Wstęp do Optyki i Fizyki Materii Skondensowanej
|
|
- Adrian Jarosz
- 8 lat temu
- Przeglądów:
Transkrypt
1 -3-9 Wstęp do Optyki i Fizyki Mateii Skondensowanej Jacek.Szczytko@fuw.edu.pl Wojciech.Wasilewski@fuw.edu.pl Wstęp do Optyki i Fizyki Mateii Skondensowanej Poponowane podęczniki: P. W. Atkins, Chemia fizyczna, Wydawnictwa Naukowe PWN, Waszawa. R. Bacewicz, Optyka ciała stałego, Oficyna Wydawnicza Politechniki Waszawskiej, Waszawa 995. W. Demtöde, Spektoskopia laseowa, Wydawnictwa Naukowe PWN, Waszawa 993. H. A. Enge, M. R. Weh, J. A. Richads, Wstęp do fizyki atomowej, Państwowe Wydawnictwo Naukowe, Waszawa 983. J. Ginte, Wstęp do fizyki atomu, cząsteczki i ciała stałego, Państwowe Wydawnictwo Naukowe, Waszawa 979. Gołębiewski, elementy mechaniki i chemii kwantowej, Państwowe Wydawnictwo Naukowe, Waszawa 98. H. Haken, H. C. Wolf, Fizyka molekulana z elementami chemii kwantowej, Wydawnictwa Naukowe PWN, Waszawa 998. H. Haken, H. C. Wolf, Atomy i kwanty, Wydawnictwa Naukowe PWN, Waszawa 997. Hennel, W. Szuszkiewicz, Zadania z fizyki atomu, cząsteczki i ciała stałego, Państwowe Wydawnictwo Naukowe, Waszawa 985. H. Ibach, M. Lüthi, Fizyka Ciała Stałego, Wydawnictwa Naukowe PWN, Waszawa 996. F. Kaczmaek, Wstęp do fizyki laseów, Państwowe Wydawnictwo Naukowe, Waszawa 986. C. Kittel, Wstęp do fizyki ciała stałego, Wydawnictwo Naukowe PWN, Waszawa 999. Kopystyńska, Wykłady z fizyki atomu. Państwowe Wydawnictwo Naukowe, Waszawa 989. P. Kowalczyk, Fizyka cząsteczek, Wydawnictwa Naukowe PWN, Waszawa. T. Stacewicz, A. Witowski, J. Ginte, Wstęp do optyki i fizyki ciała stałego, Wydawnictwa Uniwesytetu Waszawskiego, Waszawa. A. Twadowski, Wstęp do fizyki atomu, cząsteczki i ciała stałego, Wydawnictwa Uniwesytetu Waszawskiego, Waszawa. G. K. Woodgate, Stuktua atomu, Państwowe Wydawnictwo Naukowe, Waszawa 974. Uniwesytet Waszawski GyPlan GyPlan Oddziaływanie fali e-m z mateią Atomy (ze spinem), pzejścia optyczne Popagacja fali e-m pzez ośodki ½ Molekuły i cząsteczki, pzejścia optyczne + Oddziaływanie fali e-m z mateią Atomy (ze spinem), pzejścia optyczne Popagacja fali e-m pzez ośodki ½ Molekuły i cząsteczki, pzejścia optyczne + Mateia skondensowana Mateia skondensowana Ciało stałe, stuktua pasmowa, pzejścia optyczne 4 Ciało stałe, stuktua pasmowa, pzejścia optyczne 4 GyPlan Jacek.Szczytko@fuw.edu.pl Oddziaływanie fali e-m z mateią Atomy (ze spinem), pzejścia optyczne Popagacja fali e-m pzez ośodki ½ Optyka -powtózenie Molekuły i cząsteczki, pzejścia optyczne + Mateia skondensowana Ciało stałe, stuktua pasmowa, pzejścia optyczne 4 Popagacja fali elektomagnetycznej. Natężenie fali. Oddziaływanie fali e-m z ośodkiem, Odbicie plazmowe, klasyczny współczynnik załamania, kształt linii widmowych, poszezenia.
2 -3-9 Optyka -powtózenie Równania Mawella: ε divε ρ Β otε Ε otβ µ ε + divβ µ j Równanie falowe: Optyka -powtózenie ( otβ) Ε ot( otε) µ ε µ j Ε Ε µ ε Β Β µ ε c µ ε Równanie falowe: Optyka -powtózenie Natężenie fali czyli moc pzenoszona na jednostkę powiezchni wyaża się pzez wekto Poytinga[W/m ]: S µ DC Powe flow in a concentic cable Independent E and B fields Ε Β Optyka -powtózenie Fala elektomagnetyczna w póżni Równania Mawella: B E ote E B otb ε µ Równania falowe: E E µ ε Β Β µ ε Pędkość fali elektomagnetycznej: c 8 m c 3 µ ε s Współczynnik załamania: n ω k c Fala elektomagnetyczna w dielektyku Równania Mawella: B E ote E B otb ε µ µε Równania falowe: E E µ ε µε Β Β µ ε µε Pędkość fali elektomagnetycznej: c υ µ ε µε n Współczynnik załamania: n c υ µε nω k c Optyka -powtózenie Fala elektomagnetyczna w póżni Fala elektomagnetyczna w dielektyku Równania Mawella: B E ote E B otb ε µ Równania falowe: E E µ ε Β Β µ ε Pędkość fali elektomagnetycznej: c 8 m c 3 µ ε s Współczynnik załamania: n ω k c Równania Mawella: B E ote E B otb ε µ µε Równania falowe: E E µ ε µε Β Β µ ε µε Pędkość fali elektomagnetycznej: c υ µ ε µε n Ale w jaki sposób ośodek oddziałuje z falą elektomagnetyczną? Czy ε(a więc n) jest stałe? Współczynnik załamania: n c υ µε nω k c
3 -3-9 Wojtek Wasilewski Wojtek Wasilewski Wojtek Wasilewski Wojtek Wasilewski Wojtek Wasilewski Zjawisko Mossbauea Eplain it! The most impotant thing is, that you ae able to eplain it! You will have eams, thee you have to eplain it. Eventually, you pass them, you get you diploma and you think, that's it! No, the whole life is an eam, you'll have to wite applications, you'll have to discuss with pees... So lean to eplain it! You can tain this by eplaining to anothe student, a colleague. If they ae not available, eplain it to you mothe o to you cat! Rudolf Ludwig Mössbaue u. 99 Za Wikipedią 3
4 -3-9 Fala w ośodku wypełnionym oscylatoami (model Loentza): Dielektyk: Fala w ośodku wypełnionym oscylatoami (model Loentza): Dielektyk: E E P polayzacja ośodka D ε E + P -q +q p q moment dipolowy atomu (cząsteczki) Fala w ośodku wypełnionym oscylatoami (model Loentza): Rozważamy pzestzeń wypełnioną oscylatoami o częstotliwości ezonansowej ω i współczynniku tłumienia γ; oscylatoymają masę m, ładunek q są pouszane pzez oscylujące pole elektyczne E. -q +q p q moment dipolowy atomu (cząsteczki) polayzacja ośodka P N p N( α E) ε χ E polayzowalność ε podatność dielektyczna Fala w ośodku wypełnionym oscylatoami (model Loentza): Rozważamy pzestzeń wypełnioną oscylatoami o częstotliwości ezonansowej ω i współczynniku tłumienia γ; oscylatoymają masę m, ładunek q są pouszane pzez oscylujące pole elektyczne E. -q +q stąd D P ( + χ ) E ε ε E E + P ε ε ( t) N p( t) Nq( t) χ E( t) ε Tego szukamy: n ε + χ ( t) Musimy wyznaczyć! Fala w ośodku wypełnionym oscylatoami (model Loentza): Rozważamy pzestzeń wypełnioną oscylatoami o częstotliwości ezonansowej ω i współczynniku tłumienia γ; oscylatoymają masę m, ładunek q są pouszane pzez oscylujące pole elektyczne E. d d q Ee + γ + ω dt dt m tłumienie siła spężysta iωt siła wymuszająca Rozwiązanie dla stanu ustalonego: iω t e Fala w ośodku wypełnionym oscylatoami (model Loentza): Rozwiązanie dla stanu ustalonego: Podstawiamy: ep( iω ) t ( + i + ω γω ω ) Amplituda: qe m qe m ω ω + iγω ( ) 4
5 -3-9 Fala w ośodku wypełnionym oscylatoami (model Loentza): Fala w ośodku wypełnionym oscylatoami (model Loentza): Dostajemy: n Nq ε ε L + ε L + ε E ε m Nq. n n' iκ ε L Dla jednej częstości oscylatoa ω ε L, ale dla wielu jest to w pzybliżeniu stała suma wkładów od pozostałych. ( ω ω + iγ Nq κ m γω + ε ( ω ω ) γ ω Nq ω ω n' ε L + ε m ( ω ω ) + γ ω E E ep[ i( ω t knz) ] E ep[ i( ωt kn' z + ikκz) ] π E ep κ z ep i ω t λ [ ( kn' z) ] Dostajemy: a) b) związki dyspesyjne Kamesa- Koniga. Obsza dyspesji anomalnej Nq κ γω ε m ( ω ω ) + γ ω Nq n' + ω ω ε m ( ω ω ) + γ ω Fala w ośodku wypełnionym oscylatoami: Fala w ośodku wypełnionym oscylatoami: a) b) Część zeczywista opisuje zmianę wektoa falowego czynnika oscylującego fali elektomagnetycznej, - zeczywisty współczynnik załamania ośodka. Jeżeli pzez ośodek fala popaguje się bez absopcji, to nn. Część uojona współczynnika załamania κ chaakteyzuje absopcję ośodka. dn' Wielkość nazywana jest dyspesją ośodka. dω Pzykładwody:. Poza ezonansem jest ona funkcją dodatnią - dyspesja nomalna. Dla częstości bliskich częstości ezonansowej dyspesja ma znak ujemny - dyspesja anomalna. Fala w ośodku wypełnionym oscylatoami: Pawo Lambeta-Beea : Kilka ezonansów w ośodku: a). H O Pole elektyczne fali pzechodzącej pzez ośodek: π E E ep i( ωt kn' z + ikκz ) E ep κ z ep i ω t kn' z λ 4π Natężenie I E E o ep κ z λ [ ] [ ( )] b) I( z) I ep( αz) Współczynnik absopcji α κk 5
6 Fala w ośodku wypełnionym oscylatoami (model Loentza): d d qe iωt + γ + ω e dt dt m Rozważamy pzestzeń wypełnioną oscylatoami o częstotliwości ezonansowej ω i współczynniku tłumienia γ; oscylatoymają masę m, ładunek q są pouszane pzez oscylujące pole elektyczne E. Fala w ośodku wypełnionym oscylatoami (model Loentza): d d qe iωt + γ + ω e dt dt m siła wymuszająca Rozważamy siła tłumienie pzestzeń wypełnioną oscylatoami o częstotliwości ezonansowej ω hamoniczna i współczynniku tłumienia γ; oscylatoymają masę m, ładunek q są pouszane pzez oscylujące pole elektyczne E. Rozwiązanie dla stanu ustalonego typu: e iωt Rozwiązanie dla stanu ustalonego typu: e iωt Fala w ośodku (óżnym): d d qe i + γ + ω e dt dt m d d + γ + ω dt dt d qe iωt + + e dt m ωt Model Loentza Widmo emisji Fala w plazmie Rozwiązanie dla stanu ustalonego typu: e iωt Np. kształt i szeokość linii emisyjnych Pzejście między dwoma poziomami układu kwantowego może być z dobym pzybliżeniem opisane za pomocą modelu oscylatoa hamonicznego: d d + γ + ω dt dt -q +q ( t) q( t) p Widmo emisji Tym azem atomy (cząsteczki) zostały (jakoś) pobudzone do dgań i staają się powócić do swojej ównowagi tacąc enegię na emisję pomieniowania elektomagnetycznego ( tłumienie ). P moment dipolowy atomu (cząsteczki) ( t) N p( t) Nq( t) χ E( t) ε Np. kształt i szeokość linii emisyjnych Analiza tego tłumienia oscylacji daje wgląd w mikoskopowe zjawiska zachodzące podczas (i w okolicach) emisji pomieniowania elektomagnetycznego! Chaakte zaniku pomieniowania w czasie ma wpływ na jego widmo(w domenie częstości). Np. kształt i szeokość linii emisyjnych Widmo - tansfomata Fouiea: Szeokość połówkowa linii: dgania tłumione (natualna szeokość linii) poszezenie ciśnieniowe poszezenie doppleowskie (pofil Voigta) χ -q +q Tym azem atomy (cząsteczki) zostały (jakoś) pobudzone do dgań i staają się powócić do swojej ównowagi tacąc enegię na emisję pomieniowania elektomagnetycznego ( tłumienie ). I( ω τ ω 6
7 -3-9 Np. kształt i szeokość linii emisyjnych Widmo - tansfomata Fouiea: Szeokość połówkowa linii: FWHM Full Width Half Maimum Np. kształt i szeokość linii emisyjnych Widmo - tansfomata Fouiea: Szeokość połówkowa linii: FWHM Full Width Half Maimum I( I ( ω ω ) + ( γ / ) I( I ( ω ω ) + ( γ / ) Np. popagacja fali w plazmie: d qe iωt + + e dt m j σ E swobodne ładunki zjonizowane gazy, (np. w lampach gazowych, w atmosfeach gwiazd i jonosfeach planet), plazma, plazma w ciele stałym -czyli gaz swobodnych nośników znajdujący się w metalach lub półpzewodnikach, ciecze - jak elektolity czy oztopione pzewodniki. Rozwiązanie dla stanu ustalonego: e iωt Np. popagacja fali w plazmie: d qe iωt + + e dt m j σ E swobodne ładunki zjonizowane gazy, (np. w lampach gazowych, w atmosfeach gwiazd i jonosfeach planet), plazma, plazma w ciele stałym -czyli gaz swobodnych nośników znajdujący się w metalach lub półpzewodnikach, ciecze - jak elektolity czy oztopione pzewodniki. Rozwiązanie dla stanu ustalonego: e iωt Kształt linii absopcyjnej Pawo Lambeta-Beea: I ( z, I( ep α( z [ ] gdzie absobancja α( κ ( k( a współczynnik absopcji (w pzypadku kształtu loencowskiego): Nq γω κ ( ε m ( ω ω ) + γ ω Gdy jesteśmy blisko ezonansu, gdy, współczynnik absopcji upaszcza się do postaci opisywanej kształtem Loenza. χ Efekt Dopplea Relatywistyczny efekt Dopplea (dla światła): υ > gdy źódło się zbliża. + υ / c ν obsew. νźódła νźódła + υ / c ( υ / c) Nq γ κ ( 8ε mω ( ω + ( γ / ) I( ω ω Pof. T. Stacewicz Pof. T. Stacewicz 7
8 -3-9 Efekt Dopplea Wizja atysty pzedstawia planety obitujące wokół PSR 57+ Wikipedia Efekt Dopplea Wolszczan, A., & Fail, D. A. A Planetay System aound the Millisecond Pulsa PSR , Natue, 355, 45. Aleksande Wolszczan Efekt Dopplea Masses and Obital Inclinations of Planets in the PSR B57+ System Maciej Konacki and Ale Wolszczan The Astophysical Jounal, 59:L47-L5, 3 July Efekt Dopplea Pzesunięcie ku czewieni linii spektalnych w zakesie światła widzialnego supegomady odległych galaktyk (po pawej) w poównaniu do Słońca (po lewej) Best-fit daily aveaged time-of-aivalesiduals fo theetiming models of PSRB57+ obseved at 43MHz. Wikipedia Kształt linii absopcyjnej Poszezenie doppleowskie Na skutek efektu Dopplea pouszający się obiekt absobuje lub pomieniuje falę o częstości pzesuniętej względem częstości własnej obiektu spoczywającego: ω A ω (+V Z /c) V Z jest składową pędkości wzdłuż kieunku ozchodzenia się pomieniowania W tempeatuze Tzależność między liczbą cząstek o masie ma pędkością V Z jest opisywana pzez ozkład Mawella : n i i ( VZ ) dvz ep V N π [ ( VZ VP ) ] dvz p Ten opis jest słuszny dla układu w ównowadze temodynamicznej. W pzypadku gdy ozkład pędkości nie jest temiczny (np. w wiązkach atomowych) należy zastosować inną funkcję, właściwą dla danego układu kt V P m Pof. T. Stacewicz 8
9 -3-9 Poszezenie doppleowskie Po podstawieniu popzedniego ównania otzymujemy ozkład liczby cząstek pomieniujących z daną częstością ω: N ic / ω [ ( c/ V ] ni ( ) d e P )( ω ω ')/ ω ω ω dω V p π Ponieważ natężenie pomieniowania jest popocjonalne do ilości pomieniujących cząstek, mamy gaussowski kształt linii spektalnej. Po unomowaniu powyższej funkcji : c( ω ω I ( ω ) I ep ω V P Szeokość linii doppleowskiej wynosi Poszezenie doppleowskie W gazach atomowych i molekulanych: natualne szeokości linii wynoszą od kilku do kilkunastu megaheców, na skutek uchów cieplnych cząstek linie te ulegają poszezeniu kilkadziesiąt do kilkuset azy. δω D V P ω ln ω c c 8kT ln m Pof. T. Stacewicz ω Pof. T. Stacewicz Poszezenie doppleowskie Kształt linidoppleowskejjest gaussowski tylko pzy założeniu, że natualna szeokość linii jest badzo mała (ściślej, że jest detlą Diaca). Jeśli weźmiemy pod uwagę szeokość natualną linii widmowej (np. w badzo chłodnych gazach) otzymamy pofil Voigta. Pofil Voigta Rozważmy układ oscylatoów tłumionych. każdy z nich chaakteyzuje się widmem Loentza, któego szeokość nie może być zaniedbana. na skutek uchu cieplnego i efektu Dopplea częstość centalna ω każdego oscylatoa ulega pzesunięciu do watości ω i. Wypadkowe natężenie pomieniowania jest sumą natężeń pochodzących od poszczególnych oscylatoów: I( I i ( ω ω ) + ( γ / ) i i któa w pzypadku ciągłego, mawellowskiego ozkładu pędkości pzechodzi w całkę, dając splot funkcji Gaussa i Loentza [ ( c / V )( ω ω ') / ω ] e P I( C dω' ( ω ω') + ( γ / ) γnic C 3 V π ω P Pof. T. Stacewicz Pofil Voigta Zjawisko Mossbauea "fo his eseaches concening the esonance absoption of gamma adiation and his discovey in this connection of the effect which beas his name" Rudolf Ludwig Mössbaue u. 99 Pof. T. Stacewicz 9
10 -3-9 Zjawisko Mossbauea Zjawisko Mossbauea Eplain it! The most impotant thing is, that you ae able to eplain it! You will have eams, thee you have to eplain it. Eventually, you pass them, you get you diploma and you think, that's it! No, the whole life is an eam, you'll have to wite applications, you'll have to discuss with pees... So lean to eplain it! You can tain this by eplaining to anothe student, a colleague. If they ae not available, eplain it to you mothe o to you cat! Za Wikipedią Rudolf Ludwig Mössbaue u. 99 Jądo (a więc cały atom) emitując fotony o enegii E doznaje pewnego odzutu. Jego enegię można wyznaczyć z pawa zachowania pędu: odzut atomu masa atomu E R E γ pc p Eγ M Mc Zgodnie z zasadą zachowania enegii emitowany foton ma enegię mniejszą o E R od enegii wzbudzenia jąda E, gdyż ta część enegii zostaje zużyta na odzut. Z kolei w takcie absopcji jądo pochłania foton, czego skutkiem jest ównież odzut. Wynika stąd, iż niedopasowanie enegetyczne między fotonami emitowanymi a absobowanymi wynosi E R Zjawisko Mossbauea Zjawisko Mossbauea intensywność linia emisyjna E - E R E linia absopcyjna E + E R Rudolf Ludwig Mössbaue u. 99 To pzejście jest odpowiednio wąskie (czyli długożyciowe) E R E 4,4 kev τ 7 s h 8 Γ ev τ Γ E p Eγ M Mc,eV ALE: w pzypadku kyształu pęd pzejmuje CAŁA sieć, więc można pzyjąć, że absopcja jest bezodzutowa Zjawisko Mossbauea Zjawisko Mossbauea Efekt Doplea: ν ν υ obsew. νźódła υ / c 6,67 Źódło 57 Co Absobent 57 Fe Detekto γ υ Efekt Doplea: mm/s! ν ν ν υ obsew. źódła / c 6,67 Źódło 57 Co Absobent 57 Fe Detekto γ υ υ
11 -3-9 Zjawisko Mossbauea Spitit i Oppotunity Zjawisko Mossbauea Spitit i Oppotunity Zjawisko Mossbauea Zjawisko Mossbauea Test Ogólnej Teoii Względności Havad Towe Epeiment Rozszczepienie poziomów enegetycznych jąda 57 Fe na skutek efektu Zeemana. OTW Zjawisko Mossbauea E E mgh gh c E E down down E E E E up up gh Pzesunięcie ku czewieni spowodowane polem gawitacyjnym ν obsew. νźódła + Ziemi (Ogólna Teoia Względności) c 5 ν / ν 4,9 E E Zysk enegii spadającego fotonu,4kev g,6m 3,5 ev c 4 ( 3,5 ev) 5 4,4keV 5 ( 5, ±,5) 4,9 Wynik pomiau Zjawisko Mossbauea Robet Pound, stationed at the top of a towe in a Havad physics building (top), communicated by phone with Glen Rebkain the basement duing calibations fo thei epeiment. The team veified Einstein's pediction that gavity can change light's fequency. 96
12 -3-9 Zjawisko Mossbauea Test Ogólnej Teoii Względności Havad Towe Epeiment Nanotechnologie i stuktuy niskowymiaowe OTW Półpzewodniki Nanotechnologia w kultuze Nanotechnologia na co dzień Studnie, duty, kopki kwantowe Top-down Bottom-up bio/med nano Zagożenia
Fizyka Materii Skondensowanej.
Fizyka Materii Skondensowanej Jacek.Szczytko@fuw.edu.pl http://www.fuw.edu.pl/~szczytko/nt Uniwersytet Warszawski 11 GryPlan 4.1 Mechanika kwantowa. Stany. Studnia kwantowa, Stany atomu wodoru. Symetrie
Bardziej szczegółowoWstęp do Optyki i Fizyki Materii Skondensowanej. Mateusz Goryca
Wstęp do Optyki i Fizyki Materii Skondensowanej Mateusz Goryca mgoryca@fuw.edu.pl Uniwersytet Warszawski 15 Wstęp do Optyki i Fizyki Materii Skondensowanej Proponowane podręczniki: P. W. Atkins, Chemia
Bardziej szczegółowoWstęp do Optyki i Fizyki Materii Skondensowanej
Wstęp do Optyki i Fizyki Materii Skondensowanej Część I: Optyka, wykład 6 wykład: Piotr Fita pokazy: Andrzej Wysmołek ćwiczenia: Anna Grochola, Barbara Piętka Wydział Fizyki Uniwersytet Warszawski 2014/15
Bardziej szczegółowoWstęp do Optyki i Fizyki Materii Skondensowanej
Wstęp do Optyki i Fizyki Materii Skondensowanej Część I: Optyka, wykład 3 wykład: Piotr Fita pokazy: Jacek Szczytko ćwiczenia: Aneta Drabińska, Paweł Kowalczyk, Barbara Piętka Wydział Fizyki Uniwersytet
Bardziej szczegółowoWstęp do Optyki i Fizyki Materii Skondensowanej
Wstęp do Optyki i Fizyki Materii Skondensowanej Część I: Optyka, wykład 1 wykład: Piotr Fita pokazy: Andrzej Wysmołek ćwiczenia: Paweł Kowalczyk, Barbara Piętka Wydział Fizyki Uniwersytet Warszawski 2015/16
Bardziej szczegółowoWstęp do Optyki i Fizyki Materii Skondensowanej
Wstęp do Optyki i Fizyki Materii Skondensowanej Część I: Optyka, wykład 6 wykład: Piotr Fita pokazy: Jacek Szczytko ćwiczenia: Aneta Drabińska, Paweł Kowalczyk, Barbara Piętka, Michał Karpiński Wydział
Bardziej szczegółowoWykład 17. 13 Półprzewodniki
Wykład 17 13 Półpzewodniki 13.1 Rodzaje półpzewodników 13.2 Złącze typu n-p 14 Pole magnetyczne 14.1 Podstawowe infomacje doświadczalne 14.2 Pąd elektyczny jako źódło pola magnetycznego Reinhad Kulessa
Bardziej szczegółowoNośniki swobodne w półprzewodnikach
Nośniki swobodne w półpzewodnikach Półpzewodniki Masa elektonu Masa efektywna swobodnego * m m Opócz wkładu swobodnych nośników musimy uwzględnić inne mechanizmy np. wkład do polayzaci od elektonów związanych
Bardziej szczegółowoWstęp do Optyki i Fizyki Materii Skondensowanej
Wstęp do Optyki i Fizyki Materii Skondensowanej Część I: Optyka, wykład 1 wykład: Piotr Fita pokazy: Andrzej Wysmołek ćwiczenia: Anna Grochola, Barbara Piętka Wydział Fizyki Uniwersytet Warszawski 2014/15
Bardziej szczegółowoOptyka. Wykład V Krzysztof Golec-Biernat. Fale elektromagnetyczne. Uniwersytet Rzeszowski, 8 listopada 2017
Optyka Wykład V Krzysztof Golec-Biernat Fale elektromagnetyczne Uniwersytet Rzeszowski, 8 listopada 2017 Wykład V Krzysztof Golec-Biernat Optyka 1 / 17 Plan Swobodne równania Maxwella Fale elektromagnetyczne
Bardziej szczegółowoPole magnetyczne prąd elektryczny
Pole magnetyczne pąd elektyczny Czy pole magnetyczne może wytwazać pąd elektyczny? Piewsze ekspeymenty dawały zawsze wynik negatywny. Powód: statyczny układ magnesów. Michał Faaday piewszy zauważył, że
Bardziej szczegółowoPodstawy Fizyki IV Optyka z elementami fizyki współczesnej. wykład 2, Radosław Chrapkiewicz, Filip Ozimek
Podstawy Fizyki IV Optyka z elementami fizyki współczesnej wykład 2, 17.02.2012 wykład: pokazy: ćwiczenia: Czesław Radzewicz Radosław Chrapkiewicz, Filip Ozimek Ernest Grodner Równania Maxwella r-nie falowe
Bardziej szczegółowoWstęp do Optyki i Fizyki Materii Skondensowanej
Wstęp do Optyki i Fizyki Materii Skondensowanej Część I: Optyka, wykład 5 wykład: Piotr Fita pokazy: Andrzej Wysmołek ćwiczenia: Aneta Drabińska, Paweł Kowalczyk, Barbara Piętka Wydział Fizyki Uniwersytet
Bardziej szczegółowoWstęp do Optyki i Fizyki Materii Skondensowanej
Wstęp do Optyki i Fizyki Materii Skondensowanej Część I: Optyka, wykład 3 wykład: Piotr Fita pokazy: Andrzej Wysmołek ćwiczenia: Anna Grochola, Barbara Piętka Wydział Fizyki Uniwersytet Warszawski 2013/14
Bardziej szczegółowoOPTYKA KWANTOWA Wykład dla 5. roku Fizyki
OPTYKA KWANTOWA Wykład dla 5. roku Fizyki c Adam Bechler 006 Instytut Fizyki Uniwersytetu Szczecińskiego Równania (3.7), pomimo swojej prostoty, nie posiadają poza nielicznymi przypadkami ścisłych rozwiązań,
Bardziej szczegółowoŹródła pola magnetycznego
Pole magnetyczne Źódła pola magnetycznego Cząstki elementane takie jak np. elektony posiadają własne pole magnetyczne, któe jest podstawową cechą tych cząstek tak jak q czy m. Pouszający się ładunek elektyczny
Bardziej szczegółowoOddziaływania fundamentalne
Oddziaływania fundamentalne Siła gawitacji (siła powszechnego ciążenia, oddziaływanie gawitacyjne) powoduje spadanie ciał i ządzi uchem ciał niebieskich Księżyc Ziemia Słońce Newton Dotyczy ciał posiadających
Bardziej szczegółowoPoczątek XX wieku. Dualizm korpuskularno - falowy
Początek XX wieku Światło: fala czy cząstka? Kwantowanie energii promieniowania termicznego postulat Plancka efekt fotoelektryczny efekt Comptona Fale materii de Broglie a Dualizm korpuskularno - falowy
Bardziej szczegółowoWYKŁAD 1. W przypadku zbiornika zawierającego gaz, stan układu jako całości jest opisany przez: temperaturę, ciśnienie i objętość.
WYKŁAD 1 Pzedmiot badań temodynamiki. Jeśli chcemy opisać układ złożony z N cząstek, to możemy w amach mechaniki nieelatywistycznej dla każdej cząstki napisać ównanie uchu: 2 d i mi = Fi, z + Fi, j, i,
Bardziej szczegółowoI. PROMIENIOWANIE CIEPLNE
I. PROMIENIOWANIE CIEPLNE - lata '90 XIX wieku WSTĘP Widmo promieniowania elektromagnetycznego zakres "pokrycia" różnymi rodzajami fal elektromagnetycznych promieniowania zawartego w danej wiązce. rys.i.1.
Bardziej szczegółowoOPTYKA KWANTOWA Wykład dla 5. roku Fizyki
OPTYKA KWANTOWA Wykład dla 5. roku Fizyki c Adam Bechler 2006 Instytut Fizyki Uniwersytetu Szczecińskiego Równania optyki półklasycznej Posłużymy się teraz równaniem (2.4), i Ψ t = ĤΨ ażeby wyprowadzić
Bardziej szczegółowoROZWIĄZUJEMY PROBLEM RÓWNOWAŻNOŚCI MASY BEZWŁADNEJ I MASY GRAWITACYJNEJ.
ROZWIĄZUJEMY PROBLEM RÓWNOWAŻNOŚCI MASY BEZWŁADNEJ I MASY GRAWITACYJNEJ. STRESZCZENIE Na bazie fizyki klasycznej znaleziono nośnik ładunku gawitacyjnego, uzyskano jedność wszystkich odzajów pól ( elektycznych,
Bardziej szczegółowopodsumowanie (E) E l Eds 0 V jds
e-8.6.7 fale podsumowanie () Γ dl 1 ds ρ d S ε V D ds ρ d S ( ϕ ) 1 ρ ε D ρ D ρ V D ( D εε ) εε S jds V ρ d t j ρ t j σ podsumowanie (H) Bdl Γ μ S jds B μ j S Bds B ( B A) Hdl Γ S jds H j ( B μμ H ) ε
Bardziej szczegółowoAtom (cząsteczka niepolarna) w polu elektrycznym
Dieektyki Dieektyki substancje, w któych nie występują swobodne nośniki ładunku eektycznego (izoatoy). Może być w nich wytwozone i utzymane bez stat enegii poe eektyczne. dieektyk Faaday Wpowadzenie do
Bardziej szczegółowoGuma Guma. Szkło Guma
1 Ładunek elektyczny jest cechą mateii. Istnieją dwa odzaje ładunków, nazywane dodatnimi i ujemnymi. Ładunki jednoimienne się odpychają, podczas gdy ładunki óżnoimeinne się pzyciągają Guma Guma Szkło Guma
Bardziej szczegółowoKarta wybranych wzorów i stałych fizycznych
Kata wybanych wzoów i stałych fizycznych Mateiały pomocnicze opacowane dla potzeb egzaminu matualnego i dopuszczone jako pomoce egzaminacyjne. publikacja współfinansowana pzez Euopejski Fundusz Społeczny
Bardziej szczegółowoOptyka. Optyka geometryczna Optyka falowa (fizyczna) Interferencja i dyfrakcja Koherencja światła Optyka nieliniowa
Optyka Optyka geometryczna Optyka falowa (fizyczna) Interferencja i dyfrakcja Koherencja światła Optyka nieliniowa 1 Optyka falowa Opis i zastosowania fal elektromagnetycznych w zakresie widzialnym i bliskim
Bardziej szczegółowoZJAWISKA KWANTOWO-OPTYCZNE
ZJAWISKA KWANTOWO-OPTYCZNE Źródła światła Prawo promieniowania Kirchhoffa Ciało doskonale czarne Promieniowanie ciała doskonale czarnego Prawo promieniowania Plancka Prawo Stefana-Boltzmanna Prawo przesunięć
Bardziej szczegółowoJądra atomowe jako obiekty kwantowe. Wprowadzenie Potencjał jądrowy Spin i moment magnetyczny Stany energetyczne nukleonów w jądrze Prawo rozpadu
Jąda atomowe jako obiekty kwantowe Wpowadzenie Potencjał jądowy Spin i moment magnetyczny Stany enegetyczne nukleonów w jądze Pawo ozpadu Jąda atomowe jako obiekty kwantowe Magnetyczny Rezonans Jądowy
Bardziej szczegółowoKwantowe własności promieniowania, ciało doskonale czarne, zjawisko fotoelektryczne zewnętrzne.
Kwantowe własności promieniowania, ciało doskonale czarne, zjawisko fotoelektryczne zewnętrzne. DUALIZM ŚWIATŁA fala interferencja, dyfrakcja, polaryzacja,... kwant, foton promieniowanie ciała doskonale
Bardziej szczegółowoOPTYKA KWANTOWA Wykład dla 5. roku Fizyki
OPTYKA KWANTOWA Wykład dla 5. roku Fizyki c Adam Bechler 2006 Instytut Fizyki Uniwersytetu Szczecińskiego Rezonansowe oddziaływanie układu atomowego z promieniowaniem "! "!! # $%&'()*+,-./-(01+'2'34'*5%.25%&+)*-(6
Bardziej szczegółowoWstęp do Optyki i Fizyki Materii Skondensowanej
Wstęp do Optyki i Fizyki Materii Skondensowanej Część I: Optyka, wykład 5 wykład: Piotr Fita pokazy: Jacek Szczytko ćwiczenia: Aneta Drabińska, Paweł Kowalczyk, Barbara Piętka Wydział Fizyki Uniwersytet
Bardziej szczegółowoPodstawy Fizyki IV Optyka z elementami fizyki współczesnej. wykład 2, Mateusz Winkowski, Jan Szczepanek
Podstawy Fizyki IV Optyka z elementami fizyki współczesnej wykład 2, 06.10.2017 wykład: pokazy: ćwiczenia: Czesław Radzewicz Mateusz Winkowski, Jan Szczepanek Radosław Łapkiewicz Równania Maxwella r-nie
Bardziej szczegółowoFizyka 3. Konsultacje: p. 329, Mechatronika
Fizyka 3 Konsultacje: p. 39, Mechatronika marzan@mech.pw.edu.pl Zaliczenie: 1 sprawdzian 30 pkt 15.1 18 3.0 18.1 1 3.5 1.1 4 4.0 4.1 7 4.5 7.1 30 5.0 http:\\adam.mech.pw.edu.pl\~marzan Program: - elementy
Bardziej szczegółowoWstęp do Optyki i Fizyki Materii Skondensowanej
Wstęp do Optyki i Fizyki Materii Skondensowanej Część I: Optyka, wykład 5 wykład: Piotr Fita pokazy: Jacek Szczytko ćwiczenia: Aneta Drabińska, Paweł Kowalczyk, Barbara Piętka, Michał Karpiński Wydział
Bardziej szczegółowo20 ELEKTROSTATYKA. PRAWO COULOMBA.
Włodzimiez Wolczyński Pawo Coulomba 20 ELEKTROSTATYKA. PRAWO COULOMBA. POLE CENTRALNE I JEDNORODNE Q q = k- stała, dla póżni = 9 10 = 1 4 = 8,9 10 -stała dielektyczna póżni ε względna stała dielektyczna
Bardziej szczegółowoFIZYKA 2. Janusz Andrzejewski
FIZYKA 2 wykład 4 Janusz Andzejewski Pole magnetyczne Janusz Andzejewski 2 Pole gawitacyjne γ Pole elektyczne E Definicja wektoa B = γ E = Indukcja magnetyczna pola B: F B F G m 0 F E q 0 qv B = siła Loentza
Bardziej szczegółowoSPIS TREŚCI ««*» ( # * *»»
««*» ( # * *»» CZĘŚĆ I. POJĘCIA PODSTAWOWE 1. Co to jest fizyka? 11 2. Wielkości fizyczne 11 3. Prawa fizyki 17 4. Teorie fizyki 19 5. Układ jednostek SI 20 6. Stałe fizyczne 20 CZĘŚĆ II. MECHANIKA 7.
Bardziej szczegółowoOpis kwantowy cząsteczki jest bardziej skomplikowany niż atomu. Hamiltonian przy zaniedbaniu oddziaływań związanych ze spinem ma następującą postać:
Cząsteczki. Kwantowy opis stanów enegetycznych cząsteczki. Funkcje falowe i enegia ektonów 3. Ruchy jąde oscylacje i otacje 4. Wzbudzenia cząsteczek Opis kwantowy cząsteczki jest badziej skomplikowany
Bardziej szczegółowoOddziaływania fundamentalne
Oddziaływania fundamentalne Silne: krótkozasięgowe (10-15 m). Siła rośnie ze wzrostem odległości. Znaczna siła oddziaływania. Elektromagnetyczne: nieskończony zasięg, siła maleje z kwadratem odległości.
Bardziej szczegółowoFizyka kwantowa. promieniowanie termiczne zjawisko fotoelektryczne. efekt Comptona dualizm korpuskularno-falowy. kwantyzacja światła
W- (Jaroszewicz) 19 slajdów Na podstawie prezentacji prof. J. Rutkowskiego Fizyka kwantowa promieniowanie termiczne zjawisko fotoelektryczne kwantyzacja światła efekt Comptona dualizm korpuskularno-falowy
Bardziej szczegółowoStałe : h=6, Js h= 4, eVs 1eV= J nie zależy
T_atom-All 1 Nazwisko i imię klasa Stałe : h=6,626 10 34 Js h= 4,14 10 15 evs 1eV=1.60217657 10-19 J Zaznacz zjawiska świadczące o falowej naturze światła a) zjawisko fotoelektryczne b) interferencja c)
Bardziej szczegółowoElektrostatyka. + (proton) - (elektron)
lektostatyka Za oddziaływania elektyczne ( i magnetyczne ) odpowiedzialny jest: ładunek elektyczny Ładunek jest skwantowany Ładunek elementany e.6-9 C (D. Millikan). Wszystkie ładunki są wielokotnością
Bardziej szczegółowoFizyka. dr Bohdan Bieg p. 36A. wykład ćwiczenia laboratoryjne ćwiczenia rachunkowe
Fizyka dr Bohdan Bieg p. 36A wykład ćwiczenia laboratoryjne ćwiczenia rachunkowe Literatura Raymond A. Serway, John W. Jewett, Jr. Physics for Scientists and Engineers, Cengage Learning D. Halliday, D.
Bardziej szczegółowoPodstawy fizyki kwantowej
Podstawy fizyki kwantowej Fizyka kwantowa - co to jest? Światło to fala czy cząstka? promieniowanie termiczne efekt fotoelektryczny efekt Comptona fale materii de Broglie a równanie Schrodingera podstawa
Bardziej szczegółowoWYKŁAD 2 Podstawy spektroskopii wibracyjnej, model oscylatora harmonicznego i anharmonicznego. Częstość oscylacji a struktura molekuły Prof. dr hab.
WYKŁAD 2 Podstawy spektroskopii wibracyjnej, model oscylatora harmonicznego i anharmonicznego. Częstość oscylacji a struktura molekuły Prof. dr hab. Halina Abramczyk POLITECHNIKA ŁÓDZKA Wydział Chemiczny
Bardziej szczegółowoWstęp do Optyki i Fizyki Materii Skondensowanej
Wstęp do Optyki i Fizyki Materii Skondensowanej Część I: Optyka, wykład 2 wykład: Piotr Fita pokazy: Andrzej Wysmołek ćwiczenia: Anna Grochola, Barbara Piętka Wydział Fizyki Uniwersytet Warszawski 2013/14
Bardziej szczegółowoWstęp. Prawa zostały znalezione doświadczalnie. Zrozumienie faktu nastąpiło dopiero pod koniec XIX wieku.
Równania Maxwella Wstęp James Clek Maxwell Żył w latach 1831-1879 Wykonał decydujący kok w ustaleniu paw opisujących oddziaływania ładunków i pądów z polami elektomagnetycznymi oaz paw ządzących ozchodzeniem
Bardziej szczegółowoWidmo fal elektromagnetycznych
Czym są fale elektromagnetyczne? Widmo fal elektromagnetycznych dr inż. Romuald Kędzierski Podstawowe pojęcia związane z falami - przypomnienie pole falowe część przestrzeni objęta w danej chwili falą
Bardziej szczegółowon n 1 2 = exp( ε ε ) 1 / kt = exp( hν / kt) (23) 2 to wzór (22) przejdzie w następującą równość: ρ (ν) = B B A / B 2 1 hν exp( ) 1 kt (24)
n n 1 2 = exp( ε ε ) 1 / kt = exp( hν / kt) (23) 2 to wzór (22) przejdzie w następującą równość: ρ (ν) = B B A 1 2 / B hν exp( ) 1 kt (24) Powyższe równanie określające gęstość widmową energii promieniowania
Bardziej szczegółowoAtom wodoru w mechanice kwantowej. Równanie Schrödingera
Fizyka atomowa Atom wodoru w mechanice kwantowej Moment pędu Funkcje falowe atomu wodoru Spin Liczby kwantowe Poprawki do równania Schrödingera: struktura subtelna i nadsubtelna; przesunięcie Lamba Zakaz
Bardziej szczegółowoXXXVII OLIMPIADA FIZYCZNA ETAP III Zadanie doświadczalne
XXXVII OIMPIADA FIZYCZNA ETAP III Zadanie doświadczalne ZADANIE D Nazwa zadania: Obacający się pęt swobodnie Długi cienki pęt obaca się swobodnie wokół ustalonej pionowej osi, postopadłej do niego yc.
Bardziej szczegółowoWłaściwości materii. Bogdan Walkowiak. Zakład Biofizyki Instytut Inżynierii Materiałowej Politechnika Łódzka. 18 listopada 2014 Biophysics 1
Wykład 8 Właściwości materii Bogdan Walkowiak Zakład Biofizyki Instytut Inżynierii Materiałowej Politechnika Łódzka 18 listopada 2014 Biophysics 1 Właściwości elektryczne Właściwości elektryczne zależą
Bardziej szczegółowocz. 1. dr inż. Zbigniew Szklarski
Wykład 10: Gawitacja cz. 1. d inż. Zbiniew Szklaski szkla@ah.edu.pl http://laye.uci.ah.edu.pl/z.szklaski/ Doa do pawa powszechneo ciążenia Ruch obitalny planet wokół Słońca jak i dlaczeo? Reulane, wieloletnie
Bardziej szczegółowoRównanie falowe Schrödingera ( ) ( ) Prostokątna studnia potencjału o skończonej głębokości. i 2 =-1 jednostka urojona. Ψ t. V x.
Równanie falowe Schrödingera h Ψ( x, t) + V( x, t) Ψ( x, t) W jednym wymiarze ( ) ( ) gdy V x, t = V x x Ψ = ih t Gdy V(x,t)=V =const cząstka swobodna, na którą nie działa siła Fala biegnąca Ψ s ( x, t)
Bardziej szczegółowoFeynmana wykłady z fizyki. [T.] 1.2, Optyka, termodynamika, fale / R. P. Feynman, R. B. Leighton, M. Sands. wyd. 7. Warszawa, 2014.
Feynmana wykłady z fizyki. [T.] 1.2, Optyka, termodynamika, fale / R. P. Feynman, R. B. Leighton, M. Sands. wyd. 7. Warszawa, 2014 Spis treści Spis rzeczy części 1 tomu I X 26 Optyka: zasada najkrótszego
Bardziej szczegółowoFIZYKA Podręcznik: Fizyka i astronomia dla każdego pod red. Barbary Sagnowskiej, wyd. ZamKor.
DKOS-5002-2\04 Anna Basza-Szuland FIZYKA Podręcznik: Fizyka i astronomia dla każdego pod red. Barbary Sagnowskiej, wyd. ZamKor. WYMAGANIA NA OCENĘ DOPUSZCZAJĄCĄ DLA REALIZOWANYCH TREŚCI PROGRAMOWYCH Kinematyka
Bardziej szczegółowoElektrodynamika Część 8 Fale elektromagnetyczne Ryszard Tanaś Zakład Optyki Nieliniowej, UAM
Elektrodynamika Część 8 Fale elektromagnetyczne Ryszard Tanaś Zakład Optyki Nieliniowej, UAM http://zon8.physd.amu.edu.pl/~tanas Spis treści 9 Fale elektromagnetyczne 3 9.1 Fale w jednym wymiarze.................
Bardziej szczegółowoTechnika laserowa. dr inż. Sebastian Bielski. Wydział Fizyki Technicznej i Matematyki Stosowanej PG
Technika laserowa dr inż. Sebastian Bielski Wydział Fizyki Technicznej i Matematyki Stosowanej PG Technika laserowa Zakres materiału (wstępnie przewidywany) 1. Bezpieczeństwo pracy z laserem 2. Własności
Bardziej szczegółowoRozważania rozpoczniemy od fal elektromagnetycznych w próżni. Dla próżni równania Maxwella w tzw. postaci różniczkowej są następujące:
Rozważania rozpoczniemy od fal elektromagnetycznych w próżni Dla próżni równania Maxwella w tzw postaci różniczkowej są następujące:, gdzie E oznacza pole elektryczne, B indukcję pola magnetycznego a i
Bardziej szczegółowom q κ (11.1) q ω (11.2) ω =,
OPIS RUCHU, DRGANIA WŁASNE TŁUMIONE Oga Kopacz, Adam Łodygowski, Kzysztof Tymbe, Michał Płotkowiak, Wojciech Pawłowski Konsutacje naukowe: pof. d hab. Jezy Rakowski Poznań 00/00.. Opis uchu OPIS RUCHU
Bardziej szczegółowoPodstawy Fizyki IV Optyka z elementami fizyki współczesnej. wykład 4, Radosław Chrapkiewicz, Filip Ozimek
Podstawy Fizyki IV Optyka z elementami fizyki współczesnej wykład 4, 24.02.2012 wykład: pokazy: ćwiczenia: Czesław Radzewicz Radosław Chrapkiewicz, Filip Ozimek Ernest Grodner wykład 3 przypomnienie źródła
Bardziej szczegółowoOddziaływanie atomu z kwantowym polem E-M: C.D.
Oddziaływanie atomu z kwantowym polem E-M: C.D. 1 atom jakoźródło 1 fotonu. Emisja spontaniczna wg. złotej reguły Fermiego. Absorpcja i emisja kolektywna ˆ E( x,t)=i λ Powtórzenie d 3 ω k k 2ǫ(2π) 3 e
Bardziej szczegółowoLiczby kwantowe elektronu w atomie wodoru
Liczby kwantowe elektronu w atomie wodoru Efekt Zeemana Atom wodoru wg mechaniki kwantowej ms = magnetyczna liczba spinowa ms = -1/2, do pełnego opisu stanu elektronu potrzebna jest ta liczba własność
Bardziej szczegółowoSolitony i zjawiska nieliniowe we włóknach optycznych
Solitony i zjawiska nieliniowe we włóknach optycznych Prezentacja zawiera kopie folii omawianych na wykładzie. Niniejsze opracowanie chronione jest prawem autorskim. Wykorzystanie niekomercyjne dozwolone
Bardziej szczegółowoMIERNICTWO WIELKOŚCI ELEKTRYCZNYCH I NIEELEKTRYCZNYCH
Politechnika Białostocka Wydział Elektyczny Kateda Elektotechniki Teoetycznej i Metologii nstukcja do zajęć laboatoyjnych z pzedmiotu MENCTWO WEKOŚC EEKTYCZNYCH NEEEKTYCZNYCH Kod pzedmiotu: ENSC554 Ćwiczenie
Bardziej szczegółowoWykład Budowa atomu 2
Wykład 7.12.2016 Budowa atomu 2 O atomach cd Model Bohra podsumowanie Serie widmowe O czym nie mówi model Bohra Wzbudzenie, emisja, absorpcja O liniach widmowych Kwantowomechaniczny model atomu sformułowanie
Bardziej szczegółowoModel oscylatorów tłumionych
Inna nazwa: model klasyczny, Lorentza Założenia: - ośrodek jest zbiorem naładowanych oscylatorów oddziałujących z falą elektromagnetyczną - wszystkie występujące siły są izotropowe - wartość siły tłumienia
Bardziej szczegółowoMoment pędu w geometrii Schwarzshilda
Moent pędu w geoetii Schwazshilda Zasada aksyalnego stazenia się : Doga po jakiej pousza się cząstka swobodna poiędzy dwoa zdazeniai w czasopzestzeni jest taka aby czas ziezony w układzie cząstki był aksyalny.
Bardziej szczegółowoWstęp do Optyki i Fizyki Materii Skondensowanej
Wstęp do Optyki i Fizyki Materii Skondensowanej Część I: Optyka, wykład 4 wykład: Piotr Fita pokazy: Andrzej Wysmołek ćwiczenia: Anna Grochola, Barbara Piętka Wydział Fizyki Uniwersytet Warszawski 2013/14
Bardziej szczegółowoANALITYKA W KONTROLI JAKOŚCI
ANALITYKA W KONTROLI JAKOŚCI ANALIZA ŚLADÓW METODA ICP-OES Optyczna spektroskopia emisyjna ze wzbudzeniem w indukcyjnie sprzężonej plazmie WYKŁAD 4 Rodzaje widm i mechanizm ich powstania PODSTAWY SPEKTROSKOPII
Bardziej szczegółowoPrędkość fazowa i grupowa fali elektromagnetycznej w falowodzie
napisał Michał Wierzbicki Prędkość fazowa i grupowa fali elektromagnetycznej w falowodzie Prędkość grupowa paczki falowej Paczka falowa jest superpozycją fal o różnej częstości biegnących wzdłuż osi z.
Bardziej szczegółowoII.6. Wahadło proste.
II.6. Wahadło poste. Pzez wahadło poste ozumiemy uch oscylacyjny punktu mateialnego o masie m po dolnym łuku okęgu o pomieniu, w stałym polu gawitacyjnym g = constant. Fig. II.6.1. ozkład wektoa g pzyśpieszenia
Bardziej szczegółowoAtomy w zewnętrznym polu magnetycznym i elektrycznym
Atomy w zewnętrznym polu magnetycznym i elektrycznym 1. Kwantowanie przestrzenne momentów magnetycznych i rezonans spinowy 2. Efekt Zeemana (normalny i anomalny) oraz zjawisko Paschena-Backa 3. Efekt Starka
Bardziej szczegółowoCiało doskonale czarne absorbuje całkowicie padające promieniowanie. Parametry promieniowania ciała doskonale czarnego zależą tylko jego temperatury.
1 Ciało doskonale czarne absorbuje całkowicie padające promieniowanie. Parametry promieniowania ciała doskonale czarnego zależą tylko jego temperatury. natężenie natężenie teoria klasyczna wynik eksperymentu
Bardziej szczegółowoWstęp do astrofizyki I
Wstęp do astrofizyki I Wykład 13 Tomasz Kwiatkowski Uniwersytet im. Adama Mickiewicza w Poznaniu Wydział Fizyki Instytut Obserwatorium Astronomiczne Tomasz Kwiatkowski, OA UAM Wstęp do astrofizyki I, Wykład
Bardziej szczegółowoWstęp do Optyki i Fizyki Materii Skondensowanej
Wstęp do Optyki i Fizyki Materii Skondensowanej Część I: Optyka, wykład 5 wykład: Piotr Fita pokazy: Andrzej Wysmołek ćwiczenia: Anna Grochola, Barbara Piętka Wydział Fizyki Uniwersytet Warszawski 2013/14
Bardziej szczegółowoKwantowa natura promieniowania
Kwantowa natura promieniowania Promieniowanie ciała doskonale czarnego Ciało doskonale czarne ciało, które absorbuje całe padające na nie promieniowanie bez względu na częstotliwość. Promieniowanie ciała
Bardziej szczegółowoOptyka. Wykład XII Krzysztof Golec-Biernat. Dyfrakcja. Laser. Uniwersytet Rzeszowski, 17 stycznia 2018
Optyka Wykład XII Krzysztof Golec-Biernat Dyfrakcja. Laser Uniwersytet Rzeszowski, 17 stycznia 2018 Wykład XII Krzysztof Golec-Biernat Optyka 1 / 23 Plan Dyfrakcja na jednej i dwóch szczelinach Dyfrakcja
Bardziej szczegółowoChemia ogólna - część I: Atomy i cząsteczki
dr ab. Wacław Makowski Cemia ogólna - część I: Atomy i cząsteczki 1. Kwantowanie. Atom wodoru 3. Atomy wieloelektronowe 4. Termy atomowe 5. Cząsteczki dwuatomowe 6. Hybrydyzacja 7. Orbitale zdelokalizowane
Bardziej szczegółowoWykład FIZYKA I. 11. Fale mechaniczne. Dr hab. inż. Władysław Artur Woźniak
Wykład FIZYKA I 11. Fale mechaniczne Dr hab. inż. Władysław Artur Woźniak Instytut Fizyki Politechniki Wrocławskiej http://www.if.pwr.wroc.pl/~wozniak/fizyka1.html FALA Falą nazywamy każde rozprzestrzeniające
Bardziej szczegółowoII.4 Kwantowy moment pędu i kwantowy moment magnetyczny w modelu wektorowym
II.4 Kwantowy moment pędu i kwantowy moment magnetyczny w modelu wektorowym Jan Królikowski Fizyka IVBC 1 II.4.1 Ogólne własności wektora kwantowego momentu pędu Podane poniżej własności kwantowych wektorów
Bardziej szczegółowoSPEKTROSKOPIA IR I SPEKTROSKOPIA RAMANA JAKO METODY KOMPLEMENTARNE
SPEKTROSKOPIA IR I SPEKTROSKOPIA RAMANA JAKO METODY KOMPLEMENTARNE Promieniowanie o długości fali 2-50 μm nazywamy promieniowaniem podczerwonym. Absorpcja lub emisja promieniowania z tego zakresu jest
Bardziej szczegółowoWstęp do Optyki i Fizyki Materii Skondensowanej
Wstęp do Optyki i Fizyki Materii Skondensowanej Część I: Optyka, wykład 2 wykład: Piotr Fita pokazy: Jacek Szczytko ćwiczenia: Aneta Drabińska, Paweł Kowalczyk, Barbara Piętka Wydział Fizyki Uniwersytet
Bardziej szczegółowoFizyka 10. Janusz Andrzejewski
Fizyka 10 Pawa Keplea Nauki Aystotelesa i Ptolemeusza: wszystkie planety i gwiazdy pouszają się wokół Ziemi po skomplikowanych toach( będących supepozycjami uchów Ppo okęgach); Mikołaj Kopenik(1540): planety
Bardziej szczegółowopółprzewodniki Plan na dzisiaj Optyka nanostruktur Struktura krystaliczna Dygresja Sebastian Maćkowski
Plan na dzisiaj Optyka nanostruktur Sebastian Maćkowski Instytut Fizyki Uniwersytet Mikołaja Kopernika Adres poczty elektronicznej: mackowski@fizyka.umk.pl Biuro: 365, telefon: 611-3250 półprzewodniki
Bardziej szczegółowoPRĄD ELEKTRYCZNY I SIŁA MAGNETYCZNA
PĄD LKTYCZNY SŁA MAGNTYCZNA Na ładunek, opócz siły elektostatycznej, działa ównież siła magnetyczna popocjonalna do pędkości ładunku v. Pzekonamy się, że siła działająca na magnes to siła działająca na
Bardziej szczegółowoPodstawy fizyki wykład 9
D. Halliday, R. Resnick, J.Walker: Podstawy Fizyki, tom 4, PWN, Warszawa 2003. H. D. Young, R. A. Freedman, Sear s & Zemansky s University Physics with Modern Physics, Addison-Wesley Publishing Company,
Bardziej szczegółowoStany skupienia materii
Stany skupienia materii Ciała stałe - ustalony kształt i objętość - uporządkowanie dalekiego zasięgu - oddziaływania harmoniczne Ciecze -słabo ściśliwe - uporządkowanie bliskiego zasięgu -tworzą powierzchnię
Bardziej szczegółowoFalowa natura materii
r. akad. 2012/2013 wykład I - II Podstawy Procesów i Konstrukcji Inżynierskich Falowa natura materii 1 r. akad. 2012/2013 Podstawy Procesów i Konstrukcji Inżynierskich Warunki zaliczenia: Aby uzyskać dopuszczenie
Bardziej szczegółowoFale elektromagnetyczne w dielektrykach
Fale elektromagnetyczne w dielektrykach Ryszard J. Barczyński, 2016 Politechnika Gdańska, Wydział FTiMS, Katedra Fizyki Ciała Stałego Materiały dydaktyczne do użytku wewnętrznego Krótka historia odkrycia
Bardziej szczegółowoWzbudzenia sieci fonony
Wzbudzenia sieci fonony pzybliżenie adiabatyczne elastomechaniczny model kyształu, poęcie fononu, Dynamiczna Funkca Dielektyczna w opisie wzbudzeń sieci wzbudzenia podłużne i popzeczne w ównaniach Maxwella
Bardziej szczegółowoOddziaływanie promieniowania X z materią. Podstawowe mechanizmy
Oddziaływanie promieniowania X z materią Podstawowe mechanizmy Promieniowanie od oscylującego elektronu Rozpraszanie Thomsona Dyspersja podejście klasyczne Fala padająca Wymuszony, tłumiony oscylator harmoniczny
Bardziej szczegółowoEnergia kinetyczna i praca. Energia potencjalna
negia kinetyczna i paca. negia potencjalna Wykład 4 Wocław Univesity of Technology 1 NRGIA KINTYCZNA I PRACA 5.XI.011 Paca Kto wykonał większą pacę? Hossein Rezazadeh Olimpiada w Atenach 004 WR Podzut
Bardziej szczegółowoWstęp do Optyki i Fizyki Materii Skondensowanej
Wstęp do Optyki i Fizyki Materii Skondensowanej Część I: Optyka, wykład 8 wykład: Piotr Fita pokazy: Andrzej Wysmołek ćwiczenia: Anna Grochola, Barbara Piętka Wydział Fizyki Uniwersytet Warszawski 2014/15
Bardziej szczegółowoPlan Zajęć. Ćwiczenia rachunkowe
Plan Zajęć 1. Termodynamika, 2. Grawitacja, Kolokwium I 3. Elektrostatyka + prąd 4. Pole Elektro-Magnetyczne Kolokwium II 5. Zjawiska falowe 6. Fizyka Jądrowa + niepewność pomiaru Kolokwium III Egzamin
Bardziej szczegółowoWYDZIAŁ FIZYKI, MATEMATYKI I INFORMATYKI POLITECHNIKI KRAKOWSKIEJ Instytut Fizyki LABORATORIUM PODSTAW ELEKTROTECHNIKI, ELEKTRONIKI I MIERNICTWA
WYDZIAŁ FIZYKI, MATEMATYKI I INFORMATYKI POITEHNIKI KRAKOWSKIEJ Instytut Fizyki ABORATORIUM PODSTAW EEKTROTEHNIKI, EEKTRONIKI I MIERNITWA ĆWIZENIE 7 Pojemność złącza p-n POJĘIA I MODEE potzebne do zozumienia
Bardziej szczegółowogęstością prawdopodobieństwa
Funkcja falowa Zgodnie z hipotezą de Broglie'a, cząstki takie jak elektron czy proton, mają własności falowe. Własności falowe cząstki (lub innego obiektu) w mechanice kwantowej opisuje tzw. funkcja falowa(,t)
Bardziej szczegółowoFizyka 2. Janusz Andrzejewski
Fizyka 2 wykład 14 Janusz Andrzejewski Atom wodoru Wczesne modele atomu -W czasach Newtona atom uważany była za małą twardą kulkę co dość dobrze sprawdzało się w rozważaniach dotyczących kinetycznej teorii
Bardziej szczegółowoPodstawy fizyki kwantowej
Podstawy fizyki kwantowej Fizyka kwantowa - co to jest? Światło to fala czy cząstka? promieniowanie termiczne efekt fotoelektryczny efekt Comptona fale materii de Broglie a równanie Schrodingera podstawa
Bardziej szczegółowo