczas po krótkim czasie ΤΕ /2 włączamy sekwencję czytającą π generującą echo, (5) i (6). Parametr TE określany jest jako czas echa. Im później włączymy drugi sygnał π/2, tym większa amplituda echa. Rysunki odnoszą się do wirującego układu współrzędnych x,y,z.
10 Wyznaczanie czasów relaksacji metodami impulsowymi Czas repetycji (RT) vs. czas echa (ET)
11 Wyznaczanie czasów relaksacji metodami impulsowymi B 1 π/2 π/2 π B 1 π/2 TR 1 π/2 π t B 1 π/2 TR 2 π/2π TR 3 t t TR 1 TR 2 TR 3 t Obwiednia kolejnych sygnałów echa w funkcji czasu t będzie krzywą wykładniczą opisaną równaniem V t = V0 1 exp, T1 gdzie wielkość V 0 jest proporcjonalna do namagnesowania M 0.
12 Wpływ TR oraz TE na echo spinowe Odpowiedni dobór pomiędzy czasami TR (czas repetycji impulsów π/2) oraz TE (echo time, odstęp pomiędzy impulsami π/2 i π podzielony przez 2) pozwala róŝnicować tkanki w technikach obrazowania NMR T1, T woda płyn m-r krew nerki -rdz. mózg s z. mózg b. watroba nerki-kora ś lediona mięś nie T [ ms ]
13 Koncentracja protonów w tkankach mięś nie tłus zcz płyn m-r nerki mózg s z. wątroba ś ledziona krew mózg b. kość płuca powietrze gestość protonów [% ] 10 0
14 Wpływ czasów TR oraz TE na echo obszar, w którym sygnał echa zaleŝy od gęstości protonów; obszar, w którym na sygnał echa wpływają czasy T 1 ; obszar, w którym sygnał zaleŝy od czasów T 2. S S S TR TR = 2 s TE = 20 ms TE = 90 ms TE TE TE = 20 ms TR = 0,55 s tkanki o długich czasach T 1 oraz T 2, np. płyn rdzeniowo-mózgowy tkanki o krótszych czasach T 1 oraz T 2, np. istota biała TE
15 Obrazowanie metodą rezonansu jądrowego MI (Magnetic Imaging) Podobnie, jak w technice EPRI, MRI polega na rejestracji rozkładu widm NMR w polu magnetycznym B 0 modyfikowanym dodatkowym gradientem liniowym. Dwu- lub trójwymiarowy rozkład gęstości spinów (najczęściej protonów) lub czasów relaksacji uzyskuje się stosując układ wzajemnie prostopadłych cewek gradientowych, które wytwarzają dodatkowe, stałe pole magnetyczne o liniowym gradiencie. Metoda Mansfielda skaningu liniowego Próbkę umieszcza się w polu magnetycznym B 0, włącza się gradient w kierunku x i przykłada impuls π/2, w którego transformacie Fouriera obecne są częstości z wybranego zakresu ω 2 - ω 1. W obecności gradientu G x, tylko spiny z plastra grubości x będą miały częstość Larmora w przedziale ω 2 ω 1, będą zatem dawać sygnał NMR. Po czasie t 1 > t > t 2 wyłącza się gradient G x i włącza gradient G y. Po włączeniu impulsu o odpowiednim widmie częstotliwości, z plastra x wyizolowuje się fragment x y. Trzeci impuls próbkujący przykłada się w obecności gradientu G z, uzyskując informację o gęstości spinowej w objętości x y z. Zmieniając częstości pobudzające, moŝna otrzymać obraz całej próbki.
16 Obrazowanie metodą rezonansu jądrowego MI (Magnetic Imaging) Metoda rekonstrukcji obrazu przez projekcję wsteczną Metoda polega na obserwacji obiektu w róŝnie zorientowanych gradientach, a następnie na odtworzeniu metodami numerycznymi gęstości spinowych. Dla kaŝdej orientacji gradientu sporządza się dwuwymiarową mapę gęstości spinowych, które po zsumowaniu dają obraz 3D. Metoda rekonstrukcji obrazu przez projekcję wsteczną omawiana byłą przy okazji technik EPRI. W technikach MRI problemem jest konstrukcja magnesu, który w stosunkowo duŝej objętości wytwarzałby jednorodne pole magnetyczne. Powszechnie stosuje się magnesy nadprzewodzące. Istotne jest, by w pobliŝu tomografów nie znajdowały się metalowe obiekty. Dlatego aparaty umieszcza się w specjalnie przystosowanych do tego celu pawilonach, które zbudowane są bez metalowych elementów konstrukcyjnych. W komercyjnych tomografach otrzymuje się rozkład przestrzenny gęstości spinowych i czasów relaksacji. RóŜnice w czasach relaksacji we fragmencie tkanki sygnalizują rozwój procesów nowotworowych.
17 Kodowanie częstotliwości z v N S N S x x = v v γ G x = γ ( B + xgx) = v0 + γxg 0 x 0 v v,. Niech obiekt testowy zawierający trzy obszary z cząstkami posiadającymi niezerowe spiny jądrowe, znajdzie się w polu magnetycznym o liniowym gradiencie. Poszczególne regiony z cząstkami znajdą się pod wpływem róŝnych pól magnetycznych. W rezultacie w sygnale NMR pojawi się więcej niŝ jeden pik. Amplitudy dwóch powstałych pików będą proporcjonalne do liczby spinów w płaszczyźnie prostopadłej do kierunku gradientu, natomiast połoŝenie pików (częstotliwości ich wystąpienia) będą odpowiadały połoŝeniu obszarów względem osi kierunku gradientu pola. Proces ten nazywany jest kodowaniem częstotliwości, a jego efektem jest proporcjonalność częstotliwości rezonansowej danej cząstki posiadającej spin do jej połoŝenia.
18 Kodowanie fazy W kierunku osi y równieŝ na jakiś czas przykładany jest gradient pola G y, w celu określenia połoŝenia spinów jądrowych w tej płaszczyźnie B = B0 + Gy y. W okresie obecności gradientu pola G y, względna róŝnica fazy pomiędzy spinami połoŝonymi w róŝnych miejscach wzdłuŝ osi y ulega zwiększeniu. RóŜnica faz w momencie wyłączenia gradientu pola zaleŝna jest ostatecznie od czasu jego działania oraz amplitudy. W ten sposób po wyłączeniu G y faza spinów zawiera informację o ich połoŝeniu. B 0 G y y B 0 B 0 + G y y t = 0 t = t 1 0 t = 2t 1 y
19 Sekwencja pomiarowa wybór plastra Lokalizacja źródła sygnału NMR nie wystarcza jeszcze do otrzymania uŝytecznego obrazu MRI. NaleŜy równieŝ dokonać wyboru przekroju obrazowanego obiektu w płaszczyźnie z. W tym celu na pewien czas włączamy gradient G z. W efekcie natęŝenie pola B jest zaleŝne od z: B( z) = B0 + G z. z W obecności gradientu pola magnetycznego doprowadzany jest sygnał RF o określonym zakresie częstotliwości ω. Sygnał ten wywoła rezonans jedynie w grupie cząstek, których częstotliwości rezonansowe znajdą się w zakresie częstotliwości ω. Wartość ω będzie decydowała o przekroju, natomiast zakres częstotliwości ω zdecyduje o grubości plastra ω z =. γ G z G z B 0 z z
20 Sekwencja pomiarowa wybór plastra π/2 π t G z t Sekwencja sygnałów π/2 oraz π w obecności gradientu G z spowoduje, Ŝe odpowiedź FID uzyskamy tylko z warstwy o grubości z.
21 Sekwencja pomiarowa kodowanie fazy π/2 π G z G y Kodowanie fazy dokonujemy przez włącznie gradientu G y tuŝ przed dostarczeniem sygnału π. Gradient G y spowoduje, Ŝe faza precesji spinów będzie zaleŝna od współrzędnej y. Zastosowany dodatkowo impuls π spowoduje odwrócenie fazy.
22 Sekwencja pomiarowa kodowanie częstości π/2 π G z G y G x Po zakończeniu kodowania fazy, podczas wystąpienia echa, zostaje włączony gradient G x, w obecności którego następuje kodowanie częstości. Równocześnie dokonuje się rejestrację sygnału FID.
23 Sekwencja pomiarowa kodowanie częstości π/2 π G z G y G x Sekwencja kodowania częstości z rejestracją sygnału FID jest powtarzana 128 lub 256 razy. Następnie zmienia się amplitudę gradientu G y i powtarza procedurę aŝ do uzyskania informacji z warstwy w całej płaszczyźnie xy. Dekodowanie fazy i częstości informacja w dziedzinie faza-częstość zrekonstruowany obraz
24 Sekwencja pomiarowa metodą projekcji zwrotnej π/2 π π/2 π RF G z G y G x FID t t t t t A FT v A FT Gradient G z stosuje się w celu wyboru obrazowanej warstwy, gradienty G y oraz G z pozwalają na kodowanie połoŝenia na podstawie częstotliwości v. v
25 Filtrowana projekcja wsteczna róŝne kąty obrazowania S.R. Deans, S. Roderick, The Radon Transform and Some of its Applications. Wilwy, New York1983
26 Schemat tomografu magnes cewka gradientowa cewka RF stół pacjenta cewka RF cewka gradientowa magnes wzmacniacz gradientu progr. impulsów gradientu sterowanie komputerowe detektor RF konwerter programowanie impulsów źródło RF wzmac. RF
27 Zakresy pól, w których moŝemy rejestrować obrazy NMR Izotop 1 H 1 H 1 H 31 P 31 P 31 P Pole magnetyczne [T] 0,5 1,0 1,5 0,5 1,0 1,5 Częstość Larmora [MHz] 21,29 (42,58 0,5) 42,58 (42,58 1,0) 63,87 (42,58 1,5) 8,62 (17,24 0,5) 17,24 (17,24 1,0) 25,86 (17,24 1,5)
28 Magnesy Tween Speed 1,5 T (GE Medical Systems) Signa 3,0 T (GE Medical Systems) 1) magnesy trwałe słabe, stabilne pola magnetyczne (do 0,3 T), wada duŝy cięŝar (nawet do 100 ton); 2) elektromagnesy pola do 1 T, wady duŝy cięŝar, duŝy pobór mocy (do 150 kw), mała stabilność przy duŝych polach magnetycznych; 3) magnesy nadprzewodzące np. spiek niobu i tytanu, pracują w bardzo niskich temperaturach (chłodzone ciekłym azotem), umoŝliwiają uzyskanie pól magnetycznych rzędu 3 T, wykazują bardzo duŝą stabilność.
29 Wytwarzanie gradientów pola magnetycznego cewki gradientowe Tworzenie obrazu MRI wymaga tworzenia szybkich sekwencji pól gradientowych. Oznacza to szybkie włączanie i wyłączanie cewek. MoŜliwości szybkiego przełączanie decydują o parametrach obrazowania systemu MRI. W typowych układach cewka gradientowa ma rezystancję około 1Ω, indukcyjność 1mH i musi być przełączana od 0 do 10mT/m w czasie 0.5ms. Prąd w takim przypadku w ciągu 0.5ms musi zmienić się od 0 do 100A, co powoduje wydzielenie około 20kW mocy. PoniewaŜ w sekwencji pomiarowej momenty przełączania trwają relatywnie krótko, nagrzewanie się cewek nie stanowi problemu. Samo przełączanie stawia natomiast niezwykle duŝe wymagania układom zasilania cewek.
30 Wytwarzanie gradientów pola magnetycznego cewki gradientowe W opisie kierunków gradientów pola za kierunek osi z w układzie kartezjańskim przyjęło się obierać kierunek statycznego pola magnetycznego B 0. Cewka gradientowa z, nawijana jest zwykle na cylinder otaczający pacjenta w taki sposób, aby w centrum zwoje występowały z dala od siebie a wraz ze zbliŝaniem się do krawędzi zagęszczały się spiralnie. z G z x y B B B 0 cewka gradientowa z
31 Wytwarzanie gradientów pola magnetycznego cewki gradientowe B G x z y B x B 0 B B G y Cewki gradientowe x, y
32 Wytwarzanie zmiennego pola magnetycznego cewki RF Cewki RF słuŝą do wytwarzania zmiennego poprzecznego pola magnetycznego potrzebnego do wywołania rezonansu jądrowego. WyróŜnia się cewki nadawczoodbiorcze, nadawcze oraz odbiorcze. Cewki nadawczo-odbiorcze słuŝą do jednoczesnego wytwarzania pola radiowego oraz pomiaru sygnału NMR. Funkcje dostarczania radiowego sygnału pobudzającego i pomiaru odpowiedzi mogą być rozdzielone. Wówczas stosuje się pary cewek nadawczych i odbiorczych. Częstotliwość rezonansowa cewek RF, v = 1 2π LC, musi być dopasowana do częstości Larmora poprzez odpowiedni dobór elementu indukcyjnego oraz elementów pojemnościowych. Niektóre cewki wymagają strojenia dla kaŝdego badanego pacjenta za pomocą regulowanych pojemności.
33 Wytwarzanie zmiennego pola magnetycznego cewki RF B RF B RF B 0 Cewka powierzchniowa, jednozwojowa, odbiorcza, o bardzo dobrym SNR dla tkanek znajdujących się blisko cewki B 0 Cewka siodełkowa nadawczoodbiorcza B RF B RF Cewka wielozwojowa nadawczoodbiorcza B 0 B 0 Cewka jednozwojowa nadawczoodbiorcza
34 Wytwarzanie zmiennego pola magnetycznego cewki RF Cewka klatkowa stosowana jako cewka nadawczo-odbiorcza do obrazowania głowy i mózgu Cewka siodełkowa stosowana w układach otwartych
35 Wpływ doboru parametrów czasu repetycji TR oraz odstępu pomiędzy impulsami TE na sygnał NMR TR TE Typ obrazu [ms ] [ms ] kolejność intensywności a pośredni długi długi 100 od T 2 płyn r.-m. > istota szara >istota biała b krótki-pośredni krótki <30 od T 1 istota biała > istota szara > płyn r.-m. c Długi krótki od gęstości protonów 2000 <30 istota szara > istota biała > płyn r. m.
36 Wpływ doboru parametrów czasu repetycji TR oraz odstępu pomiędzy impulsami TE na sygnał NMR TR/TE = 5500/105 ms TR/TE = 450/14 ms, 256x192
37 Obrazy
38 MRI kręgów lędźwiowych Zdrowe Dyskopatia Guz nowotworowy
39 Wątroba Strzałki wskazują na zmiany patologiczne, będące skutkiem przerzutów nowotworu
40 Obrazowanie w kolorach Dodatkowe informacje moŝna uzyskać wykorzystując informacje uzyskane przez nałoŝenie obrazów uzyskanych z pomiarów T 1, T oraz gęstości protonów.
41 Interdyscyplinarne Centrum Nowoczesnych Technologii UMK Listopad
42 Bezpieczeństwo Bezpośrednim przeciwwskazaniem dla badań MRI są metalowe protezy w organizmie, wszczepione stymulatory, endoprotezy. Nie zaleca się wykonywania badań bezpośrednio po zabiegu operacyjnym. Normy bezpieczeństwa Instytucja B [ T ] db/dt Średnia energia absorbowana Nationl Center for Devices and Radiol. Health, [T/s] 0,4 W/kg 2 W/kg National Radiation Protection Board, ,5 20 [ T/s ] (10 ms) 0,4 W/kg 4 W/kg Federal Health Office ,0 Indukowany prąd < 30 ma/m 2 1 W/kg 5 W/kg
43 Dwuwymiarowy NMR 1 H odprzęganie 13 C odprzęganie 90 t 1 t m t 2 Sekwencje impulsów w heterojądrowej dwuwymiarowej spektroskopii NMR z odprzęganiem spinów. Pierwszy impuls π/2 przełącza magnetyzację protonów do płaszczyzny xy, w której wykonują one precesję wokół osi z w czasie t 1 charakterystycznym dla róŝnych grup protonów. W ciągu czasu mieszania (t m ) magnetyzacja protonów i jąder 13 C jest przenoszona przez dwa impulsy π/2 do układu 13 C bezpośrednio związanych z protonami, na które miał wpływ pierwszy impuls. W czasie detekcji t 2 rejestrowany jest zanik swobodnej indukcji. Kiedy sprzęŝenie spinów zostanie przełamane, magnetyzacja wykonuje precesję z częstością charakterystyczną dla jąder 13 C.
44 Dwuwymiarowy NMR -0,89 δ H -3,41 6,80 16,80 26,80 36,80 δ C Widmo dwuwymiarowego NMR 13 C jodku metylu pokazujące korelację jąder 1 H oraz 13 C. Oś oznaczona przez δ H jest osią przesunięć chemicznych protonów, a δ C jest osią przesunięć jąder 13 C. A. A. Maudsley, I. Müller, R. R. Ernst, J. Magn. Res. 28, 463, 1977
45 Magnetometria NMR generator w.cz. odbiornik B 0 mierzone pole miernik częstości wskaźnik pola cewki modulacyjne Głowicę magnetometru NMR zwykle stanowi fiolka wody zawierającej jony paramagnetyczne, skracające jej czas relaksacji. Próbka jest umieszczona w cewce obwodu w. cz. Obok tej cewki znajdują się cewki modulujące pole magnetyczne, które chcemy zmierzyć. Generator pola w. cz. moŝe zmieniać liniowo częstość aŝ do zarejestrowania sygnału rezonansu dla częstości v rez = (γ/2π)b 0. Modulacja zewnętrznego pola zwielokrotnia przejście przez rezonans, co pozwala na zastosowanie pętli sprzęŝenia zwrotnego stabilizującego częstość rezonansową.
Magnetyczny Rezonans Jądrowy (NMR)
Magnetyczny Rezonans Jądrowy (NMR) obserwacja zachowania (precesji) jąder atomowych obdarzonych spinem w polu magnetycznym Magnetic Resonance Imaging (MRI) ( obrazowanie rezonansem magnetycznym potocznie
Bardziej szczegółowoNMR (MAGNETYCZNY REZONANS JĄDROWY) dr Marcin Lipowczan
NMR (MAGNETYCZNY REZONANS JĄDROWY) dr Marcin Lipowczan Spis zagadnień Fizyczne podstawy zjawiska NMR Parametry widma NMR Procesy relaksacji jądrowej Metody obrazowania Fizyczne podstawy NMR Proton, neutron,
Bardziej szczegółowoMAGNETYCZNY REZONANS JĄDROWY - podstawy
1 MAGNETYCZNY REZONANS JĄDROWY - podstawy 1. Wprowadzenie. Wstęp teoretyczny..1 Ruch magnetyzacji jądrowej, relaksacja. Liniowa i kołowa polaryzacja pola zmiennego (RF)..3 Metoda echa spinowego 1. Wprowadzenie
Bardziej szczegółowoν 1 = γ B 0 Spektroskopia magnetycznego rezonansu jądrowego Spektroskopia magnetycznego rezonansu jądrowego h S = I(I+1)
h S = I(I+) gdzie: I kwantowa liczba spinowa jądra I = 0, ½,, /,, 5/,... itd gdzie: = γ S γ współczynnik żyromagnetyczny moment magnetyczny brak spinu I = 0 spin sferyczny I = _ spin elipsoidalny I =,,,...
Bardziej szczegółowoimpulsowe gradienty B 0 Pulsed Field Gradients (PFG)
impulsowe gradienty B 0 Pulsed Field Gradients (PFG) częstość Larmora w polu jednorodnym: w = gb 0 liniowy gradient B 0 : w = g(b 0 + xg x + yg y + zg z ) w spektroskopii gradienty z w obrazowaniu x,y,z
Bardziej szczegółowoTechniki Jądrowe w Diagnostyce i Terapii Medycznej
Techniki Jądrowe w Diagnostyce i Terapii Medycznej Wykład 5, 4 kwietnia 2017 Zygmunt Szefliński Środowiskowe Laboratorium Ciężkich Jonów szef@fuw.edu.pl http://www.fuw.edu.pl/~szef/ Wykład 5 NMR, MRI,
Bardziej szczegółowoSPEKTROSKOPIA NMR. No. 0
No. 0 Spektroskopia magnetycznego rezonansu jądrowego, spektroskopia MRJ, spektroskopia NMR jedna z najczęściej stosowanych obecnie technik spektroskopowych w chemii i medycynie. Spektroskopia ta polega
Bardziej szczegółowoMetody rezonansowe. Magnetyczny rezonans jądrowy Magnetometr protonowy
Metody rezonansowe Magnetyczny rezonans jądrowy Magnetometr protonowy Co należy wiedzieć Efekt Zeemana, precesja Larmora Wektor magnetyzacji w podstawowym eksperymencie NMR Transformacja Fouriera Procesy
Bardziej szczegółowoWykorzystanie zjawiska rezonansu magnetycznego w medycynie. Mariusz Grocki
Wykorzystanie zjawiska rezonansu magnetycznego w medycynie. Mariusz Grocki [1] WYŚCIG DO TYTUŁU ODKRYWCY. JĄDRO ATOMU W ZEWNĘTRZNYM POLU MAGNETYCZNYM. Porównanie do pola grawitacyjnego. CZYM JEST ZJAWISKO
Bardziej szczegółowoIM - 6a MAGNETYCZNY REZONANS JĄDROWY. I. Cel ćwiczenia
IM - 6a MAGNETYCZNY REZONANS JĄDROWY I. Cel ćwiczenia Celem ćwiczenia jest zapoznanie się z impulsowymi metodami magnetycznego rezonansu jądrowego. Podczas ćwiczenia student wykonuje pomiary czasów relaksacji
Bardziej szczegółowoMAGNETYCZNY REZONANS JĄDROWY (MRJ) NUCLEAR MAGNETIC RESONANCE (NMR)
MAGNETYCZNY REZONANS JĄDROWY (MRJ) 1 H MRJ, 13 C MRJ... NUCLEAR MAGNETIC RESONANCE (NMR) 1 H NMR, 13 C NMR... Program: 1. Podstawy ogólne (zjawisko fizyczne, wykonanie pomiaru, aparatura) 2. Spektroskopia
Bardziej szczegółowoTomografia magnetyczno-rezonansowa 1
12 FOTON 96, Wiosna 2007 Tomografia magnetyczno-rezonansowa 1 Jadwiga Tritt-Goc Instytut Fizyki Molekularnej PAN, Poznań Wstęp Od połowy lat osiemdziesiątych XX w. rezonans magnetyczny najczęściej kojarzony
Bardziej szczegółowoSpektroskopia magnetycznego rezonansu jądrowego - wprowadzenie
Spektroskopia magnetycznego rezonansu jądrowego - wprowadzenie Streszczenie Spektroskopia magnetycznego rezonansu jądrowego jest jedną z technik spektroskopii absorpcyjnej mającej zastosowanie w chemii,
Bardziej szczegółowoSpin jądra atomowego. Podstawy fizyki jądrowej - B.Kamys 1
Spin jądra atomowego Nukleony mają spin ½: Całkowity kręt nukleonu to: Spin jądra to suma krętów nukleonów: Dla jąder parzysto parzystych, tj. Z i N parzyste ( ee = even-even ) I=0 Dla jąder nieparzystych,
Bardziej szczegółowoDOSY (Diffusion ordered NMR spectroscopy)
Wykład 8 DOSY (Diffusion ordered NMR spectroscopy) Dyfuzja migracja cząsteczek pod wpływem gradientu stężenia Pierwsze Prawo Ficka: przepływ cząsteczek jest proporcjonalny do gradientu stężenia: J przepływ
Bardziej szczegółowoSpektroskopia. Spotkanie drugie UV-VIS, NMR
Spektroskopia Spotkanie drugie UV-VIS, NMR Spektroskopia UV-Vis 2/32 Promieniowanie elektromagnetyczne: Ultrafioletu ~100-350 nm światło widzialne ~350-900 nm Kwanty energii zgodne z róŝnicami poziomów
Bardziej szczegółowoMOMENT MAGNETYCZNY W POLU MAGNETYCZNYM
Ćwiczenie nr 16 MOMENT MAGNETYCZNY W POLU MAGNETYCZNYM Aparatura Zasilacze regulowane, cewki Helmholtza, multimetry cyfrowe, dynamometr torsyjny oraz pętle próbne z przewodnika. X Y 1 2 Rys. 1 Układ pomiarowy
Bardziej szczegółowoZalecenia projektowe i montaŝowe dotyczące ekranowania. Wykład Podstawy projektowania A.Korcala
Zalecenia projektowe i montaŝowe dotyczące ekranowania Wykład Podstawy projektowania A.Korcala Mechanizmy powstawania zakłóceń w układach elektronicznych. Głównymi źródłami zakłóceń są: - obce pola elektryczne
Bardziej szczegółowoMAGNETYCZNY REZONANS JĄDROWY W POLU MAGNETYCZNYM ZIEMI
MAGNETYCZNY REZONANS JĄDROWY W POLU MAGNETYCZNYM ZIEMI Cel ćwiczenia Celem ćwiczenia laboratoryjnego jest uzyskanie w ziemskim polu magnetycznym sygnału rezonansu magnetycznego pochodzącego od jąder wodoru
Bardziej szczegółowoMAGNETYCZNY REZONANS JĄDROWY W POLU MAGNETYCZNYM ZIEMII
J4 MAGNETYCZNY REZONANS JĄDROWY W POLU MAGNETYCZNYM ZIEMII Cel ćwiczenia Celem ćwiczenia laboratoryjnego jest uzyskanie w ziemskim polu magnetycznym sygnału rezonansu magnetycznego pochodzącego od jąder
Bardziej szczegółowoObrazowanie Metodą Magnetycznego Rezonansu Jądrowego Spis treści
Obrazowanie Metodą Magnetycznego Rezonansu Jądrowego Spis treści 1 Kilka uwag na temat Mechaniki Kwantowej, Mechaniki Klasycznej oraz nazewnictwa. 2 Spin 3 Spin i moment magnetyczny jądra atomowego 4 Moment
Bardziej szczegółowoWydział Imię i nazwisko Rok Grupa Zespół. Obrazowanie MR
Wydział Imię i nazwisko Rok Grupa Zespół Metody Rezonansowe WFiIS AGH Data wykonania Data oddania Zwrot do popr. Obrazowanie MR Data oddania Data zaliczenia OCENA Cel ćwiczenia Zapoznanie z obsługą systemu
Bardziej szczegółowoĆwiczenie 10 Badanie protonowego rezonansu magnetycznego
Laboratorium z Fizyki Materiałów 2010 Ćwiczenie 10 adanie protonowego rezonansu magnetycznego Rys. 1 Układ pomiarowy. 1. Wprowadzenie teoretyczne Jedną z podstawowych własności jądra atomowego jest jego
Bardziej szczegółowoZASTOSOWANIE SPEKTROSKOPII NMR W MEDYCYNIE
ZASTOSOWANIE SPEKTROSKOPII NMR W MEDYCYNIE LITERATURA 1. K.H. Hausser, H.R. Kalbitzer, NMR in medicine and biology. Structure determination, tomography, in vivo spectroscopy. Springer Verlag. Wydanie polskie:
Bardziej szczegółowoRezonanse magnetyczne oraz wybrane techniki pomiarowe fizyki ciała stałego
Paweł Szroeder Rezonanse magnetyczne oraz wybrane techniki pomiarowe fizyki ciała stałego Wykład I Moment magnetyczny a moment pędu czynnik g. Precesja Larmora. Zjawisko rezonansu magnetycznego. Fenomenologiczny
Bardziej szczegółowoBadanie protonowego rezonansu magnetycznego
adanie protonowego rezonansu magnetycznego Rys. 1 Układ pomiarowy. Wprowadzenie teoretyczne Jedną z podstawowych własności jądra atomowego jest jego moment pędu. Naukowcy w trakcie badań zaobserwowali
Bardziej szczegółowoE107. Bezpromieniste sprzężenie obwodów RLC
E7. Bezpromieniste sprzężenie obwodów RLC Cel doświadczenia: Pomiar amplitudy sygnału w rezonatorze w zależności od wzajemnej odległości d cewek generatora i rezonatora. Badanie wpływu oporu na tłumienie
Bardziej szczegółowoImpulsy selektywne selektywne wzbudzenie
Impulsy selektywne selektywne wzbudzenie Impuls prostokątny o długości rzędu mikrosekund ( hard ): cały zakres 1 ( 13 C) Fala ciągła (impuls o nieskończonej długości): jedna częstość o Impuls prostokątny
Bardziej szczegółowoPomiar indukcyjności.
Pomiar indukcyjności.. Cel ćwiczenia: Celem ćwiczenia jest zapoznanie się z metodami pomiaru indukcyjności, ich wadami i zaletami, wynikającymi z nich błędami pomiarowymi, oraz umiejętnością ich właściwego
Bardziej szczegółowoIMPULSOWY PRZEKSZTAŁTNIK ENERGII Z TRANZYSTOREM SZEREGOWYM
Instrukcja do ćwiczenia laboratoryjnego. IMPSOWY PRZEKSZTAŁTNIK ENERGII Z TRANZYSTOREM SZEREGOWYM Przekształtnik impulsowy z tranzystorem szeregowym słuŝy do przetwarzania energii prądu jednokierunkowego
Bardziej szczegółowoPROFIL PRĘDKOŚCI W RURZE PROSTOLINIOWEJ
LABORATORIUM MECHANIKI PŁYNÓW Ćwiczenie N 7 PROFIL PRĘDKOŚCI W RURZE PROSTOLINIOWEJ . Cel ćwiczenia Doświadczalne i teoretyczne wyznaczenie profilu prędkości w rurze prostoosiowej 2. Podstawy teoretyczne:
Bardziej szczegółowoPomiar energii wiązania deuteronu. Celem ćwiczenia jest wyznaczenie energii wiązania deuteronu
J1 Pomiar energii wiązania deuteronu Celem ćwiczenia jest wyznaczenie energii wiązania deuteronu Przygotowanie: 1) Model deuteronu. Własności deuteronu jako źródło informacji o siłach jądrowych [4] ) Oddziaływanie
Bardziej szczegółowoMetody rezonansowe. Magnetyczny rezonans jądrowy Magnetometr protonowy
Metody rezonansowe Magnetyczny rezonans jądrowy Magnetometr protonowy Publikacja współfinansowana ze środków Unii Europejskiej w ramach Europejskiego Funduszu Społecznego Co należy wiedzieć Efekt Zeemana,
Bardziej szczegółowoPodstawy fizyki sezon 2 7. Układy elektryczne RLC
Podstawy fizyki sezon 2 7. Układy elektryczne RLC Agnieszka Obłąkowska-Mucha AGH, WFIiS, Katedra Oddziaływań i Detekcji Cząstek, D11, pok. 111 amucha@agh.edu.pl http://home.agh.edu.pl/~amucha Układ RC
Bardziej szczegółowoNMR Obrazowanie Spektroskopia wysokiej zdolności rozdzielczej Niskopolowy magnetyczny rezonans jądrowy - relaksometria
NMR Obrazowanie Spektroskopia wysokiej zdolności rozdzielczej Niskopolowy magnetyczny rezonans jądrowy - relaksometria Obrazowanie Magnetyzacja w wybranej objętości (wokselu): -gęstość spinów -czas relaksacji
Bardziej szczegółowoZASADY ZALICZENIA PRZEDMIOTU MBS
ZASADY ZALICZENIA PRZEDMIOTU MBS LABORATORIUM - MBS 1. ROZWIĄZYWANIE WIDM kolokwium NMR 25 kwietnia 2016 IR 30 maja 2016 złożone 13 czerwca 2016 wtorek 6.04 13.04 20.04 11.05 18.05 1.06 8.06 coll coll
Bardziej szczegółowoInformatyka kwantowa i jej fizyczne podstawy Rezonans spinowy, bramki dwu-kubitowe
Wykład 4 29 kwietnia 2015 Informatyka kwantowa i jej fizyczne podstawy Rezonans spinowy, bramki dwu-kubitowe Łukasz Cywiński lcyw@ifpan.edu.pl http://info.ifpan.edu.pl/~lcyw/ Dobra lektura: Michel Le Bellac
Bardziej szczegółowoNatężenie prądu elektrycznego
Natężenie prądu elektrycznego Wymuszenie w przewodniku różnicy potencjałów powoduje przepływ ładunków elektrycznych. Powszechnie przyjmuje się, że przepływający prąd ma taki sam kierunek jak przepływ ładunków
Bardziej szczegółowoTomografia magnetyczno-rezonansowa
FIZYKA FAZY SKONDENSOWANEJ Tomografia magnetyczno-rezonansowa Jadwiga Tritt-Goc Instytut Fizyki Molekularnej PAN, Poznań Magnetic resonance imaging Abstract: Magnetic Resonance Imaging (MRI) is a method
Bardziej szczegółowoLeksykon onkologii Cancer lexicon
NOWOTWORY Journal of Oncology 2006 volume 56 Number 4 477 482 Leksykon onkologii Cancer lexicon Leksykon poj ç i definicji w onkologii rezonans magnetyczny Ma gorzata Tacikowska Cancer lexicon magnetic
Bardziej szczegółowoREZONANS SZEREGOWY I RÓWNOLEGŁY. I. Rezonans napięć
REZONANS SZEREGOWY I RÓWNOLEGŁY I. Rezonans napięć Zjawisko rezonansu napięć występuje w gałęzi szeregowej RLC i polega na tym, Ŝe przy określonej częstotliwości sygnałów w obwodzie, zwanej częstotliwością
Bardziej szczegółowoRADIOMETR MIKROFALOWY. RADIOMETR MIKROFALOWY (wybrane zagadnienia) Opracowanie : dr inż. Waldemar Susek dr inż. Adam Konrad Rutkowski
RADIOMETR MIKROFALOWY RADIOMETR MIKROFALOWY (wybrane zagadnienia) Opracowanie : dr inż. Waldemar Susek dr inż. Adam Konrad Rutkowski 1 RADIOMETR MIKROFALOWY Wprowadzenie Wszystkie ciała o temperaturze
Bardziej szczegółowoĆWICZENIE NR 5 ANALIZA NMR PRODUKTÓW FERMENTACJI ALKOHOLOWEJ
ĆWICZENIE NR 5 ANALIZA NMR PRODUKTÓW FERMENTACJI ALKOHOLOWEJ Uwaga: Ze względu na laboratoryjny charakter zajęć oraz kontakt z materiałem biologicznym, studenci zobowiązani są uŝywać fartuchów i rękawiczek
Bardziej szczegółowoĆwiczenie nr 5 : Badanie licznika proporcjonalnego neutronów termicznych
Ćwiczenie nr 5 : Badanie licznika proporcjonalnego neutronów termicznych Oskar Gawlik, Jacek Grela 16 lutego 29 1 Teoria 1.1 Licznik proporcjonalny Jest to jeden z liczników gazowych jonizacyjnych, występujący
Bardziej szczegółowoKatedra Fizyki Ciała Stałego Uniwersytetu Łódzkiego. Ćwiczenie 1 Badanie efektu Faraday a w monokryształach o strukturze granatu
Katedra Fizyki Ciała Stałego Uniwersytetu Łódzkiego Ćwiczenie 1 Badanie efektu Faraday a w monokryształach o strukturze granatu Cel ćwiczenia: Celem ćwiczenia jest pomiar kąta skręcenia płaszczyzny polaryzacji
Bardziej szczegółowoBadania trybologiczne materiałów inżynierskich Wyznaczanie przepuszczalności par wody przez materiały opakowań DWUMIESIĘCZNIK 3/ 2018
LABORATORIA APARATURA BADANIA ISSN-1427-5619 3/ 2018 DWUMIESIĘCZNIK Badania trybologiczne materiałów inżynierskich Wyznaczanie przepuszczalności par wody przez materiały opakowań ŚRODOWISKO TECHNIKI I
Bardziej szczegółowoMagnetyczny rezonans jądrowy
Magnetyczny rezonans jądrowy Mateusz Raczyński Jakub Cebulski Katolickie Liceum Ogólnokształcące w Szczecinie im. św. Maksymiliana Marii Kolbego Opiekun naukowy: mgr Magdalena Biskup Cel pracy Przedstawienie
Bardziej szczegółowoPomiar wielkości nieelektrycznych: temperatury, przemieszczenia i prędkości.
Zakład Napędów Wieloźródłowych Instytut Maszyn Roboczych CięŜkich PW Laboratorium Elektrotechniki i Elektroniki Ćwiczenie E3 - protokół Pomiar wielkości nieelektrycznych: temperatury, przemieszczenia i
Bardziej szczegółowoBadanie zjawiska rezonansu elektrycznego w obwodzie RLC
Politechnika Łódzka FTIMS Kierunek: Informatyka rok akademicki: 2008/2009 sem. 2. Termin: 6 IV 2009 Nr. ćwiczenia: 321 Temat ćwiczenia: Badanie zjawiska rezonansu elektrycznego w obwodzie RLC Nr. studenta:...
Bardziej szczegółowo1. Nadajnik światłowodowy
1. Nadajnik światłowodowy Nadajnik światłowodowy jest jednym z bloków światłowodowego systemu transmisyjnego. Przetwarza sygnał elektryczny na sygnał optyczny. Jakość transmisji w dużej mierze zależy od
Bardziej szczegółowoWykład Drgania elektromagnetyczne Wstęp Przypomnienie: masa M na sprężynie, bez oporów. Równanie ruchu
Wykład 7 7. Drgania elektromagnetyczne Wstęp Przypomnienie: masa M na sprężynie, bez oporów. Równanie ruchu M d x kx Rozwiązania x = Acost v = dx/ =-Asint a = d x/ = A cost przy warunku = (k/m) 1/. Obwód
Bardziej szczegółowoWyznaczanie przenikalności magnetycznej i krzywej histerezy
Ćwiczenie 13 Wyznaczanie przenikalności magnetycznej i krzywej histerezy 13.1. Zasada ćwiczenia W uzwojeniu, umieszczonym na żelaznym lub stalowym rdzeniu, wywołuje się przepływ prądu o stopniowo zmienianej
Bardziej szczegółowoO D P O W I E D Ź na zapytania w sprawie SIWZ
Uniwersytet im. Adama Mickiewicza w Poznaniu ul. Wieniawskiego 1 61-712 Poznań Pismo: ZP/824/3475/D/10 Poznań dnia: 2010-11-15 Wszyscy Wykonawcy Szanowni Państwo, O D P O W I E D Ź na zapytania w sprawie
Bardziej szczegółowoFizyczne podstawy magnetycznego rezonansu jądrowego (NMR) - obrazowania za pomocą rezonansu jądrowego (MRI)
Postępy Psychiatrii i Neurologii. 1996. 5. 1-8 Fizyczne podstawy magnetycznego rezonansu jądrowego (NMR) - obrazowania za pomocą rezonansu jądrowego (MRI) Physicalfoundations ofnuclear magnetic resonance
Bardziej szczegółowoDioda półprzewodnikowa
COACH 10 Dioda półprzewodnikowa Program: Coach 6 Projekt: na MN060c CMA Coach Projects\PTSN Coach 6\ Elektronika\dioda_2.cma Przykład wyników: dioda2_2.cmr Cel ćwiczenia - Pokazanie działania diody - Wyznaczenie
Bardziej szczegółowoBADANIE SZEREGOWEGO OBWODU REZONANSOWEGO RLC
BADANIE SZEREGOWEGO OBWOD REZONANSOWEGO RLC Marek Górski Celem pomiarów było zbadanie krzywej rezonansowej oraz wyznaczenie częstotliwości rezonansowej. Parametry odu R=00Ω, L=9,8mH, C = 470 nf R=00Ω,
Bardziej szczegółowoModelowanie wektora magnetycznego serca na podstawie jonowych prądów komórkowych
Modelowanie wektora magnetycznego serca na podstawie jonowych prądów komórkowych Wstęp Podstawy modelu komórkowego Proces pobudzenia serca Wektor magnetyczny serca MoŜliwości diagnostyczne Wstęp Przepływający
Bardziej szczegółowoSYSTEMY ELEKTROMECHANICZNE kier. Elektrotechnika, studia 2 stopnia stacjonarne, sem. 1, 1, 2012/2013 SZKIC DO WYKŁADÓW Cz. 3
SYSTEMY ELEKTROMECHANICZNE kier. Elektrotechnika, studia 2 stopnia stacjonarne, sem. 1, 1, 2012/2013 SZKIC DO WYKŁADÓW Cz. 3 ZASADY ROZWIĄZANIA MODELU DYNAMICZNEGO Mieczysław RONKOWSK Politechnika Gdańska
Bardziej szczegółowoOpis efektów kształcenia dla modułu zajęć
Nazwa modułu: Obrazowanie magnetyczno-rezonansowe Rok akademicki: 2013/2014 Kod: JFM-2-206-TO-s Punkty ECTS: 4 Wydział: Fizyki i Informatyki Stosowanej Kierunek: Fizyka Medyczna Specjalność: Techniki obrazowania
Bardziej szczegółowoMenu. Badające rozproszenie światła,
Menu Badające rozproszenie światła, Instrumenty badające pole magnetyczne Ziemi Pole magnetyczne Ziemi mierzy się za pomocą magnetometrów. Instrumenty badające pole magnetyczne Ziemi Rodzaje magnetometrów:»
Bardziej szczegółowoSpektroskopia magnetycznego rezonansu jądrowego (NMR)
Spektroskopia magnetycznego rezonansu jądrowego (NM) Fizyczne podstawy spektroskopii NM W spektroskopii magnetycznego rezonansu jądrowego używane jest promieniowanie elektromagnetyczne o częstościach z
Bardziej szczegółowoObrazowanie MRI Skopia rtg Scyntygrafia PET
Wyzwania wynikające z rozwoju metod obrazowania Technika i technologia Konferencja w ramach projektu Wykorzystywanie nowych metod i narzędzi w kształceniu studentów UMB w zakresie ochrony radiologicznej
Bardziej szczegółowoPRAWO OHMA DLA PRĄDU PRZEMIENNEGO
ĆWICZENIE 53 PRAWO OHMA DLA PRĄDU PRZEMIENNEGO Cel ćwiczenia: wyznaczenie wartości indukcyjności cewek i pojemności kondensatorów przy wykorzystaniu prawa Ohma dla prądu przemiennego; sprawdzenie prawa
Bardziej szczegółowoWyznaczanie stosunku e/m elektronu
Ćwiczenie 27 Wyznaczanie stosunku e/m elektronu 27.1. Zasada ćwiczenia Elektrony przyspieszane w polu elektrycznym wpadają w pole magnetyczne, skierowane prostopadle do kierunku ich ruchu. Wyznacza się
Bardziej szczegółowoWyznaczanie bezwzględnej aktywności źródła 60 Co. Tomasz Winiarski
Wyznaczanie bezwzględnej aktywności źródła 60 Co metoda koincydencyjna. Tomasz Winiarski 24 kwietnia 2001 WSTEP TEORETYCZNY Rozpad promieniotwórczy i czas połowicznego zaniku. Rozpad promieniotwórczy polega
Bardziej szczegółowoR L. Badanie układu RLC COACH 07. Program: Coach 6 Projekt: CMA Coach Projects\ PTSN Coach 6\ Elektronika\RLC.cma Przykłady: RLC.cmr, RLC1.
OAH 07 Badanie układu L Program: oach 6 Projekt: MA oach Projects\ PTSN oach 6\ Elektronika\L.cma Przykłady: L.cmr, L1.cmr, V L Model L, Model L, Model L3 A el ćwiczenia: I. Obserwacja zmian napięcia na
Bardziej szczegółowoReflekcyjno-absorpcyjna spektroskopia w podczerwieni RAIRS (IRRAS) Reflection-Absorption InfraRed Spectroscopy
Reflekcyjno-absorpcyjna spektroskopia w podczerwieni RAIRS (IRRAS) Reflection-Absorption InfraRed Spectroscopy Odbicie promienia od powierzchni metalu E n 1 Równania Fresnela E θ 1 θ 1 r E = E odb, 0,
Bardziej szczegółowon n 1 2 = exp( ε ε ) 1 / kt = exp( hν / kt) (23) 2 to wzór (22) przejdzie w następującą równość: ρ (ν) = B B A / B 2 1 hν exp( ) 1 kt (24)
n n 1 2 = exp( ε ε ) 1 / kt = exp( hν / kt) (23) 2 to wzór (22) przejdzie w następującą równość: ρ (ν) = B B A 1 2 / B hν exp( ) 1 kt (24) Powyższe równanie określające gęstość widmową energii promieniowania
Bardziej szczegółowoRóżne dziwne przewodniki
Różne dziwne przewodniki czyli trzy po trzy o mechanizmach przewodzenia prądu elektrycznego Przewodniki elektronowe Metale Metale (zwane również przewodnikami) charakteryzują się tym, że elektrony ich
Bardziej szczegółowoLiniowe układy scalone w technice cyfrowej
Liniowe układy scalone w technice cyfrowej Wykład 6 Zastosowania wzmacniaczy operacyjnych: konwertery prąd-napięcie i napięcie-prąd, źródła prądowe i napięciowe, przesuwnik fazowy Konwerter prąd-napięcie
Bardziej szczegółowoII.6 Atomy w zewnętrznym polu magnetycznym
II.6 Atomy w zewnętrznym polu magnetycznym 1. Kwantowanie przestrzenne w zewnętrznym polu magnetycznym. Model wektorowy raz jeszcze 2. Zjawisko Zeemana Normalne zjawisko Zeemana i jego wyjaśnienie w modelu
Bardziej szczegółowoNMR REZONANS MAGNETYCZNY. System nisko-polowy OMR Siemens Magnetom C. Obrazy z tomografu MRI 2015-06-04
NMR NMR (albo MRI) jest nowoczesną metodą diagnostyki obrazowej, dającą podobnie jak CT obraz przekrojów narządów wewnętrznych. Ten obraz magnetyczny dostarcza bardzo dużo dokładnych informacji dotyczących
Bardziej szczegółowoKatedra Fizyki Ciała Stałego Uniwersytetu Łódzkiego. Ćwiczenie 2 Badanie funkcji korelacji w przebiegach elektrycznych.
Katedra Fizyki Ciała Stałego Uniwersytetu Łódzkiego Ćwiczenie Badanie unkcji korelacji w przebiegach elektrycznych. Cel ćwiczenia: Celem ćwiczenia jest zbadanie unkcji korelacji w okresowych sygnałach
Bardziej szczegółowoBadanie transformatora
Ćwiczenie 14 Badanie transformatora 14.1. Zasada ćwiczenia Transformator składa się z dwóch uzwojeń, umieszczonych na wspólnym metalowym rdzeniu. Do jednego uzwojenia (pierwotnego) przykłada się zmienne
Bardziej szczegółowoSpektroskopia modulacyjna
Spektroskopia modulacyjna pozwala na otrzymanie energii przejść optycznych w strukturze z bardzo dużą dokładnością. Charakteryzuje się również wysoką czułością, co pozwala na obserwację słabych przejść,
Bardziej szczegółowoOBWODY MAGNETYCZNE SPRZĘśONE
Obwody magnetyczne sprzęŝone... 1/3 OBWODY MAGNETYCZNE SPRZĘśONE Strumień magnetyczny: Φ = d B S (1) S Strumień skojarzony z cewką: Ψ = w Φ () Indukcyjność własna: L Ψ = (3) i Jeśli w przekroju poprzecznym
Bardziej szczegółowoStatyczne badanie wzmacniacza operacyjnego - ćwiczenie 7
Statyczne badanie wzmacniacza operacyjnego - ćwiczenie 7 1. Cel ćwiczenia Celem ćwiczenia jest zapoznanie się z podstawowymi zastosowaniami wzmacniacza operacyjnego, poznanie jego charakterystyki przejściowej
Bardziej szczegółowoInstrukcja do ćwiczenia jednopłaszczyznowe wyważanie wirników
Instrukcja do ćwiczenia jednopłaszczyznowe wyważanie wirników 1. Podstawowe pojęcia związane z niewyważeniem Stan niewyważenia stan wirnika określony takim rozkładem masy, który w czasie wirowania wywołuje
Bardziej szczegółowoRok Grupa Zespół Metody Rezonansowe WFiIS AGH Data wykonania Data oddania Zwrot do popr. Data oddania Data zaliczenia OCENA
Wydział Imię i nazwisko Rok Grupa Zespół 1. 2. 3. 4. Metody Rezonansowe WFiIS AGH Data wykonania Data oddania Zwrot do popr. Data oddania Data zaliczenia OCENA Spektroskopia Magnetycznego Rezonansu Jądrowego
Bardziej szczegółowoPodsumowanie W9. Wojciech Gawlik - Wstęp do Fizyki Atomowej, 2003/04. wykład 12 1
Podsumowanie W9 Obserwacja przejść rezonansowych wymuszonych przez pole EM jest moŝliwa tylko, gdy istnieje róŝnica populacji. Tymczasem w zakresie fal radiowych poziomy są prawie jednakowo obsadzone.
Bardziej szczegółowoPOMIAR TEMPERATURY CURIE FERROMAGNETYKÓW
Ćwiczenie 65 POMIAR TEMPERATURY CURIE FERROMAGNETYKÓW 65.1. Wiadomości ogólne Pole magnetyczne można opisać za pomocą wektora indukcji magnetycznej B lub natężenia pola magnetycznego H. W jednorodnym ośrodku
Bardziej szczegółowoNMR Nuclear Magnetic Resonance. Co to jest?
1 NMR Nuclear Magnetic Resonance Co to jest? Spektroskopia NMR ang. Nuclear Magnetic Resonance Spektroskopia Magnetycznego Rezonansu Jądrowego (MRJ) Wykorzystuje własności magnetyczne jąder atomowych Spektroskopia
Bardziej szczegółowoRezonanse magnetyczne oraz wybrane techniki pomiarowe fizyki ciała stałego
Paweł Szroeder Rezonanse magnetyczne oraz wybrane techniki pomiarowe fizyki ciała stałego Wykład VI Magnetyczny rezonans jądrowy (NMR) Metody obserwacji NMR: indukcji jądrowej (Blocha), absorpcyjna (Purcella)
Bardziej szczegółowoBadanie transformatora
Ćwiczenie 14 Badanie transformatora 14.1. Zasada ćwiczenia Transformator składa się z dwóch uzwojeń, umieszczonych na wspólnym metalowym rdzeniu. Do jednego uzwojenia (pierwotnego) przykłada się zmienne
Bardziej szczegółowoWykład FIZYKA II. 4. Indukcja elektromagnetyczna. Dr hab. inż. Władysław Artur Woźniak
Wykład FIZYKA II 4. Indukcja elektromagnetyczna Dr hab. inż. Władysław Artur Woźniak Instytut Fizyki Politechniki Wrocławskiej http://www.if.pwr.wroc.pl/~wozniak/ PRAWO INDUKCJI FARADAYA SYMETRIA W FIZYCE
Bardziej szczegółowoTEORIA OBWODÓW I SYGNAŁÓW LABORATORIUM
TEORIA OBWODÓW I SYGNAŁÓW LABORATORIUM AKADEMIA MORSKA Katedra Telekomunikacji Morskiej ĆWICZENIE 7 BADANIE ODPOWIEDZI USTALONEJ NA OKRESOWY CIĄG IMPULSÓW 1. Cel ćwiczenia Obserwacja przebiegów wyjściowych
Bardziej szczegółowolek. wet. Joanna Głodek Katedra Chirurgii i Rentgenologii z Kliniką Wydział Medycyny Weterynaryjnej Uniwersytet Warmińsko Mazurski w Olsztynie
lek. wet. Joanna Głodek Katedra Chirurgii i Rentgenologii z Kliniką Wydział Medycyny Weterynaryjnej Uniwersytet Warmińsko Mazurski w Olsztynie W medycynie ludzkiej rezonans magnetyczny (RM) jest jedną
Bardziej szczegółowoSYMULACJA GAMMA KAMERY MATERIAŁ DLA STUDENTÓW. Szacowanie pochłoniętej energii promieniowania jonizującego
SYMULACJA GAMMA KAMERY MATERIAŁ DLA STUDENTÓW Szacowanie pochłoniętej energii promieniowania jonizującego W celu analizy narażenia na promieniowanie osoby, której podano radiofarmaceutyk, posłużymy się
Bardziej szczegółowoTemat ćwiczenia. Wyznaczanie mocy akustycznej
POLITECHNIKA ŚLĄSKA W YDZIAŁ TRANSPORTU Temat ćwiczenia Wyznaczanie mocy akustycznej Cel ćwiczenia Pomiary poziomu natęŝenia dźwięku źródła hałasu. Wyznaczanie mocy akustycznej źródła hałasu. Wyznaczanie
Bardziej szczegółowoPodstawy informatyki kwantowej
Wykład 6 27 kwietnia 2016 Podstawy informatyki kwantowej dr hab. Łukasz Cywiński lcyw@ifpan.edu.pl http://info.ifpan.edu.pl/~lcyw/ Wykłady: 6, 13, 20, 27 kwietnia oraz 4 maja (na ostatnim wykładzie będzie
Bardziej szczegółowoWykład 5 Widmo rotacyjne dwuatomowego rotatora sztywnego
Wykład 5 Widmo rotacyjne dwuatomowego rotatora sztywnego W5. Energia molekuł Przemieszczanie się całych molekuł w przestrzeni - Ruch translacyjny - Odbywa się w fazie gazowej i ciekłej, w fazie stałej
Bardziej szczegółowoĆwiczenie nr 41: Busola stycznych
Wydział PRACOWNA FZYCZNA WFiS AGH mię i nazwisko 1.. Temat: Rok Grupa Zespół Nr ćwiczenia Data wykonania Data oddania Zwrot do popr. Data oddania Data zaliczenia OCENA Ćwiczenie nr 41: usola stycznych
Bardziej szczegółowoWyznaczanie składowej poziomej natężenia pola magnetycznego Ziemi za pomocą busoli stycznych
Ćwiczenie E12 Wyznaczanie składowej poziomej natężenia pola magnetycznego Ziemi za pomocą busoli stycznych E12.1. Cel ćwiczenia Celem ćwiczenia jest wyznaczenie wartości składowej poziomej natężenia pola
Bardziej szczegółowoElektrostatyka ŁADUNEK. Ładunek elektryczny. Dr PPotera wyklady fizyka dosw st podypl. n p. Cząstka α
Elektrostatyka ŁADUNEK elektron: -e = -1.610-19 C proton: e = 1.610-19 C neutron: 0 C n p p n Cząstka α Ładunek elektryczny Ładunek jest skwantowany: Jednostką ładunku elektrycznego w układzie SI jest
Bardziej szczegółowoX L = jωl. Impedancja Z cewki przy danej częstotliwości jest wartością zespoloną
Cewki Wstęp. Urządzenie elektryczne charakteryzujące się indukcyjnością własną i służące do uzyskiwania silnych pól magnetycznych. Szybkość zmian prądu płynącego przez cewkę indukcyjną zależy od panującego
Bardziej szczegółowoĆwiczenie nr 05 1 Oscylatory RF Podstawy teoretyczne Aβ(s) 1 Generator w układzie Colpittsa gmr Aβ(S) =1 gmrc1/c2=1 lub gmr=c2/c1 gmr C2/C1
Ćwiczenie nr 05 Oscylatory RF Cel ćwiczenia: Zrozumienie zasady działania i charakterystyka oscylatorów RF. Projektowanie i zastosowanie oscylatorów w obwodach. Czytanie schematów elektronicznych, przestrzeganie
Bardziej szczegółowo( F ) I. Zagadnienia. II. Zadania
( F ) I. Zagadnienia 1. Pole magnetyczne: indukcja i strumień. 2. Pole magnetyczne Ziemi i magnesów trwałych. 3. Własności magnetyczne substancji: ferromagnetyki, paramagnetyki i diamagnetyki. 4. Prąd
Bardziej szczegółowoPL B1. Uniwersytet Śląski,Katowice,PL BUP 25/02. Andrzej Dyszkiewicz,Cieszyn,PL Zygmunt Wróbel,Katowice,PL
RZECZPOSPOLITA POLSKA (12) OPIS PATENTOWY (19)PL (11)194256 (13) B1 (21) Numer zgłoszenia: 347750 (51) Int.Cl. A61B 6/03 (2006.01) Urząd Patentowy Rzeczypospolitej Polskiej (22) Data zgłoszenia: 25.05.2001
Bardziej szczegółowoOPIS PRZEDMIOTU ZAMÓWIENIA na zakup Rezonansu Magnetycznego
OPIS PRZEDMIOTU ZAMÓWIENIA na zakup Rezonansu Magnetycznego Załącznik nr 1 do ogłoszenia o zamówieniu ZESTAWIENIE WYMAGANYCH PARAMETRÓW TECHNICZNYCH Średniopolowy otwarty system do obrazowania rezonansem
Bardziej szczegółowoMATERIAŁY POMOCNICZE DO WYKŁADU Z BIO-
1 MATERIAŁY POMOCNICZE DO WYKŁADU Z BIO- i HYDROAKUSTYKI 11. Metody zobrazowań w diagnostyce medycznej S. Typy ultrasonograficznych prezentacji obrazu W zależności od sposobu rejestracji ech rozróżniamy
Bardziej szczegółowo